Продолженный подход к предел

Устройства, работающие на данном принципе, могут быть использованы не только в механизмах подъема для быстрого опускания груза, но и когда требуется ограничить скорость движения механизма. Так, для механизмов передвижения кранов, работающих на эстакадах, для перегрузочных мостов и их тележек желательно для уменьщения динамической нагрузки при подходе к концевым упорам, чтобы они автоматически снижали скорость движения до определенной величины, с которой и продолжали бы свое движение. Обычные схемы управления движением крана с торможением здесь не подходят, так как они затормаживают механизм, не обеспечивая дальнейшего движения с уменьшенной скоростью. В этом случае применяется тормозное устройство, выполненное по схеме фиг. 215, а, где двигатель механизма, соединенный со шкивом 2, служит одновременно и для управления тормозом. Поворачивающийся корпус двигателя соединен с рычагами 4 управления тормозом таким образом, что его крутящий момент при обоих направлениях движения воздействует на тормоз, размыкая его. Однако и в этом случае перед размыканием тормоза двигателю приходится преодолевать усилие предварительно сжатой пружины 3. Как и в механизме по фиг. 214, процесс регулирования скорости протекает в весьма узких пределах, [c.329]

Далее продолжают нагружение следующими ступенями нагрузок до тех пор, пока не наступит резкое изменение показаний приборов. Этот момент соответствует переходу за предел усталости. При подходе к ожидаемому пределу усталости рекомендуется уменьшить ступени нагрузок до 1 кг/жж для более точного его определения. [c.89]

Наряду с теорией длительного разрушения (накопления повреждений и трещинообразования) существует и другой способ оценки долговечности элемента материала, не имеющий прямого отношения ни к физическому разрушению, ни к потере устойчивости равномерного вязкопластического деформирования с локализацией деформаций в виде шейки или вздутости (см. п. 1.3). Долговечность при ползучести, протекающей при постоянном условном напряжении, рассматривается как время, за пределами которого этот деформационный процесс, описываемый определенным уравнением механических состояний, теоретически не может продолжаться. Критический момент можно определить различными способами, в зависимости от применяемого типа уравнения механических состояний. Традиционный и простейший подход состоит в следующем (ср. [71, 991). Допустим, что процесс ползучести при линейном напряженном состоянии в условиях постоянства растягивающей силы (или иначе — постоянства условного напряжения) описывается уравнением (2.52). Истинное напряжение изменяется при этом по закону [c.108]

Наряду с интенсивным применением теории упругости для решения прикладных задач механики грунтов продолжались исследования по установлению пределов применимости и обоснованию этого подхода. В теоретическом плане эти исследования сводились к следующему. По решению задачи в рамках теории упругости и экспериментально установленному соотношению, связывающему компоненты тензора напряжений в предельном состоянии (в частности, по условию Кулона), определялись очертания и размеры областей, в которых нарушается условие применимости упругой модели. На этой основе формулировались ограничения на нагрузку, при выполнении которых применение теории упругости должно приводить к удовлетворительным результатам. Вывод сводится к тому, что размеры пластических областей не должны превышать 0,25 а, где а — размер фундамента сооружения. Кроме того, был сделан ряд схематизаций по учету влияния начального напряженного состояния грунтового основания, обусловленного его весомостью, а также неоднородности и анизотропии грунта на распределение напряжений и деформаций основания под сооружением, предназначенных для устранения наблюдающихся несоответствий (иногда значительных) между предсказаниями теории упругости и опытом. Эти схематизации сводились к тому, что вместо однородного упругого основания тем или иным способом в рассмотрение вводилось упругое основание конечной толщины, выбор которой позволял согласовать данные теории и опыта. [c.206]

Программа Диспетчер анализирует, были ли ошибки при вводе входных сообщений, и в зависимости от указаний пользователя продолжает работ на основании введенной информации или заканчивает работу системы в пределах данного подхода. [c.120]

Описанный в 2, 3 метод интегральных наложений возможность для случая тел вращения представить ком4 поненты напряжения и перемещения через аналитические-функции комплексного переменного. Связанные с этим, вопросы были подробно рассмотрены выше в гл. III. 1 Полученные представления будут справедливы и для пеосесимметричных тел, если неосесимметричное тело рассматривать как часть некоторого объемлющего тела" вращения. Однако такой подход налагает серьезные огра- ничения на характер условий на поверхности неосесий-- метричного тела, так как не всякое поле перемещений мож-i но продолжить за пределы тела, удовлетворяя при этом дифференциальным уравнениям теории упругости. [c.202]

Травитель 23 [1,3—2,5 мл НО 0,5 г пикриновой кислоты 1 г СиО 100 мл спирта 10 мл HjO]. Этот травитель применяли Ле Шателье и Дюпюи [30]. С его помощью можно успешно выявлять первичную структуру сталей с низким содержанием фосфора. Соотношение количеств пикриновой кислоты и хлорида меди (I) можно изменять в довольно больших пределах, в то время как соотношение воды и спирта должно быть постоянным. Концентрацию соляной кислоты выбирают в зависимости от состава стали. Целесообразно готовить раствор с добавкой 1,3 и 2,5 мл соляной килоты. Путем предварительных экспериментов устанавливают, какой из растворов наиболее подходит. Для повышения контрастности рекомендуется увеличивать содержание соляной кислоты. Травление продолжают до тех пор, пока не [c.53]

Внешний мир, казалось бы, должен быть классическим, т.е. макротела должны быть не волновыми, а точечными (или протяженными) объектами с фиксированными координатами, изменяющимися со временем по законам классической механики. Но такой подход означает, что между волновым микромиром и классическим макромиром располагается пропасть при обычном подходе нельзя перейти из одного мира в другой. А именно, если идти со стороны микромира, то следует включать в описание с помощью уравнения Шрёдингера для многих частиц объекты все большего и большего размера, включая в пределе всю Вселенную. Напротив, если идти со стороны классического макромира, то естественно продолжить классическое описание вплоть до самых малых частиц и самых малых размеров. Граница между микромиром и макромиром не определена, и ее обсуждение вызывало и продолжает вызывать много вопросов. [c.66]

Имеется неоднозначность в определении отображения в точках разрыва, т. е. в точках и,,. .., и 1. Иногда можно естественным образом продолжить определение на некоторые из этих точек и получить взаимно однозначное отображение. Например, для п = 2, тг = (2, 1) имеется только одна точка разрыва и, внутри отрезка, и если мы положим 1ц (у ) = 0, то при отождествлении О и I получим поворот окружности на угол Йтгоз. Однако чаще всего такое естественное продолжение невозможно, как в примере с восьмиугольником из п. 4 б. Более полезный подход состоит в следующем. В каждой точке разрыва и. отображение имеет левый и правый пределы, которые мы будем обозначать адг и соответственно. Имеет смысл считать, что у точки щ есть два конца , а ад" и представляют собой образы этих концов [c.473]

Этот общий характер состоит в том, что, как это очевидно из дифференциальных уравнений (15 ), функции Sj и s , начиная от некоторого своего начального значения, непременно заключенного в соответствующих пределах, буд ут монотонно изменяться, так как возможность Si = S2 в общем случае исключена. Возрастая гаи убывая (в зависимости от знака соответствующего радикала i i/ S), которая-нибудь из них достигнет своего ближайшего предельного значения и делается равной соответствующему корню многочлена S, после чего, за изменением тут знака соответствующего радикала, направление изменения сменится обратным, в то время как другая функция S будет продолжать изменяться в своем прежнем направлении до перемены его при подобных же условиях. Подобный ход изменений Sj и Sj, происходящий в известной сложной зависимости от времени, соответствует тому типу движения, который Штауде [20], а за ним Штэккель (Sta kel) [21] предложили называть условно периодическим и который, может быть, теперь более подходит под термин квазипериодический . Я приведу сейчас некоторые общие свойства движения гироскопа Ковалевской, как их можно установить, исходя из общей теории подобных движений [22]. [c.86]

Наиболее прямой подход дает нам метод молекулярной динамики, в котором в течение некоторого времени прослеживаются индивидуальные траектории нескольких сотен молекул. При этом полностью учитывается их взаимодействие друг с другом и столкновения. В пионерских работах Элдера и Уэйнрайта [30— 32] главное внимание уделялось системам твердых шаров и твердых дисков с некоторыми приложениями к случаю прямоугольной потенциальной энергии притяжения вне твердого остова. Для начала предполагается, что молекулы образуют в пространстве правильную решетку, но могут двигаться в случайных направлениях с одной и той же кинетической энергией. Затем определяется, когда среди всех возможных пар атомов произойдет первое столкновение. Всем молекулам разрешается двигаться с постоянными скоростями до момента этого столкновения. После соответствующего изменения скоростей столкнувшейся пары программа отыскивает следующее соударение и т. д. Поэтому в пределах точности вычислений расчеты точны и их можно продолжать, пока каждая молекула не испытает много тысяч столкновений. В истории настоящей жидкости это соответствует, по-видимому, доле наносекунды. [c.269]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...