Поверхность деформаций Кулона

Один из основных механизмов сухого поверхностного трения металлических тел состоит именно в пластических деформациях тонкого слоя. Вследствие шероховатости поверхностей, взаимного их сжатия и относительного скольжения даже при малых давлениях происходит непрерывное истирание и образование новых неровностей, т. е. явление пластических деформаций и разрушений выступов с образованием новых впадин . При этом, очевидно, основную роль играет кристаллическая структура тел, определяюш.ая образование новых неровностей в процессе износа. При малых давлениях р заполнение пустот будет малым, число выступов , которые удерживают давление, будет невелико и эти несущие выступы будут удалены друг от друга, т. е. будут действовать независимо. Вследствие давления и скольжения в этих выступах будут происходить пластические деформации, и их несущая способность по отношению к давлению р будет прямо пропорциональна эффективной площади Fp поперечных сечений всех выступов , приходящихся на единицу площади поверхности. Поскольку эффективная площадь сдвига определяющая несущую способность этих выступов по отношению к касательному напряжению т, будет прямо пропорциональна F , то и напряжение трения т будет прямо пропорционально давлению р (закон Кулона) [c.203]

Рассмотрим некоторые методы определения коэффициента сухого трения при пластической деформации. Все методы дают значения коэффициента трения, усредненные по поверхности контакта с инструментом, и достоверные значения при условии скольжения, т. е. при условии действия закона Кулона. [c.183]

В связи с вопросами оценки несущей способности и устойчивости оснований и откосов необходимо упомянуть специальное направление исследований, связанное с разработкой приближенных методов. Основная идея этих методов, по-видимому, содержалась уже в работах Ш. Кулона, и ее мотивировка и реализация выглядят следующим образом. При исчерпании несущей способности грунтового массива потеря устойчивости осуществляется в результате смещения некоторой части массива по поверхности скольжения. Детальный механизм этого явления связан с таким развитием напряженно-деформированного состояния массива, при котором приближение к состоянию, когда теряется устойчивость, характеризуется резкой локализацией сдвиговых деформаций вблизи некоторой поверхности, по которой затем и происходит соскальзывание части массива. Естественно, для точного расчетного описания этого явления требуются, с одной стороны, достаточно совершенные модели среды,- допускающие детальное прослеживание развития процесса деформирования в допредельном и предельном состояниях, и, с другой стороны, соответствующие математические методы решения возникающих здесь существенно нелинейных задач. Ни тем, ни другим вплоть до недавнего времени исследователи не располагали. Теория предельного равновесия, как уже отмечалось, в принципе не в состоянии решить эту задачу. [c.215]

Для сравнения расчетных и экспериментальных данных были использованы результаты, полученные при выдавливании чистого свинца [5]. Расчетная кривая зависимости удельного давления от степени деформации (рис. 6) идет несколько ниже опытных данных. Это можно объяснить тем, что решение получено при постоянном контактном касательном напряжении т = ст . В действительности касательное напряжение на контактной поверхности будет больше, так как при малых коэффициентах трения будет более правильным использовать закон Кулона, т. е. = = [c.70]

Сухое трение, законы которого были сформулированы Кулоном, имеет место при соприкосновении чистых несмазанных поверхностей двух тел. Микроскопические выступы одной поверхности свободно входят во впадины другой поверхности, и для того, чтобы сдвинуть одну поверхность по отношению другой, необходимо произвести деформацию этих выступов. Сухое трение имеет место на щетках генератора и магнето. Сила трения в этом случае изменяется прямо пропорционально нагрузке и не зависит от величины поверхностей, что выражается формулой [c.562]

К. Понятие усилий в продольных волокнах бруса, близкое по смыслу к нормальным напряжениям в его поперечных сечениях, использовалось уже в работах Г. Галилея. В дальнейшем это понятие развивалось в работах Ф. Мариотта (1620 1684), Парана (1666-1716), Ш. Кулона (1736-1806), Т. Юнга (1773-1829) также ирименительно к теории растяжения и изгиба бруса. В то же время Л. Навье подсчитывал силы взаимодействия отсеченных частей как суммы (интегралы) сил взаимодействия их частиц. Впервые в явном виде понятие напряжения, а значит, и предположение о том, что внутренние силы распределены по поверхности сечения, ввел один из крупнейших математиков и механиков XIX века О. Коши (1789-1857). Это понятие было высказано в основополагаюгцих работах но математической теории упругости, по опо быстро было использовано и в исследованиях прикладного характера, что придало, в частности, теории деформаций бруса современный вид. [c.33]

Экспериментальное исследование влияния третьего инварианта девиатора напряжений на распределение скоростей ползучести описано в работе [375 ]. В основу методики положены идеи Ю. Н. Работнова [383], позволяющие сформулировать выражения для скоростей ползучести с учетом ориентации вектора октаэдрического напряжения. Результаты, полученные в работе [375 ] при исследовании стали Х18Н9Т, ввиду существенного разброса экспериментальных точек не дают возможности сделать количественные оценки о влиянии третьего инварианта. Однако, анализируя опытные данные, характеризующие зависимость угла между октаэдрическим касательным напряжением и вектором интенсивности скоростей деформаций от ориентации касательного напряжения в октаэдрической плоскости, автор работы [375] приходит к выводу, что поверхность эквивалентных (по интенсивности скоростей ползучести) напряжений располагается между шестигранником Кулона и цилиндром Мизеса. Такой вывод представляется недостаточно обоснованным. Действительно, полученные результаты относятся к плоскому напряженному состоянию. Поэтому на их основе можно высказывать определенные предположения лишь о формах и относительном расположении предельных плоских кривых. В рассматриваемом случае речь идет о том, что экспериментальные точки, соответствующие эквивалентным напряженным состояниям, в области двухосного растяжения располагаются между прямоугольником Кулона и эллипсом Мизеса. Такое расположение экспериментальных точек, как видно из рис. 70, находится в соответствии с предельной кривой, построенной по обобщенному критерию (VI.9), что экспериментально подтверждает возможность применения этого критерия для описания ползучести и дает основание вместо соотношений (VI.Ha) в качестве первого приближения использовать инвари- [c.176]

Первой проблемой, к которой Сен-Венан приложил свой метод, была проблема кручения пртзматических тел соответствующую теорию он дал в знаменитом мемуаре о кручении, относящемся к 1855 г. °). Для получения решения он предположил, что деформация, с одной стороны, состоит, как и в теории Кулона, из простого закручивания вокруг оси призмы, а с другой стороны, — из деформации, выражающейся в смещениях, вдоль оси призмы, различных в различных точках поперечного сечения. Эффект этих продольных смещений состоит в искривлении плоскостей поперечных сечений призмы, которые в результате деформации обращаются в изогнутые поверхности. Он показал, что такая деформация может поддерживаться в призме силами, приложенными только на ее концах при этом силы, приложенные на одном из концов, должны быть статически эквивалентны [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...