Вуда формула

Из двух последних формул ясно, что удельная тяга существенно зависит от калорийности топлива, т. е. от величины г , от перепада давления р /р в двигателе и довольно чувствительно зависит от показателя адиабаты Пуассона у продуктов горения. Из формулы для Вуд в случае расчетного сопла вытекает, что при прочих равных условиях удельная тяга растет с ростом у. (Для атомарных газов у = 5/3, для газов с молекулярным строением, молекулы которых имеют повышенное число степеней свободы, имеем 1 тяга ракетного двигателя совсем не зависит от скорости полета и слабо зависит от высоты полета (через величину р ). При увеличении высоты полета давление р сохраняется, а давление ра падает, поэтому удельная тяга несколько возрастает за счет уменьшения ро. [c.129]

Рис. 4.92. Опыты Белла (1957—1967). Эксперименты на осевую деформацию с поликристаллическим алюминием низкой чистоты (кружки графики представлены в осях а — Е а — напряжение, 8 — деформация), показывающие изменение формы параболической (в системе а—е> кривой отклика и переходы второго порядка. (Чистота алюминия 99,16%, Г=300 К.) Эксперименты 786, 787, 788, 914, 971, 1204 и 1207 проводились при растяжении, остальные при сжатии. Сплошные линии — теоретический результат, полученный по формуле (4.25) (рядом с графиками указаны номера экспериментов и целочисленные значения г — индекса формы кривой отклика) / — по усредненным результатам опытов 633, 634, 635, 737, 791, 792 2 — опыт на растяжение № 971, чистота алюминия 99,71% 3 — по усредненным результатам 485 динамических опытов с алюминием — по усредненным результатам опытов BRL—4 и BRL—5 i—по усредненным результатам опытов 1,2,3 (1957) 6 — по усредненным результатам опытов 786, 787, 788 7 — по данным опыта Джонсона, Вуда и Кларка. Номера или иные обозначения других, не упомянутых выше опытов, приведены на рисунке у соответствующих графиков.

При ( )>о)р показатель преломления становится вещественным, а металл — прозрачным для излучения. Обычно плазменная частота у металлов попадает в область рентгеновских лучей, но для некоторых металлов область прозрачности начинается с ультрафиолетовых лучей. Например, у натрия длина волны, соответствующая граничной частоте Юр, составляет 210 нм, что хорошо согласуется с теоретической оценкой Юр по формуле (2.36) на основе известной концентрации N свободных электронов. Прозрачность щелочных металлов в ультрафиолетовой области спектра была обнаружена на опыте Вудом в 1933 г. [c.95]

Ускорение известно. Ускорения и вуд направлены соответственно от/ к С и отД к . Отрезки и лп ., изображающие эти ускорения в плане ускорений, подсчитывают по формулам [c.95]

Во-первых, известная достаточно старая формула Вуда и Брауна для вычисления скорости при нормальном давлении [c.8]

В статье разъясняются причины расхождения приведенной формулы с результатами Вуда [102] и Кинга [101], не совпадающими между собой Ниже приведены значения Н при кК—1 и 6 = 45°, полученные Ка-ваи [104] (вторая строка соответствует слюдяному диску в воздухе,, третья — диску из латуни в воде) [c.78]

С помощью тщательно проведенных опытов (Аббо, Кабанна, Стрэтт, Вуд и др.) удалось убедительно доказать существование молекулярного рассеяния света в чистом воздухе и других газах и тем самым подтвердить, что цвет неба целиком может быть объяснен только молекулярным рассеянием света в чистой атмосфере. Измерение интенсивности рассеянного в атмосфере света позволило определить с помощью формулы Рэлея число молекул в единице объема (Л/j), а следовательно, и число Авогадро (Л л). Подобные измерения дали jVa = 6,05 10 , что является количественным подтверждением формулы Рэлея для газов. [c.314]

Однако способ, которым шел к нему Планк, бьш весьма необычным для теоретика. В письме 1931 г. американскому физику Р. Вуду он писал ...единственное, что меня занимало,— это любым способом получить положительный результат, чего бы это ни стоило [81]. 19 октября 1900 г. он представил Немецкому физическому обществу работу, в которой сконструировал совершенно произвольное выражение для энтропии [49] и получил следующую двухконстантную формулу излучения [c.155]

Паркинсон и Кварингтон 201] исследовали теплоемкость сплава Вуда и высокотемпературного полимера аральдита. Их результаты ниже 10° К представлены на фиг. 29. Между 10 и 20° К тепло-змкости названных веществ могут быт1, представлены следующими формулами [c.370]

Для сохранения окалины с внутренней поверхности образцы заливают сплавом Вуда, затем на токарном станке снимают с одной стороны слой 1—2 мм, делают шлиф и травят в 3%-ном спиртовом растворе азотной кислоты. Замеряют максимальную толщину окалины, делая 8—10 замеров, и вычисляют ее среднее значение Аок, мм. Глубину коррозии подсчитывают [121] по формуле AS= 0,48Лок- По значению А5 и фактической наработке с помощью графика (рис.5.13) определяют [122] эквивалентную температуру эксплуатации на внутренней поверхности трубы. Эквивалентную температуру эксплуатации на наружной поверхности определяют, добавляя Ata — разницу между наружной и внутренней поверхностями трубы. [c.214]

Вуд и Ашкрофт [895] пытались связать увеличение поглощения ИК-света малыми металлическими частицами с уменьшением о а вследствие квантования электронных энергетических уровней. Они произвели расчет диэлектрической проницаемости частицы в приближении случайных фаз, предполагая электроны проводимости заключенными в прямоугольный ящик с абсолютно непроницаемыми стенками. Как и в более ранних аналогичных вычислениях Кавабаты и Кубо [912], авторы работы [895] нашли, что уже само наложение граничных условий на волновые функции электрона приводит к затуханию, которое для кубической частицы выражается формулой [c.294]

Шамбрэ считает, что формула (8.28) справедлива для возмущения произвольной амплитуды, тогда как в предыдущих работах Вуда [329] и Урика [321] соотношение (8.28) выводилось только для возмущений бесконечно малой амплитуды, причем соотношение Р = Р1 (1 — т ) -Н рз принималось без обоснования. [c.77]

В соответствии с формулой Г=2яУL/g маятник с периодом 10 с должен был иметь огромную длину — 25 м. В сейсмографе Милна—Шоу период в 12 с достигался прибором, в котором лишь небольшая часть силы тяжести использовалась для регулирования горизонтального маятника. Восстанавливающая сила обратного маятника создается пружинами, удерживающими тяжелую массу в равновесии на остром жестком ребре. Запись производилась фотографическим путем. Сейсмограф весом 22,353 кг был создан в Цюрихе [555]. В действительности небольшие торсионные (крутильные) сейсмометры, разработанные Андерсоном и Вудом в 1922 г., оказались более эффективными, чем такие громадные сейсмографы. [c.322]

Некоторые исследователи [166, 198, 109, 153, 143], изучавшие распространение волн в осадках океанического дна и в других флюидонасыщенных средах, сравнили свои экспериментальные данные с формулой Вуда [1951 Д- я скоростей продольных волн в такой многокомпонентной среде. Эта формула применима к эмульсиям или суспензиям твердых частиц, взвешенных в сплошной жидкой фазе. При этом использовалось предположение, что в пределах элементарного объема все компоненты движутся вместе, поэтому эффективная плотность совпадает со средневзвешенной по о 0ъему плотностью обеих компонент, р=г /р +г р8. Предполагалось также, что эффективный объемный модуль (модуль всестороннего сжатия) составной среды такой же, как и при статистическом сжатии элементарного объема при возрастающем давлении каждая компонента сжимается согласно собственному объемному модулю, Vt Vf=—p k, и Сумма измекеннн индивидуальных объемов, поделенных на общий объем, есть — АУ V =рУ 1к1У рУ. Отсюда следует, что эффективный объемный модуль =(т)// /+т) //еб) . Скорость волн сжатия в двухкомпонентной смеси этого типа равна ( /р) Л [c.62]

Формулы 2-го порядка дают более сложную картину. Оказывается, что угол Брюстера (tgф6p = г), угол поляризации ( ,. минимально) и главный угол (Д = = п/2) не совпадают и для непоглощающих сред. Это, как показали, например, работы, цитированные в гл. 1 ([57—59]), действительно имеет место, хотя различие не превышает 1. Расчет второго приближения дает также отражение при п = п.2, полученное в экспериментах Вуда и Рэлея. Точных количественных проверок этих формул не производилось. [c.190]

Как видно из формулы (58), собственная частота кольца из заданного материала зависит только от его радиуса ). Такие кольцеобразные вибраторы впервые в технике гидроакустики применил Гердиен 16931 и позднее Вуд, Смит [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...