Нейтрино правое

Здесь же отметим, что в результате реакций типа (а, п), как правило, получаются ядра, обогащенные протонами. Чтобы обрести большую устойчивость, один из протонов такого ядра испытывает превра-щшИ С в нейтрон по схеме р -> п Н- е -f v с выбросом из ядра позитрона и нейтрино. Энергия распада распределяется [c.288]

Сравнивать теоретический спектр с экспериментальным трудно в связи с тем, что большинство р-спектров соответствует суммарному эффекту от р-частиц, испускаемых при переходах не только в основное, но и в возбужденные состояния дочернего ядра. Поэтому такое сравнение можно производить только вблизи от правой границы спектра, где энергия электронов максимальна, что соответствует переходу в основное состояние. Общий характер экспериментальных спектров подтверждает теорию, а также приводит к заключению о равенстве нулю массы нейтрино. [c.156]

Кроме Процессов распада, слабое взаимодействие может проявляться И в процессах непосредственного взаимодействия, например, в процессе захвата нейтрино (антинейтрино) нуклоном. Однако сечение таких прямых процессов слабого взаимодействия настолько мало см при , 1 Мэе), что при прохождении частиц через вещество с ними, как правило, можно не считаться. [c.203]

Перенеся (в соответствии с алгеброй частиц и античастиц) нейтрино и антинейтрино из правых частей уравнений (83.2) и (83.4) в левые, получим следующие разрешенные процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с нуклонами [c.638]

Согласно этой теории, спины нейтрино и антинейтрино должны быть всегда ориентированы параллельно направлению их движения, например, у антинейтрино вдоль направления движения, а у нейтрино — против движения (продольная поляризация). Если уподобить спин вращению, то движение антинейтрино можно сравнить с движением правого винта, а движение нейтрино — левого. В этом случае говорят, что антинейтрино имеет правую спиральность, или Я = 1, а нейтрино — левую, или Н = —1. [c.645]

Нетрудно показать также, что существование продольно поляризованных нейтрино тесно связано с несохранением четности в слабых взаимодействиях. В самом деле, в случае справедливости закона сохранения четности волновая функция частицы при зеркальном отражении (или, что то же самое, при операции инверсии, т. е. замене правой системы координат на левую) либо не меняется (для четной частицы), либо умножается на —1 (для нечетной), а частица переходит сама в себя. Это возможно в том случае, когда частица симметрична относительного правого и левого. Продольное нейтрино не обладает симметрией, так как при отражении в зеркале правый винт переходит в левый (направление вращения от х к у, например, сохраняется, а направление движения оси винта меняется на обратное). Частица не переходит сама в себя, а изменение соответствующей ей волновой функ- [c.645]

Словом, (х-мезон во всем сходен с электроном, кроме величины массы, которая, как известно, в 207 раз больше массы электрона. Поэтому иногда х-мезон даже называют тяжелым электроном. Заметим, что вопрос об отличии массы (д,-мезона от массы электрона (и, следовательно, о самом праве на существование jx-мезона в семье элементарных частиц) является одним из самых трудных вопросов физики элементарных частиц. Сейчас, после обнаружения ц-мезонного нейтрино, отличающегося по свойствам от электронного нейтрино, появилась надежда на то, что загадка х-мезона будет, наконец, разгадана. [c.664]

Перенеся (в соответствии с алгеброй частиц и античастиц) нейтрино и антинейтрино из правых частей уравнений (17.2) и [c.237]

Общее заключение, которое может быть сделано в результате анализа многочисленных опытов по изучению угловых корреляций и продольной поляризации, состоит в том, что все они согласуются с левой поляризацией нейтрино (отрицательная спиральность) и правой поляризацией антинейтрино (положительная спиральность). [c.249]

К разряду элементарных частиц следовало бы относить наиболее простые, неделимые частицы материи. Исследования строения атомов и атомных ядер показали, что эти микрообъекты являются составными. Электроны, находящиеся на периферии атома, протоны и нейтроны, образующие атомные ядра, стали называть элементарными частицами, подчеркивая тем самым, что они более простые частицы, чем атомы и ядра атомов. К элементарным частицам причислили фотоны — кванты электромагнитного поля, а также нейтрино, появляющиеся в процессах Р-распада ядер. Дальнейшие исследования показали, что в процессах взаимодействия элементарных частиц образуются и другие типы частиц, большинство из которых взаимодействуют с протонами и нейтронами и между собой с такой же интенсивностью, как протоны и нейтроны в ядрах атомов. Эту большую группу частиц также назвали элементарными. Однако оказалось, что большинство частиц, отнесенных к разряду элементарных, нестабильны и могут в результате распада превращаться в другие элементарные частицы. При этом нельзя считать, что продукты распада более элементарны, чем сами распадающиеся частицы, поскольку, как правило, наблюдается несколько различных каналов распада одной и той же частицы. Поэтому нельзя заключить, что нестабильные частицы состоят из частиц — продуктов распада. Обнаружены были также частицы, напоминающие по своим свойствам электроны, но являющиеся нестабильными и существенно более массивными, чем электрон. Установлено существование трех разновидностей нейтрино. [c.970]

Поясним обозначения, принятые в этой таблице. Все частицы разделены на частицы и античастицы. Истинно нейтральные частицы, не имеющие античастиц, помещены в колонке обозначений посредине. Названия, как правило, приводятся только для частиц. Соответствующая античастица для барионов, нейтральных каонов и обоих сортов нейтрино получается просто прибавлением к названию частицы приставки анти . Например протон — антипротон, электронное нейтрино — электронное антинейтрино. Антиэлектрон имеет специальное название позитрон. По отношению к заряженным пионам и каонам термин античастица обычно не употребляется. Говорят просто о положительных и отрицательных пионах (каонах). Можно встретить и более старые наименования, такие как пи-плюс-мезон, К-минус-мезон и т. д. Почти все обозначения для приведенных в таблице физических величин уже объяснялись ранее. [c.301]

Построена последовательная теория торможения нейтрино произвольной равновесной, однородной, изотропной материальной средой. Потери энергии нейтрино сведены к пяти (вместо двух для случая заряженной частицы) характеристикам среды, включающим аксиальные обобщения ее проницаемостей. Ряд общих свойств этих характеристик (в частности, соответствующие правила сумм) позволяет найти строгую и универсальную верхнюю границу потерь энергии нейтрино. Отсюда следует, что потери энергии нейтрино не превышают величины порядка столкновительного предела и никогда не могут быть аномально большими. [c.219]

Тот факт, что для заряженной частицы такая процедура дает не верхнюю границу, а сами ПЭ, связан с их логарифмической, а не степенной, как в случае нейтрино, зависимостью от энергии (см. конец п. 4). Поэтому в ПЭ заряженной частицы можно после применения правила сумм получить результат, справедливый с логарифмической точностью. [c.230]

Антинейтрино обладает положительной (или правой) спиральностью, тогда как у нейтрино отрицательная (или левая) спиральность (рис. 8.9). [c.214]

Известно, что правило запрета выполняется для всякой частицы, элементарной или сложной, у которой спин или собственный орбитальный момент количества движения кратен половине й. Нейтроны и нейтрино так же, как электроны, позитроны и протоны, имеют спин /гй и подчиняются принципу запрета. Примером сложной частицы, которая подчиняется принципу Паули, служит атом Не , имеющий два электрона, два протона и один нейтрон, с суммарным спином /г - Но этот принцип неприменим к частицам со спином, равным нулю или кратным й. Частицы, подчиняющиеся принципу Паули, называются фермионами. [c.118]

Нарушение закона сохранения четности нашло свое объяснение в рамках теории нейтрино, обладающего определенной круговой поляризацией (спиральностью). В этой теории принимается, что нейтрино должно отличаться от антинейтриио круговой поляризацией. Для объясне ния экспериментальных данных нужно было предположить, что нейтрино должно напоминать фотон с левой круговой поляризацией, а антинейтрино — фотон с правой кру- [c.248]

Для Босстановления право-левой симметрии пустого пространства Ландау предложил вложить право-левую асимметрию в заряд частицы. Согласно Ландау, в слабых взаимодействиях нарушается не только закон сохранения четности, но и принцип зарядового сопряжения. Это легко понять на том же примере с продольно-поляризованными нейтрино и антинейтрино. Дей-ствцтельно, если к левовинтовому нейтрино (правовинтовому антинейтрино) применить операцию зарядового сопряжения, то получится левовинтовое антинейтрино (правовинтовое нейтрино), которого, согласно теории продольных нейтрино, в природе не существует. В соответствии с этим теория оказывается несимметричной относительно замены всех частиц на все античастицы. Инвариантной является комбинированная операция, состоящая из инверсии координат Р и замены частицы на античастицу С. В этом случае говорят о сохранении комбинированной четности СР в слабых взаимодействиях . Введение понятия комбини ровацной четности позволяет рассматривать явления, связанные с несохранением четности, сохраняя право-левую симметрию пустого пространства (так как вращение связано с зарядом, т. е. с частицей). [c.646]

Из предыдущих опытов с ц-мезонами было хорошо известно, что эти частицы нестабильные, распадающиеся через время х 2-10 сек с образованием электрона. Электроны распада [i-мезона хорошо заметны в чувствительных фотопластинках, где они видны в виде следа однозарядной частицы с минимальной плотностью зерен g Mmi и средним углом многократного рассеяния а, соответствующим быстрому электрону (след е+ на рис. 78). Энергия электрона оказалась различной для разных случаев распада и удовлетворяющей условию Те БО Мэе. Поэтому распад ji-мезона наряду с испусканием электрона должен сопровождаться вылетом еще по крайней мере двух нейтральных частиц. Анализ энергетического спектра электронов ( л,—е)-распада вблизи от его правой границы показывает, что этих частиц две и что они не могут быть тождественными (это He2v). Было предположено, что одна из них нейтрино, другая антинейтрино 2 [c.133]

Для восстановления право-левой симметрии пустого пространства Ландау предложил вложить право-левую асимметрию в заряд частицы. Согласно Ландау, в слабых взаимодействиях нарушается не только закон сохранени-я четности, но и зарядовая (С)-инвариантность. Это легко понять на том же примере с продольно поляризованными нейтрино и антинейтрино. Действительно, если к левовинтовому нейтрино (правовинтовому антинейтрино) применить операцию зарядового сопряжения, то получится левовинтовое антинейтрино (правовинтовое нейтрино), которого, согласно теории продольных нейтрино, в природе не существует. В соответствии с этим теория оказывается несимметричной относительной замены всех частиц их античастицами. Инвариантной является комбинированная операция, состоящая из инверсии координат Р и замены частицы ее античастицей С. [c.247]

Одним из простейших аргументов в пользу значения V2 для спина нейтрино являются правила отбора для разрешенных переходов. Если бы спин нейтрино и антинейтрино был больше и равнялся бы, например, /2, то сумма спинов электрона и антинейтрино могла бы равняться только 1 и 2, так что фермиевские распады были бы запрещены. Поэтому разрешенность перехода (6.71) указывает на то, что спин нейтрино равен /3. При спине нейтрино [c.246]

Наконец, третьей, столь же важной, как и две первые, причиной является то, что при переходе к микромиру законы сохранения начинают действовать более эффективно. Именно, если в макромире законы сохранения только запрещают, то в микромире они еще и разрешают все процессы, не подпавшие под запрет. Иначе говоря, в микромире все, что не запрещено полной совокупностью законов сохранения, должно обязательно соверишться. Микроскопический чемодан не может годами лежать на микроскопическом шкафу, а свалится на пол под действием квантовых флуктуаций. С частным проявлением этого общего правила мы уже встречались в теории а-распада (гл. VI, 3) при рассмотрении просачивания а-ча-стицы сквозь кулоновский барьер. Для ядра эффект кулонов-ского барьера может быть очень большим за счет того, что квантовые поправки к движению а-частицы в тяжелом ядре малы. Но взаимодействие элементарных частиц — процесс существенно квантовый, так что факторы запрета барьерного типа всегда малы. Только что описанное свойство законов сохранения в микромире не раз эффективно использовалось в физике элементарных частиц. Если какой-либо процесс был разрешен всеми известными законами сохранения и все же не наблюдался, то это означало, что он не до конца понят. Как мы увидим ниже, именно на этом пути была открыта новая элементарная частица — мюонное нейтрино. [c.282]

Рис. 5. Спиральности в состояниях левого нейтрино в правого антинейтрино. Длины стрелок ус-ловно соотнетствуют вероятнос-

С учётом существующих ограничений на т предсказания р оказываются значительно меньше верхних экспериментальных пределов. В моделях, содержащих правые заряж. токи и/или заряж. хиггсовы бозоны, Рч пропорц. массе заряж. лептона и может оказаться на 4—5 порядков больше. У майорановских Н. р = 0, но в этом случае возможны т. и. недиагональные, или переходные, магн. моменты, для к-рых начальное и конечное нейтринные состояния соответствуют разным майорановским частицам. Для эл.-магн. радиуса Н. в теории В ГС предсказывается [c.265]

В связи с существованием П. ф. теория должна ответить на два вопроса почему фермионы объединяются в поколения и почему поколения повторяются Модели великого объединения дают удовлетворит, ответ на первый вопрос. В простейшей 5 (5)-модели 15 фермионов разбиваются на представления 5 и 10 (см. Представление группы). В схеме, основанной на группе 50(10), фундам. фермионы преобразуются по спинорному представлению, имеющему размерность 16, н предсказывается существование правого нейтрино (что не противоречит эксперименту). Т. о., каждое поколение в такой модели содержит 16 двухкомпонентных частиц. В теориях, основанных на группах более высокого ранга, предсказывается существование большего числа частиц в поколении (напр., в случае группы — 27 частиц). Второй вопрос пока остаётся открытым и считается одним из основных в физике элементарных частиц. Вопрос этот возник еще в эпоху открытия мюона (р, ) и формулировался так зачем нужен р" и почему его масса сильно отличается от электронной, хотя все его известные взаимодействия такие же, как у электрона Наиб, простым является предположение, что кварки и лепто-ны — составные объекты и все последующие поколения являются возбуждёнными состояниями первого. Частицы, из к-рых построены лептовы и кварки, получили назв. и р е о н о в (см. Составные модели). Попытка динамич. реализации такой возможности наталкивается на противоречие между сравнительно небольшими расстояниями между уровнями в спектре связанных состояний (для ааряж. пептонов nig 0,5 МэВ, [c.7]

Как правило, термин Э. ч. употребляется в совр. физике не в своём точном значении, а менее строго—для наименования большой группы мельчайших наблюдаемых частиц материи, подчинённых условию, что они не являются атомами или атомными ядрами, т. е. объектами заведомо составной природы (исключение составляет протон — ядро атома водорода). Как показали исследования, эта группа частиц необычайно обширна. Помимо протона (р), нейтрона (п), электрона (е) и фотона (у) к ней относятся пи-мезоны (л), мюоны (ц), тау-лептлны (т), нейтрино трёх типов (Vj, v , V,), т. н. странные частицы К-мезоны и гипероны), очарованные частицы и прелестные (красивые) частицы (D- и В-мезоны и соответствующие барионы), разнообразные резонансы, в т. ч. мезоны со скрытым очарованием и прелестью (пси-частицы, ипсилон-частицы) и, наконец, открытые в нач. 80-х гг. промежуточные векторные бозоны (fV, Z) — всего более 350 частиц, в осн. нестабильных. Число частиц, включаемых по мере их открытия в эту группу, постоянно растёт, и можно уверенно утверждать, что оно будет расти и впредь. Очевидно, что такое огром- [c.596]

В чем же различие нейтрино и антинейтрино Из опытов по несохранению четности в процессах распада с участием нейтрино было получено, что нейтрино продольно поляризованы. При этом нейтрино является левополяризованной частицей, т. е. его опин направлен против импульса, или, говоря языком классической физики, оно представляет собой левый винт. Антинейтрино, напротив, является правополяризованной частицей, т. е. поляризованной по импульсу (правый винт). Эти выводы следуют также и из других экспериментов. Таким образом, различие между V и V заключается в различии направлений их спиральностей . Однако, исчерпываются ли этим различия между нейтрино и антинейтрино, пока неизвестно. [c.274]

Второе различие между нейтрино и антинейтрино — нротивоноложные ориентации снина относительно направления их движения (т. е. относительно импульса). Экспериментально установлено, что у нейтрино спин направлен антипараллельно вектору импульса, т. е. его вращение соотносится с направлением поступательного движения так же, как у левого винта. У антинейтрино спин направлен по импульсу — подобно правому винту. Поэтому нейтрино называют левыми частицами, а антинейтрино — правыми . [c.158]

Проекция спипа частицы па ее импульс называется сниральностью. Отрицательная сниральность соответствует левому винту, положительная — правому. Соответственно у нейтрино спиральпость отрицательная, у антинейтрино — положительная. [c.158]

Правила отбора для -распада. При -распаде электрон и нейтрино уносят момент количества движения J, равный векторной разности моментов количества движения начального и конечного С0СТ0Я1П1Й ядра. Для перехода между состояниями с моментами / , / величина J определяется неравенством [c.547]

Поэтому ее собственный момент количества движения имеет смысл лишь по отношению к оси движения. Частице приписывают спин если амплитуда япляется спинором ранга 2 . Однако при любом возможны только 2 состояния со значениями проекции момента на направление движения. Для нейтрино (5 = 1/ 2) знак проекции всегда отрицателен, а для антинейтрино — положителен (свойство спиральности) т. о., эти частицы всегда полностью поляризованы. Фотон описывается векторной амплитудой (вектор-потенциал или напряженность электрич, поля), т. е. = 1. Значения проекций , 5 отвечают право- и левовращающей поляризации. Матрица плотности представляет собой двумерный тензор в плоскости, перпендикулярной к направлению движения. Описание поляризационных свойств фотона в общем с,11учае тождественно описанию частично-поляризованного света в оптике. [c.150]

Правила отбора для процессов С. в. Ироцессы, пы- зываемые С. в., регулируются специальными правилами отбора. Их происхождение не во всех случаях понято до конца, и часть из них пока носит феиомепо-логич. характер. Одно из важных правил отбора связано с существованием и сохранением в С, ь. особых квантовых чисел — лептонных нарядов. Понятие лептонпого заряда I было введено, чтобы указать иа отличие электронного нейтрино от соответствующего антинейтрино. Действительно, реакции [c.556]

По мере открытия все новых и новых элементарных частиц и по мере того, как углублялись паши, хоть и неполные познания о них, выявились и новые реакции, аналогичные вышеприведенной, так что сейчас их известно около десятка. В ряде случаев эти реакции изучены не полностью, т. е. обнаружен вылет новых частиц, но есть основания полагать, что появляются и другие, которые ненаблюдаемы. Как правило, той частицей, которая, по-видимому, вылетает, по не поддается наблюдению, является нейтрино. [c.24]

Р-распада. Формально (но удобно) это различие описывается при помощи электронного лептонного заряда, который у нейтрино такой же, как у электрона [L = Le- = ), у антинейтрино — как у позитрона —Le+ = — ), ay всех остальньгх частиц равен нулю. Все разрещенные процессы с участием v<. и удовлетворяют закону сохранения электронного лептонного заряда (суммарный лептонный заряд левой и правой частей реакции равны) [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...