Френеля спектральная

Параллакс звезд 393 Параллелепипед Френеля 159 Пластинка зонная 274 Плотность излучения спектральная 419, 425 [c.510]

Указанная специфика излучения лазерного диода приводит, как правило, к большим или меньшим (в зависимости от задачи) потерям световой энергии, достигающем в ряде случаев 80%. Таким образом, узкий (ДА < 1 нм) спектральный диапазон с одной стороны, сложный асимметричный характер амплитудно-фазового распределения и, как следствие, высокие потери в традиционных оптических элементах с другой, делают дифракционную оптику в данном сл чае вполне конкурентоспособной. Известен дифракционный микрообъектив [81], предназначенный для лазерного проигрывателя, представляющий собой бинарную микролинзу, однако такая линза не устраняет асимметрию пучка, имеет низкую эффективность и весьма ограниченное применение. Более совершенная линза Френеля для коллимации излучения полупроводникового лазера [82] имеет непрерывный профиль и учитывает изменения [c.463]

Конечный спектральный интервал источника света. Пусть зеркала Френеля освещаются полихроматическим источником света. Такой свет есть совокупность некогерентных монохроматических компонент, занимающих некоторый спектральный интервал. [c.122]

Модель поверхности, построенная на основании данных эллипсометрии, является лишь усредненным оптическим эквивалентом реальной неоднородной поверхностной фазы. В действительности, в отраженном свете с интенсивностью /, помимо зеркальной компоненты всегда присутствует диффузная компонента 1 , связанная с рассеянием света на макроскопических неоднородностях (о > X)-, т.е. / = /, + 1 I = 5 при о = 0. Для теоретических оценок и Is используются скалярная теория рассеяния частиц на неоднородностях и формулы Френеля, соответственно. Из сравнения этих расчетов с экспериментальными данными по спектральной зависимости 1(Х) удается оценить эффективное значение о, характеризующее шероховатость — спектроскопия диффузного рассеяния. [c.131]

Вид спектральных функций (26.75) существенно зависит от значения масштаба (являющегося радиусом первой зоны Френеля), с которым мы уже встречались в п. 26.1. Пусть этот масштаб много меньше внутреннего масштаба турбулентности т] (так что выполняется условие (26.31), при котором можно пользоваться приближением геометрической оптики). Мы ограничимся рассмотрением структуры полей хЧ- ) ч в масштабах, больших по сравнению с которым соответствуют волновые числа При этом вы-к Ь [c.579]

В дисперсионных С. максимум пропускания (минимум отражения) приходится на ту длину волны Хо, для к-рой равны преломления показатели щ и Пд Двух сред. Чем больше спектральное удаление от Хо, тем больше отличаются % от 2 и тем меньше пропускание (см. Френеля формулы). Выделение спектрального интервала более эффективно, если в-во с 2 (погружённое в среду с ) размельчить. Обычно дисперсионные С. изготовляют из порошков бесцветных стёкол, залитых органич. жидкостями. Изменяя 1, изменяют Хр. То же происходит при изменении темп-ры. Высокая температурная чувствительность приводит к необходимости термостатирования дисперсионных С., что ограничивает их использование. [c.671]

Так, для полированных непроэр1Чных диэлектриков спектральный коэффициент излучения может быть определен по формулам Френеля [c.44]

Особенности элементарного акта излучения, а также множество физ. процессов, нарушающих осевую симметрию светового пучка, приводят к тому, что свет всегда частично поляризовав. П, с. может возникать при отражении и преломлении света на границе раздела двух изотропных сред с разл. показателями преломления в результате различия оптич, характеристик границы для компонент, поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения (см. Френеля формулы). Свет может поляризоваться либо при прохождении через анизотропную среду (с естеств, или индуцированной оптич, анизотропией), либо вследствие разных коаф. поглощения для разл. поляризаций (см. Дихроизм), либо вследствие двойного лучепреломления. П. с. возникает при рассеянии света, при оптич. возбуждении резонансного свечения в парах, жидкостях и твёрдых телах. Обычно полностью поляризовано излучение лазеров. В сильных электрич. и магн. полях наблюдается полная поляризация компонент расщепления спектральных линий поглощения и люминесценции газообразных и ковдеасиров. сред (см. Электрооптика, Магнитооптика), [c.67]

Брэгг — френелевская оптика. Использование объёмной дифракции на многослойной или кристаллич. структуре с определ. формой поверхности или изменением периода отражающих плоскостей позволяет создать оптич. элементы, совмещающие высокое пространственное разрешение ЗПФ и высокое спектральное разрешение и механич. стабильность многослойных и кристаллич. структур. Идеальная брэгг-френелевская линза (ВФЛ) — трёхмерная голограмма точки, представляющая собой систему эллипсоидов или параболоидов вращения границ трёхмерных зон Френеля (рис. 7). БФЛ обладает хроматич. аберрациями, фокусирует все длины волн, отражаемые решёткой, в одну точку. Однако такая система весьма трудна в реализации, т. к, требует создания очень точной формы поверхности кристалла или зеркала. Синтезированные БФЛ, обладая всеми свойствами объёмных БФЛ, позволяют использовать плоские кристаллы или многослойные зеркала. Совмещая объёмные зоны Френеля с идеальной объёмной решёткой, периодической или апериодической, выделяя области, в к-рых положение границ системы объёмных зон Френеля и плоскостей решётки совпадают или отличаются не больше чем на четверть межшюскостного расстояния, получают структуру синтезированной БФЛ (рис. 7). Изменяя [c.350]

В настоящее время н т приемлемой технологии изготовления киноформов (за исключением спектральных решеток), поскольку не удается получить плавного изменения глубины рельефа в пределах одного штриха (зоны Френеля). С другой стороны, разработанная в микроэлектронике фотолитографическая технология изготовления интегральных схем (применение которой к изготовлению ДОЭ рассмотрено в п. 7.2) позволяет вместо треугольного профиля штриха киноформа создать ступенчатый дискретный профиль, показанный на рис. 7.1. [c.196]

Настоящая книга является первой попыткой систематического изложения физических основ работы нового класса приборов нелинейной оптики — преобразователей инфракрасного излучения — в видимом диапазоне. Для удобства читателей, не имеющих специальной подготовки в области нелинейной оптики, монография включает главу (первую) с изложением основных понятий этого раздела физики, необходимых для восприятия предмета. Во второй главе даны общие принципы расчета нелинейно-оптических преобразователей и показано, что с точки зрения формирования изображений каждый преобразователь эквивалентен некоторой линейной оптической системе с эффективными параметрами, зависящими от конфигурации и фазового фронта накачки, ее амплитуды, типа использованного синхронизма. В третьей и четвертой рассмотрены две основные схемы нелинейно-оптических преобразователей — схемы критического векторного и касательного (некритичного) синхронизма. Обсуждаются достоинства и недостатки каждой из них и возможные варианты оптимизации параметров. В последней главе анализируются разные практические аспекты работы преобразователей (спектральные и шумовые характеристики), приведены экспериментальные данные, иллюстрирующие степень соответствия параметров реальных преобразователей основным теоретическим представлениям. Приложения 1 и 3 несут самостоятельную информацию, поскольку в первом приведен новый метод в классической теории аберраций на основе интегрального принципа Гюйгенса — Френеля, а в третьем — расчетные данные по углам разных типов синхронизма. Часть информации дана в компактной форме — показаны эквипотенциальные поверхности угол синхронизма как функция длин волн накачки и инфракрасного излучения. Материал третьего приложения основан на расчетах Г. М. Барыкинского. [c.3]

Наблюдаемая в белом свете интерферограмма деформированной пластины (рис. 27) представляет собой систему а фоматических интерференционных полос, причем при изменении угла наблюдения происходит сдвиг спектральной окраски в пределах видимой области спектра. В случае, когда в рассеянном объектом излучении присутствует интенсивная диффузная составляющая, цвета спектра оказьшаются существенно перемешанными, и изменение угла наблюдения приводит к незначительным изменениям окраски изображения. При произвольном изменении направления наблюдения интерференционные полосы, в отличие от случая голограммы Френеля, перемещаются весьма незначительно картина практически привязана к плоскости голограммы и соответствует наблюдению объекта с одного направления, совпадающего с оптической осью фокусирующей системы [c.58]

Ширина спектральной полосы — одна из наиболее тонких характеристик лазера. Измерение спектральной характеристики лазера затрудняется тем, что лазерное излучение, если не принимать особых мер, состоит из ряда дискретных спектральных компонент, испускаемых одновременно. В идеальном случае эти отдельные компоненты соответствуют собственным типам колебаний (модам) совокупности резонатора и усиливающей среды, составляюидих лазер. В газовом лазере эти спектральные компоненты сильно зависят от собственных мод резонатора и довольно медленно изменяются со временем (что обусловлено механической нестабильностью резонатора). В твердотельном лазере, где усиление на единицу длины и число Френеля очень велики и где, кроме того, оптические свойства среды за время выходного импульса меняются почти неконтролируемым образом, для того, чтобы обеспечить спектральное разрешение при регистрации полного развития сложного спектра выходного импульса, необходимы как временное разрешение, так и значительный спектральный интервал. В твердотельных лазерах расстояния между осевыми и угловыми модами могут быть настолько малы, что дискретные спектральные компоненты могут отличаться лишь на 100 Мгц. [c.361]

Проведем анализ работы спектрального фокусатора для освещающего пучка, состоящего из трех некогерентных плоских пучков с длинами волн (5.188). Для описания связи распределения интеисивности поля с фазовым набегом (и А) будем использовать интеграл Кирхгофа в приближении Френеля [c.383]

Эти соотношения хорошо удовлетворяются для достаточно длинных волн (в десятки длиною) и неверны для коротких волн, что находит объяснение в теории дисперсии (см.) при учете наличия в среде резонаторов, определяющих зависимость е и а от длины волны. Ф-лы (30) с качественной стороны объясняют особенность оптич. свойств металлов, устанавливая параллелизм проводимости и поглощения. Однако металлич. оптич. свойствами обладают и вещества, ничего общезю с металлами не имеющие густые растворы красок отражают свет, как металлы кристаллы кварца, флюорита, сильвина и т. д. в области длинных световых волн также обладают металлич. отражением пары металлов натрия и ртути при достаточно большом давлении отражают резонансные спектральные линии еще лучше, чем твердые или жидкие металлы. Необходимым условием металлического отражения является только очень большое поглощение, к-рое может и не сопровождаться значительной проводимостью и определяется связанными электронами. Молекулярная теория отражения (Озен, Эвальд и другие) приводит к тем же результатам, как и формальная теория Френеля. [c.228]

Действительно, если подставить (38) в (30), то это приводит к формуле (37) метода плавных возмущений. Спектральная плотность (х) отличается от Ф (х) тем, что в ней подавлены мелкомасштабные компоненты с размерами, меньпгами радиуса хшрвой зоны Френеля, в области же больших масштабов Фе Фе Можно предположить,— хотя это, конечно, требует дополнительного серьезного обоснования для области сильных флуктуаций,— что, подставляя в формулы (28), (29) спектральную плотность (38), мы учтем дифракционные эффекты. Если произвести таким образом расчет, исходя из спектральной плотности (32), то в случае 1 (т. е. в случае, когда геометрическая оптика уже к [c.515]

Краткое описание. Патентуется способ концентрации солнечной радиации, а также комплекс устройств, обеспечивающих использование этого способа. Способ использует зависимость показателя преломления воздуха от его температуры и степени ионизации. При помощи излучения множества лазеров на определенной высоте над поверхностью Земли создается зона повьшхенного нагрева воздуха, в ней изменяется степень ионизации, вследствие чего в этой зоне изменяется показатель преломления воздуха. Меняя этот показатель заданным образом, создается так называемая атмосферная линза (АЛ), которая не может создавать изобрг1жение светила, но позволяет концентрировать его излучение на определенном участке земной поверхности. Лучше всего создавать АЛ в виде линзы Френеля, располагаемой в одной плоскости в сравнительно нешироком слое воздуха. Длина волны излучения лазеров, используемых для создания АЛ, должна соответствовать спектральным полосам поглощения Н О, СО , 2 и других компонентов атмосферы. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...