Магнитная восприимчивость масса

Кроме определенной выше магнитной восприимчивости единицы объема у- часто используют удельную восприимчивость Хр и молярную восприимчивость Хт. т, е. восприимчивости в расчете на единицу массы или моль вещества. Эти величины связаны между собой формулами [c.614]

Совокупность этих свойств обусловливает то, что целый ряд физ. параметров П. имеет аномальное значение. Вследствие малого числа носителей весьма малыми являются сечения поверхностей Ферми (3 10" — 10 г -см /с ). Малость эфф. масс приводит к высокой подвижности и носителей заряда (при низких темп-рах р. 10 — 10 сы /В-с), к большим значениям коэф, магнетосопротивления (Др/рЯ 10" — 10" Э" ), термоэдс (а 10" В/град), -факторов ( 10 — 10 ), магнитной восприимчивости % [c.34]

Следует подчеркнуть, что величина J, фигурирующая в приведенных выше соотношениях,— это, как видно из (3-2), намагниченность единицы объема магнетика. Соответственно и магнитная восприимчивость X, определяемая уравнением (3-3), относится к единице объема магнетика. Очевидно, что удельная намагниченность в расчете на единицу массы магнетика / связана с J следующим образом [c.41]

Понятно далее, что в принципе можно ввести понятие удельной (в расчете на единицу массы) поляризации и удельной диэлектрической восприимчивости подобно тому, как это было сделано в гл. 3 применительно к удельной магнитной восприимчивости. [c.87]

Магнитная восприимчивость на единицу массы Х-10-6 [c.279]

ФОРМУЛА де Бройля для любых волновых процессов определяет зависимость длины волны, связанной с движущейся частицей вещества, от массы и импульса частицы Дебая — Ланжевена служит для вычисления диэлектрической восприимчивости полярного диэлектрика Ленгмюра определяет величину термоэлектронного тока по значению анодного напряжения лампы Лоренца устанавливает зависимость результирующей силы, приложенной к движущемуся электрическому заряду в магнитном и электрическом поле Планка— для вычисления испускательной способности абсолютно [c.292]

Образец массы т с коэффициентом парамагнитной восприимчивости X, помещенный в магнитное поле Н, приобретает дополнительный магнитный момент М, величина которого равна [c.207]

Маятниковые магнитные весы отличаются тем, что перемещение образца при его взаимодействии с магнитным полем электромагнита происходит в горизонтальном направлении. Маятниковые весы с фотоэлектрической регистрацией нулевого положения и электромагнитным уравновешиванием (рис. 6.5) позволяют измерять восприимчивость порядка 10 при массе образца несколько граммов. [c.88]

Для того чтобы яснее представить себе, в чем состоит природа влияния объема на восприимчивость парапроцесса, будем исходить из уравнения магнитного состояния (43), в котором fg есть самопроизвольная намагниченность, отнесенная к единице массы вещества. Дифференцируя это урав- [c.152]

Для большинства парамагнитных солей магнитная восприимчивость как функция температуры имеет максимум (см. и. 28). Предположим, что соль размагничивается до температуры, лежащей несколько ни/ке этого максимума. После этого однородный подвод тепла (наиример, при помощи -у-излучения нли переменного магнитного поля) вызывает возрастание восприимчивости. Однако в случае неоднородного подвода тепла основная масса соли остается нри низкой температуре, то] да как небольшая часть ее нагревается до значительно более Bi.t oiion температуры, намного превышающей температуру максимума восприимчивости в этом случае измерения свидетельствуют об уменьшении восприимчивости (см., например, [75]). [c.451]

Для характеристики магнитных свойств веществ обычно используют удельную магнитную восприимчивость (т. е. магнитную восприимчивость на единицу массы) X = %vlp, где р — плотность вещества. Часто магнитную восприимчивость относят к одному молю вещества (Хт). Между величииами х и существует следующее соотношение Z[c.594]

Некоторые другие исследования влияния облучения на ЗЮг содержат данные по действию ионов на показатель преломления, изменение теплоемкости, изменение магнитной восприимчивости. Хайнес и Орндт [105] производили бомбардировку кварца и аморфной S1O2 ионами гелия (10 кэв), неона (39 кэв) и аргона (50 кэв) и обнаружили, что эти ионы оказывают аналогичное действие на показатель преломления. Опыт был поставлен для определения влияния термических пиков, а энергии выбраны таким образом, чтобы получить одинаковую величину проникновения ионов нри их различных массах. Таким образом, гелиевые ионы производили наименьший, а ионы аргона наибольший локальный разогрев. Было найдено, что произведение энергии ионов на интеграль- [c.178]

МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ, величина, характеризующая связь намагниченности вещества с магнитным ппле.к в атом веществе. М, в, х в статич. полях равна отнохненню намагниченности вещества М к напряжённости Я намагничивающего поля к — величина безразмерная. М. в., рассчитанная на 1 кг (или 1 г) вещества, наз. удельной (у.уд -л/р, где р — плотность вещества), а М. в. одного моля — м о-л я р н о ii (или атомной) у =Худ-т, где т — молекулярная масса вещества. С магнитной проницаемостью М. в. D статнч. полях (статич. М. в.) связана соотношениями ) = 1 + 4як (в ед. СГС), (,1 = 1+и (в ед. СИ), М. в. может быть как положительной, так и отрицательной. Отрицательной М. в. обладают диамагнетики (ДМ), они намагничиваются против поля ноложитель-Пой — парамагнетики (ПМ) и ферромагнетики. (ФМ), они намагничиваются по нолю. М. в. ДМ и ПМ мала по абс. величине —10 ), она слабо зависит от Н и то лишь в области очень сильных полей (и низких темп-р). Значения Й1. в. си. в табл. [c.649]

Для характеристики магнитных свойств используется удельная магнитная восприимчивость вещества (т. е. магнитная восприимчивость на единицу массы) х = = Хк/р, гдер — плотность. [c.507]

Часто магнитную восприимчивость относят к одному молю вещества (хт)- Между величинами х и Хт существует следующее соотношение Хт = Х > здесь Л1 — относительная молекулярная масса. Значения х в таблицах даны в системе СГСМ (слА1г). Для пересчета в систему СИ нужно значение величины х. выраженное в системе СГСМ, умножить на 10 . [c.507]

Ti—TiO. Последние сведения по участку диаграммы Ti—TiO в основном подтверждают данные М. Хансена и К- Андерко (см. т. И [1 ]), однако имеются подтверждения и другой работы (см. М. Хансен и К- Андерко, т. II [29]). Предельное содержание О в o -Ti соответствует TiOo,4s [32,4% (ат.)] [1] по [2, 3] 33% (ат.) (по результатам измерения периода решетки) однако из результатов измерения магнитной восприимчивости [4] следует, что при 850° С предельная растворимость составляет 29,0—30,9% (ат.) [12,5 0,5%) (по массе)]. [c.291]

В работе [2] InS был получен в виде плотной массы винно-красного цвета. Теплопроводность этого соединения при 300 и 400 °К составляет (17,10 и 9,11)-10 кал см-сек-град соответственно. Изменение теплопроводности InS с температурой показано на рис. 306 [34]. При 300 и 800 °К удельная электропроводность InS составляет 4,75-10 и 7,33-10 о.м" -с,и , абсолютная ТЭДС —942 и —314 мкв1град соответственно. Сульфид InS — полупроводник. ширина запрещенной зоны 1,86 эв [34], Удельная магнитная восприимчивость его составляет —0,19-10 см /г [1—4]. [c.456]

Предложена двухзонная модель энергетического спектра электронов бинарных соединений V5SI3 и УбОез с тетрагональной структурой. С помощью этой. модели рассчитаны некоторые параметры переноса и электронного спектра эффективные массы электронов и дырок, их подвижность и концентрацил, а также плотность состояний вблизи уровня Ферми при О К. энергия частичного перекрытия валентной зоны и зоны проводимости. При расчетах указанных параметров использовались данные о коэффициентах электропроводности, абсолютной термоЭДС, Холла, магнитной восприимчивости, а также их температурных зависимостях. [c.118]

V = 1 м , m = 1 кг или р = 1 кг/м имеем v = 1 м /кг. 1 м /кг равен удельному объему однородного вещества, объем к-рого при массе 1 кг равен 1 м 2) по ф-ле V.4S8a (разд, V,4) при х>и = 1 Р = 1 кг/м имеем Xem = 1 м /кг, 1 м /кг равен удельной магн. восприимчивости вещества, плотность к-рого равна 1 кг/м , а магнитная восприимчивость — единице, Ед, СГС тех же величин куб, сантиметр на грамм — [см /г m /g]. Ед. p в МТС куб, метр на тонну - [ м /т m /t], Размерн, в СИ, СГС, МТС — L М . Внесист. ед. литр (куб, дециметр) на килограмм — [л/кг t/kg], [дм /кг dm/kg], 1 м /кг = 10 см /г = 10 м /т = 10 л/кг= 10 дм /кг. [c.282]

Лабораторные электронные весы 2-го класса ВЛЭ-200г. Предназначены для точного определения массы и регистрации ее изменения при проведении анализов по изучению различных характеристик термопроцессов, сублимации, магнитной восприимчивости и испарения в лабораториях различных отраслей народного хозяйства (рис. 7). Принцип действия весов основан на компенсации весового разбаланса силовым воздействием электрической схемы автоматического уравновешивания. [c.16]

Ядерный парамагнетизм. Магнитные моменты ядер значительно меньше, чем магнитный момент электрона количественно это соотношение описывается фактором, по порядку величины равным отношению масс т/Мд 10- , где т — масса электрона, а Мр — масса протона. Согласно формуле (15.14) парамагнитная восприимчивость системы ядер будет в 10 раз меньше, чем восприимчивость системы из того же числа частиц, обладающих электронным парамагнетизмом. Магнитная восприимчивость твердого водорода, который является диамагнетиком, если рассматривать лишь его электронную подсистему, обладает ядерным (в данном случае протонным) парамагнетизмом. Это подтвердили измерения при очень низких температурах, проведенные Лазаревым и Шубниковым [9] (см. также работу Эванса [10]). Ядерный магнетизм рассматривается в гл. 17. [c.528]

Займемся теперь коэффициентами размагничивания Ыц и Мс-Многочисленные исследования [1, 24, 39] показывают, что коэффициент размагничивания стер жнейТ Зтличных от эллипсоидов, сложным образом зависит от формы стержня, магнитной восприимчивости X и всей предыстории магнитного состояния стержня (т. е. обладает гистерезисом). Другими словами, коэффициенты размагничивания являются такими же равноправными характеристиками магнитного состояния, как и Я, I, В. Наиболее полно исследован случай с при к— оо, который хорошо подтверждается результатами многих экспериментальных работ. Он наиболее характерен для расчета ЭМИО, когда стремятся достичь как можно большей магнитной восприимчивости (проницаемости) с целью снижения энергопотребления на намагничивание и массы и когда практически отсутствует гистерезис Мц. При этом можно рекомендовать пользоваться эмпирической формулой Розенблата [24]. [c.184]

Наряду со слабомагнитными телами существует ряд веществ, например ферромагнетики, для которых намагниченность не является линейной функцией поля. Для диамагнетиков характерно, что восприимчивость, как правило, не зависит от температуры, а для парамагнетиков она часто изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре. Магнитные свойства атома обусловлены следующими факторами орбитальным движением электроно)в спиновыми эффектами магнетизмом атомного ядра Нейтроны и протоны, составляющие ядро, обладают собственными магнитными моментами. Однако величина магнитного момента нуклона из-за того, что его масса почти в 2000 раз больше массы электрона, пренебрежимо мала по сравнению с магнитным моментом электрона. Вычисление суммарных моментов атомов облегчается тем, что как суммарный орбитальный, так и суммарный спиновый момент полностью застроенных электр(зн-ных оболочек равен нулю. Поэтому следует принимать во внимание лишь электроны, занимающие незаполненные оболочки. [c.143]

Нахождение из экспериментал).ных данных формы Ф, п. и скоростей электронов на ней — одна из наиболее важных задач электронной теории металлов. Для этого наиболее удобны гальваномагнитные явления, позволяющие установить, в каком направлении Ф. п. проходит через всю решетку в р-пространстве квантовые осцилляции различных величии в магнитном ноле магн. восприимчивости (Де-Хааза — Ван-Альфена эффект), магпитосопротивления (Шубникова— де-Хааза эффект) и высокочастотной проводимости, позволяющие найти экстремальные площади сечения Ф. п. циклотронный и ультразвуковой резонансы, из к-рых можно найти экстремальные диаметры Ф. п. и эффективные массы электронов. Форма изоэнергетич. поверхности и эффективные массы онро-деляют скорости электронов на поверхности. Для определения экстремальных диаметров удобно также изучать поверхностный импеданс пластины в слабых магн. полях. [c.298]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитная восприимчивость масса : [c.41] [c.104] [c.107] [c.858] [c.284] [c.118] [c.172] [c.235] [c.209] [c.65] [c.370] [c.185] [c.120] [c.455] [c.150] [c.627] [c.454] [c.415] [c.37] [c.310] [c.569] [c.514]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...