Крыло закрученное

Можно и нужно рассматривать также такие теоретические схемы обтекания, когда в бесконечности за телом эти предположения не выполняются, например, схему крыла конечного размаха (см. 26), а также вихревую схему винта с учетом закрученности потока в следе за винтом. [c.79]

Разрушение вихрей происходит как в закрученном потоке в трубе, так и на стреловидном крыле. Это явление связано с отры- [c.207]

ТЕОРИЯ ЗАКРУЧЕННЫХ ИЛИ ДЕФОРМИРОВАННЫХ КРЫЛЬЕВ, ТЕОРИЯ РАВНОМЕРНЫХ КРИВОЛИНЕЙНЫХ ДВИЖЕНИЙ [c.254]

Закрученное крыло характеризуется тем, что в различных его сечениях Су различный. В частности, при С /кр=0 для различных сечений не равны нулю. Если же все сечения обладают одним и тем же Су, то такое крыло называется незакрученным, или плоским аэродинамические хорды плоского крыла лежат в одной плоскости. [c.292]

В боковой проекции совмещенный чертеж очертания отдельных нервюр трапецевидного (а) или эллиптического (д) крыла дает схему, представленную на фиг- 5 . В первом случае угол атаки постоянный по размаху, во втором — переменный и крыло носит название закрученного крыла. [c.70]

В общем случае закрученного крыла угол атаки а меняется по размаху крыла и может быть выражен в виде [c.104]

Когда форма сечения меняется по размаху крыла, причем хорды сечений лежат в одной плоскости, крыло следует рассматривать как аэродинамически закрученное. Вследствие изменения для разных профилей угла атаки, при котором подъемная сила равна нулю, толстое сечение крыла в середине имеет в действительности больший угол атаки, чем тонкое на конце. Такое крыло аналогично крылу с постоянным сечением, у которого на концах сечения установлены под большими углами. [c.112]

Коэфициент подъемной силы закрученного крыла будет С,= = 2,28 —1,01 , [c.112]

Сравнивая эти значения о со значением 0,049 для соответствующего незакрученного прямоугольного крыла, легко видеть, что закрученное крыло с повернутыми сечениями на концах дает меньшее индуктивное сопротивление, исключая малые значения коэфициента подъемной силы. [c.113]

Для закрученного крыла погонную нагрузку ду удобно определять как сумму погонной нагрузки плоского крыла ду плоек и погонной нагрузки, возникающей только за счет закрутки ду закр [c.75]

В поперечном сечении крылья различаются по форме профиля и разделяются на крылья незакрученные и закрученные. [c.38]

ПОНЯТИЕ О ЗАКРУЧЕННЫХ КРЫЛЬЯХ [c.39]

Распределение подъемной силы для закрученных крыльев будет отличаться от незакрученного крыла. Как известно, распределение подъемной силы по размаху происходит по некоторой кривой. Характер кривой при изменении подъемной силы для незакрученного крыла остается неизменным, так как все ординаты меняются пропорционально увеличению или уменьшению подъемной силы. При нулевой подъемной силе кривая распределения подъемной силы превращается в прямую, и ограниченная ею площадь будет равна нулю. [c.40]

Во втором случае в закрученных крыльях из-за того, что скос потока вдоль крыла будет меняться (так как отдельные сечения крыла работают при разных Су), пользоваться вышеуказанной формулой для построения кривой распределения нагрузки уже нельзя. Для нахождения распределения в этом случае нагрузки по размаху (или пропорциональной ей циркуляции I) приходится пользоваться методами, основанными на вихревой теории Прандтля. [c.71]

Кривую распределения давления на закрученном крыле можно довольно быстро построить, пользуясь графиками распределения нагрузок на аэродинамически прямом и закрученном крыле (см. Справочник авиаконструктора , том 1, издание ЦАГИ, 1937 г., стр. 90). [c.71]

Нагрузку на закрученное крыло можно представить в виде [c.71]

Р — нагрузка на закрученном крыле при угле пикирования (С, = 0) [c.71]

Вихревой след за летательным аппаратом с крылом большого удлинения живет достаточно длительное время - порядка нескольких минут. След становится видимым (см. фотографии в [1, 5]), если частицы жидкости, образующиеся благодаря эффекту конденсации, затягиваются в концевые вихри или если он специально визуализируется дымом. В дальней области за летательным аппаратом формируются две мощные противоположно закрученные вихревые структуры, которые сначала выглядят прямолинейными. Затем синусоидальные возмущения нарушают прямолинейность вихревого следа. Амплитуда возмущений растет. В следующей фазе вихри сталкиваются, образуя вихревые кольца. Разрушение вихревых колец завершает наблюдаемые фазы эволюции следа. Земной наблюдатель может либо сразу просмотреть все фазы развития, сканируя взглядом многокилометровую видимую часть следа, либо, сосредоточив свой взгляд на ограниченном участке следа, наблюдать за его эволюцией. [c.122]

Геометрической характеристикой крыла является н форма его срединной поверхности. Она определяется набором вогнутых профилей, закрученных на некоторый угол относительно центрального сечения (килевого). На рпс. 1 приводится пример такой закрутки и дается зависимость угла закручивания сечений крыла но его размаху от конструктивных параметров дельтаплана [7J. [c.10]

Обратимся к решению (3.59) при Ь = 0. Среди прочих течений вязкой или идеальной жидкости оно позволяет воспроизвести один из типов разрушения вихря. Это явление описано Верле [18] и послужило предметом многочисленных исследований. Обзоры работ по изучению этого вихревого образования можно найти в [19-24]. Там же и в альбоме Ван Дайка [25] представлены фотографии явления при обтекании под углом атаки треугольного крыла с острой передней кромкой, а также в трубах с закрученным вокруг оси потоком. На фотографиях течений в статьях Лейбовича [21] и Эскудиера [23] видна структура вихревых образований. Вихревая система утолщения ( пузыря ) включает либо один сомкнувшийся на оси кольцевой вихрь [23], либо два, один из которых вложен в другой [21, 23]. В работах [19-23] проведена аналогия между вихревым образованием и отрывом потока вязкой жидкости от [c.212]

Отсюда сразу следует, что у крыла с эллиптическим распределением циркуляции при постоянной вдоль размаха аэродинамической характеристике сечений крыла а и отсутствии геометрической закрученности (а = = onst, i = onst, ад = onst) закон изменения хорды Ь вдоль размаха совпадает с законом изменения циркуляции Г, т. е. также будет эллиптическим. Форма крыла в плане, согласно (101), (103) и очевидному соотноше- [c.310]

В ряде случаев (например, при нелинейном законе изменения коэффициента подъемной силы сечения крыла по углам атаки) при решении интегро-дифференциального уравнения желательно применять метод последовательных приближений. Однако М. В, Келдыш показал, чтЬ процесс последовательных приближений расходится, если применять его к исходному сингулярному интегро-дифференциальному уравнению. В работах Г. И. Майкапара (1944) и Г. Ф. Бураго (1947) рассматриваются различные формы обращения интегро-дифференциального уравнения и сведения его к интегральному уравнению с интегрируемым ядром, при решении которого можно использовать метод последовательных приближений. В теории несущей линии был также получен ряд частных точных решений. Г, Ф. Бураго (1947) и И. Н, Векуа (1947) получили точные решения для закрученного эллиптического крыла и для некоторого класса крыльев, являющихся обобщением эллиптического, а Я, М. Серебрийский (1944) получил точные решения для эллиптического крыла при произвольной нелинейной зависимости коэффициента подъемной силы профиля от угла атаки. [c.93]

Г о л у б е в В., Теория крыла аэроплана конечного размаха, Труды ЦАГИ , вып. 108 (1931) Остославский И., Новый метод аэродинамического расчета бипланной коробки, Техника воздушного флота (1931), № 12 Юрьев Б., Пересчет монопланов на биплан, Труды военно-воздушной Академии РККА , сб. № 5 (1933) Остоелав-с к и п И. и М о г и л е в с к и й М., О скосе потока у оперения самолета, Техника воздушного флота (1930), № 10 Б е л я е в В., Аэродинамическая теория закрученного крыла, Техника воздушного флота [c.61]

Разрушение вихря мончет иметь место и в закрученных потоках в трубах, например, в отсасывающих трубах турбин и насосов с воздухозаборниками. В трубах ядро вихря после разрушения наиболее часто принимает осесимметричную, почти замкнутую форму, и закрученный поток вниз по течению возвращается к первоначальному состоянию. Одпако в расширяющейся трубе наблюдается другой тип разрушения, когда ядро принимает вид двойной спирали (так называемое геликоидальное разрушение). Третий тип разрушения, когда ядро имеет вид обычной спирали, наиболее часто наблюдается за крыльями, хотя может иметь место и в трубах. Аналогичные типы разрушения вихря присущи течениям в соплах, циклонных сепараторах и других устройствах с закруткой потока, а также в струях. Следует заметить, что разрушение вихря явля- [c.196]

При резком взмывании модели и последующем падении на хвост следует уменьшить угол установки крыла. Если модель не отрывается даже с сильно закрученным мотором, угол установки крыла необходимо увеличить. Если нет поблизости ровной площадки для взлета модели с земли, регулировать ее можно, запуская из рук. [c.116]

Эллиптическое распределение по размаху можно получить у крыла Другой ф рмывплане, подбирая соответствующее распределение углов атаки По размаху но такое закрученное крыло дает эллиптическое распределение [c.105]

В качестве примера подсчета характеристик закрученного крыла рас-сл отрим прямоугольное крыло постоянного сечения, у которого кажущийся угол атаки равномерно убывает от центра к концал . Пусть будет а угол атаки в середине крыла и поворот сечения на конце. Тогда на левом полуразмахе крыла угол атаки будет [c.112]

Общий случай закрученного трапецевидного крыла может быть разрешен тем же способом с той разницей, что параметр [л должен теперь быть фунцией О, как и в предыдущем параграфе. [c.113]

Закрученным называется крыло, у которого при Сукр=0 величины Су сечений отличны от нуля. [c.75]

Перейдем к количественной оценке коэффициента 1г]. Для этого выделим нз крыла элемент единичной длины (рнс. 15.19, а), закрученный на угол 0 (см. рнс. 15.19, б). Соответственно этому углу продольный элемент а—Ь, находящийся на расстоянии р от центра жесткости сечения крыла, наклонится на угол 0р (см. рнс. 15.19, в). Действующее в элементе уснлне дает проекцию [c.483]

Двухлонжеронные крылья до последнего времени рассчитывались конструкторами приближенно, что вело или к перетяжелениям или к недостаточной прочности. Изложенные здесь методы расчета двух-лонжеронных крыльев с учетом работы обшивки позволят конструкторам путем уточнения расчета обеспечить достаточную прочность без перетяжелений. К сожалению, объем книги не позволил поместить графики распределения нагрузки по размаху для закрученных и незакру-ченных трапецевидных крыльев, и автору пришлось отослать читателя к первоисточнику (Справочник авиаконструктора, том I), книге достаточно дорогой и уже редкой. Но мы настоятельно рекомендуем пользование этими графиками, так как в большинстве планерные крылья с переменным по толщине профилем являются аэродинамически закрученными, и изгибающие моменты, получаемые из предположения пропорциональности нагрузки хордам, могут значительно отличаться от истинных изгибающих моментов, высчитанных на основе графиков. По тем же соображениям автору не удалось на примере показать, какую ошибку допускают конструкторы при обычном расчете. Очень возможно, что обычные допущения не всюду идут в пользу прочности и некоторые сечения крыльев в существующих конструкциях недостаточно прочны- [c.8]

Для закрученного крыла при некотором угле а центральная часть крыла будет создавать положительную подъемную силу, в то время как концевая — отрицательную (фиг. 26). Угол атаки, при котором суммарная подъемная сила равна нулю, называется углом пикирования Кривая распределения подъемной силы для такого крыла находится следующим образом. Распределение подъе.мной силы на требуемом угле атаки ДJ, i незакрученного крыла накладывается на кривую распределения подъе.мной силы при пикировании. В результате получается увеличение подъемной силы в корневой части крыла и уменьшение в концевой, т. е. в центральной части прибавится положительная подъемная сила при угле пикирования и на конце крыла вычтется отрицательная (фиг. 27). [c.40]

Взакрученном же крыле картина может резко измениться. Например, в трапецевидном крыле, положительно закрученном, ординаты нагрузки на большом участке крыла могут быть постоянной величиной. С другой стороны, закрученное крыло прямоугольной формы может иметь характер распределения нагрузки трапецевидного незакрученного крыла. Следовательно, в закрученных крыльях вопрос о форме крыла в плане не играет большой роли благодаря возможности получения эллиптического распределения циркуляции на определенном эксплоатационном угле атаки. [c.62]

Величины горизонтальных сил, действующих в сечениях крйла, будут зависеть от угла наклона ц равнодействующей аэродинамической силы к плоскости лонжерона (фиг. 66). Строго говоря, tg 7 будет постоянен по размаху только в аэродинамически прямом крыле для закрученных же крыльев tg т будет менять свою величину в зависимости от профиля и перекручивания крыла, дд Однако в силу того, что угол [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...