Сила Лоренца положительная

Под действием силы Лоренца электроны отклоняются к боковой поверхности образца, в результате чего на ней создается избыток отрицательного заряда. На противоположной стороне возникает недостаток отрицательного заряда, т. е. избыток положительного. Разделе-тенциалов ние зарядов происходит до тех пор, пока [c.260]

В соответствии со знаком силы Лоренца Ayi отрицательно для положительно заряженной частицы (см. рис. 7). Наклон траектории на выходе из области локализации поля определяется первой производной у по х. Последнюю можно найти из уравнения (2.128) [c.52]

Эффект Холла. Эффект Холла является следствием силы Лоренца [уравнение (1.14)], действующей на заряженную частицу в магнитном поле. Пусть кристалл помещен в магнитном поле В (рис. 36). Если через него протекает ток плотностью Л в направлении, перпендикулярном В, то сила Лоренца, действующая на носители, заставит их отклониться вверх. В зависимости от знака носителей на верхней поверхности кристалла образуется отрицательный или положительный поверхностный заряд (отрицательный для электронов и положительный для дырок), а на нижней поверхности — заряд противоположного знака. Поверхностный заряд приведет к образованию разности потенциалов V между двумя поверхностями, которая может быть точно измерена. Поверхностные заряды будут накапливаться до тех пор, пока сила Лоренца в точности не уравновесится электростатической силой между двумя слоями. В равновесии результирующее электростатическое поперечное поле составит [c.130]

Знак <7 (г) зависит от полярности электродов и полюсов. Рассматривая уравнение (10.9), видим, что для положительно заряженных частиц д г) положительно (или отрицательно для отрицательно заряженных частиц), если и г) положительно и/или йг(2) отрицательно. Если, однако /2(2) отрицательно и 2(2) положительно, то Я2 г) отрицательно для положительно заряженных частиц и положительно для отрицательно заряженных частиц. Если обе функции имеют одинаковый знак в комбинированной электростатической и магнитной системе, то нужно сравнить два члена уравнения (10.9), и знак его большего члена будет определять знак я г). Для положительного д(г) плоскость хг является фокусирующей, для отрицательного д г) фокусирующей является плоскость уг. Оценивая направление силы Лоренца в различных точках плоскости (рис. 11), видим, что рисунок соответствует случаю, когда (г)<0 для положительно заряженной частицы. [c.562]

Электроны, инжектируемые в диафрагмированный волновод, обладают начальными радиальными скоростями. Если диафрагмированный волновод поместить в продольное магнитное поле В , то возникнет сила Лоренца е[гб ], приводящая к появлению скорости по координате . Если радиальная скорость электронов направлена от оси пучка, то угловая скорость г> при положительном В отрицательна. [c.58]

Следует обратить внимание на то, что, поскольку поле Холла направлено против оси у (фиг. 1.3), коэффициент Ец должен быть отрицательным. С другой стороны, если бы заряд носителей был положительным, знак их а -компоненты скорости был бы обратным и сила Лоренца осталась бы неизменной. В результате поле Холла имело бы направление, противоположное тому, которое оно имеет при отрицательно заряженных носителях. Этот вывод очень важен, поскольку он означает, что измерения поля Холла позволяют определить знак носителей заряда. Экспериментальные данные, впервые полученные Холлом, находились в согласии со знаком заряда электрона, определенным позднее Томсоном. Одна из замечательных особенностей эффекта Холла заключается, однако, в том, что в некоторых металлах коэффициент Холла положителен, и поэтому носители в них должны, видимо, иметь заряд, противоположный заряду электрона. Это еще одна загадка, решение которой должна дать полная квантовомеханическая теория твердого тела. В настоящей главе дан лишь простой анализ в рамках модели Друде хотя он и не способен объяснить существование положительных коэффициентов Холла, он часто находится в довольно хорошем согласии с экспериментом. [c.28]

При движении проводника в магнитном поле на его положительные и отрицательные заряды действует сила Лоренца. Под действием силы Лоренца в проводнике происходит разделение зарядов положительные и отрицательные заряды накапливаются на противоположных концах проводника (рис. П1.5.3). Эти заряды создают внутри отрезка проводника кулоновское поле (П1.1.3.1°). [c.267]

Если можно добиться большого числа Н для потока в окрестности пограничного слоя, то возможно магнитное управление этим слоем. При наличии сильного магнитного поля можно регулировать градиент скорости потока вблизи поверхности возвращаемого носового конуса, если он (конус) движется достаточно быстро для того, чтобы ионизировать воздух в ударном пограничном слое. Сначала полагали, что это явление можно было бы использовать для уменьшения теплопередачи, однако дальнейшие исследования показали, что выделение джоулева тепла за счет токов, индуцируемых в воздухе, будет сводить на нет положительный эффект. Однако все оказалось не так плохо. Если магнитное поле увеличить до такого значения, когда силы Лоренца становятся сравнимы с инерционными силами, что характеризуется скалярным уравнением [c.551]

Направление вектора силы Лоренца определяется правилом левой руки, в нем за направление тока нужно брать направление вектора скорости положительного ааряда (рис. 186). Для случая движеьгия отрицательно зарянсенных частиц четыре пальца следует располагать противоположно направлению вектора скорости. [c.180]

Исходя из электромагнитной теории света, механизм возникновения светового давления качественно можно пояснить следующим образом (рис, 28.1). Пусть на плоскую иоверхность Р тела надает электромагнитная световая волна. Векторы Е и Н лежат в плоскости Р. Рассмотрим, как они будут воздействовать на электрические заряды тела. Электрическая компонента Е электромагнитного поля действует на заряд д с силой Ек = < Е. Под воздействием этой силы положительный заряд начнет смещаться вдоль поверхности по направлению Е, а отрицательный—против направления Е. Такое смеи1ение зарядов представляет собой поверхностный ток ], параллельный Е. В телах со свободными зарядами (проводники) это будет ток проводимости, а в диэлектриках — поляризационный ток смещения. Магнитная компонента Н электромагнитного поля воздействует на движущийся заряд с силой Лоренца Е= (<7/с)[уН], направленной в сторону распространения света. Равнодействующая всех этих сил и воспринимается как давление, оказываемое светом и а тело. [c.183]

Сила Af, называемая силой Лоренца, перпендикулярна к плоскости, в которой лежат векторы W и В для положительного заряда она определяется по правилу левой руки. Если W J В, то сила имеет наибольшее значение (sines = 1), если W II В, то сила равна нулю (sina = 0). [c.190]

Поэто.му если берем при.месный полупроводник р-типа, верхняя грань образца относительно нижней зарядится положительно, а если ц-типа, то отрицательно. Надо принять во внимание, что при одном и том же направлении тока в образце (см. рис. 45) скорости дрейфа электронов и дырок направлены прямо противоположно. Дырки дрейфуют слева направо. Таким образом, сила Лоренца Рл =еУ( Н, где У — скорость дрейфа и для электронов, и для дырок (в случае полупроводника р-типа) будет направлена в направлении оси у. [c.135]

Под действием силы Лоренца электроны отклоняются к внешней границе пластины (штриховая линия на рис. 9.4, а), заряжая ее отрицательно. На противоположной грани накапливаются неском-ленсированные положительные заряды. Это приводит к появлению электрического поля, направленного от С к и равного [c.266]

Так как взаимодействие волны с зарядом Q приводит в среднем к передаче энергии волны заряду, то среднее за период значение мощности Р положительно. Поэтому направление действующей на заряд средней силы, как видно из (3.30), совпадает с п, т. е. с направлением волны. Таким образом, при усреднении по времени полной силы, действующей на заряд со стороны электромагнитного поля световой волны, вклад силы СЕ обращается в нуль, а сила Лоренца СуХВ приводит к световому давлению. [c.168]

Заметим, что знак постоянной Холла тот же, что и знак заряда носителя, который мы приняли равным —е. Если наш расчет относится к дыркам, то знак заряда, входяшего в выражение для силы Лоренца, должен быть положительным, и соответствующая постоянная Холла тоже будет положительной. Этот случай относится к физической ситуации, проиллюстрированной на фиг. 74, б. Заметим, наконец, что, поскольку величина электрона и скорость света хорошо известны, постоянная Холла дает непосредственно величину числа имеющихся носителей (если все носители одного знака). [c.293]

Рис. 169. Примеры термомагнитных эффектов, необращающихся (проводимость) и обращающихся (эффект Холла) при переключении магнитного поля Я на обратное. Пунктирной стрелкой обозначена траектория положительного носителя тока, искривление которой вследствие действия силы Лоренца (е/с) [v X Н] компенсируется полем Еу

Сила Лоренца позволяет ввести понятие вектора магнитной индукции (см. такжеIII.4.1.6 "и 111.4.2.4°) модуль вектора магнитной индукции в данной точке магнитного поля равен наибольшей лоренцевой силе -Рлмакс действующей на единичный положительный заряд, который движется с единичной скоростью [c.261]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...