Распределение циркуляции эллиптическое

Распределение циркуляции эллиптическое 309 Расход объемный секундный 171, 381 Расходимость (см. Дивергенция) [c.734]

Как мы уже видели выше, эллиптическое крыло представляет большой интерес и для практики и для теории. Поэтому важно было выяснить, подчиняется ли на практике распределение циркуляции эллиптическому закону, как это строго установлено теорией. [c.229]

Полученное распределение циркуляции называется эллиптическим. По только что доказанному при эллиптическом распределении циркуляции индуктивное сопротивление минимально. В связи с этим крыло с эллиптическим распределением циркуляции имеет в теории крыла принципиальное значение рассмотрим основные его свойства. Прежде всего из формул (89) и (90) сразу следует, что при эллиптическом распределении циркуляции индуктивная скорость и индуктивный угол (скос) одинаковы вдоль всего размаха. Действительно, подставляя в формулы (89) и (90) значения коэффициентов А [c.309]

Из доказанного только что свойства одинаковости угла скоса вдоль размаха крыла с эллиптическим распределением циркуляции следует, что гео-метрически незакрученное крыло с эллиптическим распределением циркуляции будет и аэродинамически незакрученным. [c.309]

Докажем, что геометрически незакрученное крыло с эллиптическим распределением циркуляции и одинаковыми по всему размаху аэродинамическими характеристиками сечений имеет эллиптическую форму в плане. [c.309]

КРЫЛО с ЭЛЛИПТИЧЕСКИМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМ ЦИРКУЛЯЦИИ [c.240]

Поскольку в плоскости (Г, 2) мы имеем эллипс, то и b[z) имеет вид эллипса, т. е. рассматриваемое крыло с эллиптическим распределением циркуляции имеет эллиптическую форму в плане. При небольших углах атаки мол<но приближенно положить Су = А + Вае, [c.241]

Крыло с минимальным индуктивным сопротивлением. Эллиптическое распределение циркуляции. Связь между коэффициентами индуктивного сопротивления и подъемной силы. Основное уравнение теории крыла и понятие [c.460]

Полученное распределение циркуляции называется эллиптическим. По голько что доказанному при эллиптическом распределении циркуляции индуктивное сопротивление минимально-, в связи с этим [c.461]

Прежде всего из формул (106) и (107) сразу следует важное заключение при эллиптическом распределении циркуляции индуктивная скорость и индуктивный угол скос) одинаковы вдоль всего размаха. Действительно, подставляя в формулы (105) и (107) значения коэффициентов [c.461]

Если у крыла с эллиптическим распределением циркуляции геометрические углы атаки а по размаху не меняются, то будут сохраняться неизменными и действительные углы атаки а . Крыло с постоянным по размаху геометрическим углом атаки называют геометрически незакрученным или плоским, крыло с постоянным по размаху действительным углом атаки называют аэродинамически незакрученным. [c.462]

Геометрически незакрученное крыло с эллиптическим распределением циркуляции будет и аэродинамически незакрученным. [c.462]

В случае эллиптического распределения циркуляции это выражение сводится к следующем у [c.246]

Эллиптическое распределение циркуляции [c.369]

Один из методов, притом весьма интересный, принадлежит Прандтлю. Метод основан на предположении, что распределение циркуляции вдоль каждого из крыльев весьма мало отличается от эллиптического, и, так как даже довольно суш ественная разница в распределении циркуляции мало отражается на индуктивном сопротивлении, то это предположение [c.369]

Другой приближенный метод, очень простой, основан на предположении, что циркуляция сохраняет постоянное значение вдоль размаха. В самом деле, мы можем предположить, что средняя циркуляция распространена по всему размаху крыла и что два свободных вихря сбегают с концов но значения с, получаемые этим методом, существенно ниже тех, которые вытекают из предположения эллиптического распределения циркуляции. [c.372]

Как видим, циркуляция Г (2) меняется по размаху, следуя эллиптическому закону, т. е. крыло имеет наименьшее индуктивное сопротивление при эллиптическом распределении циркуляции по размаху. [c.296]

Естественно задаться вопросом насколько другие крылья отличаются от эллиптического крыла ио распределению циркуляции [c.298]

Соответствующий анализ показывает, что постоянная по всему размаху скорость скоса, вызванная вихрями, получается в случае распределения циркуляции по размаху по закону полуэллипса. Такое распределение циркуляции получается при эллиптической (в плане) форме крыльев одинакового профиля и одинаковых углов установки. В этом случае И. с. и скос потока минимальны и выражаются следующими ф-лами [c.59]

В работе Б. Н. Юрьева (Труды ЦАГИ, № 20, 1926) применен геометрический способ, в котором используются те обстоятельства, что в большинстве случаев для обычных крыльев распределение циркуляции незначительно отличается от эллиптического и отклонения от этого распределения как бы повторяют форму крыла в плане. [c.285]

Обозначим, как всегда, размах крыла через Ь, и пусть циркуляция в середине кры. а равна Г. Тогда эллиптическое распределение подъемной силы (фиг, 171) представится, если начало координат расположить в середине несущей линии, ураВ не 1г,см [c.208]

Величина циркуляции в какой-либо точке размаха пропорциональна ординате эллипса с осью, направленной по размаху этот тип распределения нагрузки называется поэтому эллиптическим распределением. [c.105]

Отсюда сразу следует, что у крыла с эллиптическим распределением циркуляции при постоянной вдоль размаха аэродинамической характеристике сечений крыла а и отсутствии геометрической закрученности (а = = onst, i = onst, ад = onst) закон изменения хорды Ь вдоль размаха совпадает с законом изменения циркуляции Г, т. е. также будет эллиптическим. Форма крыла в плане, согласно (101), (103) и очевидному соотноше- [c.310]

Итак, при принятых условиях геометрической незакрученности и одинаковости аэродинамических характеристик вдоль размаха, крыло с эллиптическим распределением циркуляции будет иметь и эллиптическую форму в плане такое крыло может быть названо эллиптическим. [c.310]

Теория Прандтля основана на рассмотрении системы П-образных вихрей и нриводит к интегро-дифференциальному уравнению для распределения циркуляции вихря вдоль несущей линии крыла. В простейшем случае можно принять эллиптическое распределение подъемной силы вдоль крыла, что приводит к удобным формулам, позволяющим определить в некотором смысле минимальную величину индуктивного сопротивления (М. Мунк). Исследования приближенных методов решения интегро-дифференциального уравнения крыла конечного размаха были начаты в Германии еще А. Бетцем (1919— 1920) и Э. Треффтцем (1921), значительные успехи в этой области были достигнуты там позже Г. Мультхоном [c.290]

Эллиптическое распределение. Установленные выше формулы основаны на равномерном распределении циркуляции вдоль размаха. Практически результаты будут те же для любого распределения, которое не слишком сильно отличается от реального. Чтобы доказать это, возьмем эллиптическое изменение циркуляции. Автоиндуцированная скорость Шо на уровне крыла постоянна, и в этом случае потенциал движения в плоскости, нормальной к вихревой пелене, будет [раздел 16.4.1 (16.33)] [c.469]

Теорию крыла конечного размаха позволило создать использование основополагающей теоремы Н. Е. Жуковского о связи подъемной силы с циркуляцией и модели течения с присоединенным вихрем, так что эта теория является логическим продолжением и развитием идей, составляющих фундамент теории крыла бесконечного размаха, В 1910 г. С. А. Чаплыгин в докладе на тему Результаты теоретических исследований о, движении аэропланов сформулировал общие представления о вихревой системе крыла конечного размаха. В 1913 и 1914 гг. им были получены первые формулы для подъемной силы и индуктивного сопротивления. Они были доложены на третьем воздухоплавательном съезде в Петербурге. В дальнейшем основное распространение получила теория несущей линии, предложенная в Германии Л. Прандтлем для крыльев большого относительного удлинения. В рамках этой схемь было получено интегро-дифференциальное уравнение, связывающее изменение циркуляции и индуктивный скос потока. Задача свелась к отысканию различных приближенных методов его решения. В работе Б. Н. Юрьева (1926) был применен геометрический прием, в котором использовалось предположение о том, что распределение циркуляции близко к эллиптическому и что отклонения от этого распределения повторяют форму крыла в плане. Аналитические методы, применявшиеся на начальном этапе развития теории для получения приближенных решений, состояли в требовании удовлетворения основному уравнению в ограниченном числе точек по размаху. Так, в методе тригонометрических разложений В. В. Голубев (1931) заменил бесконечный тригонометрический ряд тригонометрическим многочленом, сведя бесконечную систему уравнений к конечной системе, в которой число неизвестных соответствует числу членов разложения циркуляции и числу точек на крыле. С целью более точного учета формы крыла в плане при ограниченном числе решаемых алгебраических уравнений Я. М. Серебрийский (1937) предложил для решения интегро-дифференциального уравнения использовать способ наименьших квадратов. [c.92]

Последняя формула показывает, что при эллиптическом распределении циркуляции по размаху хорда крыла также меняется по эллиптическому закону. Иными словами, крылом с наименьшим индуктивным сопротивлением является крыло, имеюи ее эллиптическую форму в плане. [c.297]

Некоторым средним законом распределения циркуляции по размаху для различных крыльев является эллиптический закон, соответствующий аэродинамически иаивыгоднейшему крылу. [c.299]

Эллиптическое распределение циркуляции или подъемной силы по размаху играет большую роль по следующим причинам во-первых, оно дает минимальное возможное индуктивное сопротивление при заданной подъелшой силе, а во-вторых, кривые нагрузки большинства обычно употребляемых крыльев незначительно отклоняются от эллиптической формы. Вследствие этого результаты, полученные в предположении эллиптического распределения, являются наилучшими из возможных и дают хорошее первое приближение к действительности. [c.105]

Взакрученном же крыле картина может резко измениться. Например, в трапецевидном крыле, положительно закрученном, ординаты нагрузки на большом участке крыла могут быть постоянной величиной. С другой стороны, закрученное крыло прямоугольной формы может иметь характер распределения нагрузки трапецевидного незакрученного крыла. Следовательно, в закрученных крыльях вопрос о форме крыла в плане не играет большой роли благодаря возможности получения эллиптического распределения циркуляции на определенном эксплоатационном угле атаки. [c.62]

Если длина размаха достаточно велика, то движение жидкости вокруг каждого сечсния крыла приближенно соответствует плоскому обтеканию бесконечно длинного крыла с таким профилем сечения. В этом случае можно утверждать, что распределение (2) циркуляции осуществляется при эллиптической в плане (в плоскости х, г) форме крыла с полуосями 1x14 и lj2. [c.266]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...