Основной закон динамики вращательного движения

Такое поведение гироскопа полностью соответствует основному закону динамики вращательного движения. Пусть, например, сила F, приложенная к концу оси 00 гироскопа, направлена вниз (рис. 56). Ее момент М относительно центра масс гироскопа будет направлен тогда по оси О О. За промежуток времени at момент импульса гироскопа получит приращение dL = Md/. Этот вектор направлен в ту же сторону, что и М, т. е. перпендикулярно первоначальному направлению момента импульса Lo. Момент импульса гироскопа теперь уже будет Li=Lo-fdL, и с его направлением совпадает новое направление оси гироскопа. [c.75]

Основной закон динамики вращательного движения производная по времеии от. момен- [c.200]

Основной закон динамики вращательного движения первая производная по времени от момента импульса относительно неподвижной точки равна главному моменту внешних сил относительно той же точки [c.220]

Поэтому в самой общей форме основной закон динамики вращательного движения записывается в виде уравнения (9.11), в котором, однако, момент инерции тела не считается неизменным. [c.229]

Выведите основной закон динамики вращательного движения твердого тела около неподвижной оси. [c.232]

Это уравнение является основным законом динамики вращательных движений и называется уравнением моментов. [c.273]

Согласно второму закону Ньютона, а также основному закону динамики вращательного движения уравнения движения цилиндра имеют вид [c.71]

Основной закон динамики вращательного движения (VI.24) позволяет утверждать при этом, что момент силы притяжения планеты к Солнцу равен нулю, т.е. плечо этой силы равно нулю, откуда следует, что сила притяжения направлена по прямой, соединяющей планету и Солнце. [c.89]

Г. Основной закон динамики вращательного движения в инерциальной системе отсчета угловое ускорение е, приобретаемое телом, вращающимся относительно неподвижной оси, пропорционально суммарному моменту М еши всех внешних сил, действующих на тело, и обратно пропорционально моменту инерции / тела относительно данной оси [c.68]

ОСНОВНОЙ ЗАКОН ДИНАМИКИ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ 69 вокруг ЭТОЙ оси [c.69]

При использовании момента импульса уравнение основного закона динамики вращательного движения принимает вид [c.69]

В такой форме основной закон динамики вращательного движения может быть применен к телу, момент инерции которого в процессе движения изменяется, или к системе тел, совершающих вращательное движение вокруг данной-неподвижной оси. [c.69]

Из основного закона динамики вращательного движения следует, что изменение моментов импульса (или угловой скорости при постоянном моменте инерции) не может происходить мгновенно. [c.69]

Подведем первые итоги рассмотрения вращательных движений и найдем основной закон динамики этих движений. В 110 было показано, что угловое ускорение прямо пропорционально моменту действующих сил р оо М. В 111 было найдено, что угловое ускорение обратно пропорционально моменту инерции тела Р со 1/J. [c.272]

В этой главе рассмотрено несколько простейших типовых задач, при решении которых можно использовать теоремы динамики для точки и системы материальных точек — теорему об изменении количества движения, теорему об изменении кинетической энергии и основной закон динамики для вращательного движения твердого тела (А. И. Аркуша, 1.56 и 1.58). [c.320]

В этом уравнении, выражающем основной закон динамики для вращательного движения тела, коэффициентом пропорциональности является момент инерции тела. Тело с большим моментом инерции труднее привести во вращение. [c.327]

Чтобы определить необходимый вращающий момент, нужно воспользоваться уравнением основного закона динамики для вращательного движения тела [c.329]

Основной закон динамики для вращательного движения выражается следующей формулой [c.352]

Рассмотрением вращательных движений и условий равновесия тел полностью заканчивается изучение механики твердого тела. Из основных данных опыта было получено определение самого механического движения, найдены условия, при которых могут возникать или изменяться движения тел. Найдены физические величины, которые позволяют определить состояние движения любого тела, а также величины, которые характеризуют взаимодействия тел, вызывающие движения, и, наконец, сформулированы фундаментальные законы динамики, которые дают возможность решать любые задачи о механических движениях тел. [c.283]

Почему основное уравнение вращательного движения называют вторым законом динамики для вращательного движения [c.244]

Это есть диференциальное уравнение вращательного движения твёрдого тела вокруг неподвижной оси. Это уравнение аналогично основному уравнению динамики точки, выражающему второй закон Ньютона, но только вместо массы в это уравнение входит момент инерции тела, вместо линейного ускорения— угловое ускорение тела и вместо силы (или суммы сил) — сумма моментов приложенных к телу сил относительно оси вращения. [c.385]

Согласно основному закону динамики вращательного движения производная по времени от момента количества движения ТНА отноштельно оси вращения равняется моменту внепших сил, приложенных к ротору ТНА [c.130]

Изучение спектров комбинационного рассеяния (КР) малых частот было начато Гроссом и Буксом [ ]. В отличие от обычного КР, где индуцированные световой волной дипольные моменты молекул модулируются внутримолекулярными колебаниями, в КР малых частот такая модуляция осуществляется вращательными качаниями молекул. Частоты линий КР малых частот позволяют находить частоты вращательных качаний молекул. Дополнительные сведения о динамике вращательного движения могут быть получены из измерений ширин линий КР малых частот при различных температурах. В последнее время произведены измерения температурной зависимости ширин линий КР малых частот ряда поликристаллов. Коршунов и Бондарев [ ] в спектрах КР малых частот нафталина и некоторых парадигалоидозамещенных бензола обнаружили линейную зависимость ширин линий от температуры. Основную причину уширения авторы приписывают ангармоничности вращательных качаний. Теоретически полученная ими температурная зависимость ширин качественно согласуется с экспериментом. Бажулин, Раков и Рахимов [ ] в спектрах КР малых частот кристаллического и-дихлорбензола, а также Бажулин и Рахимов [ ] в спектрах кристаллических толана и стильбена наблюдали линии, ширины которых при относительно высоких температурах быстро возрастали с температурой, не подчиняясь линейному закону. Для объяснения наблюденных фактов в работах [ ] и [ ] предполагается, что наряду с ангармонизмом вращательных качаний существенный вклад в ширину линий может быть обусловлен случайными переориентациями молекул между различными равновесными положениями в кристаллической решетке. [c.319]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...