Погашение света

Из уравнения (П.19) следует, что погашение света, т. е. образование темных полос, будет иметь место при толщинах воздушного клина й = 0 - X, X [c.362]

Параллельный пучок белого света проходит через пластинку из шпата толщиной е, помешенную между двумя николями, установленными на погашение света. Оптическая ось пластинки находится под углом 45° к оптическим осям николей. Кроме того, пучок проходит через дифракционную решетку с 500 штрихами на 1 мм и собирающую линзу с фокусным расстоянием [c.123]

Поверхности гидрофильные 313. Поверхности гидрофобные 315. Погашение света 610. [c.490]

Точные измерения в поляризационно-оптическом методе обычно производят с использованием монохроматического света. Однако белый свет позволяет повысить путем использования цветных полос точность измерений в областях, где имеется небольшая величина двойного лучепреломления. Белый свет состоит из волн всех длин видимого спектра. Так как коэффициент оптической чувствительности С в соотношении (3.4) не зависит от длины волны, то при различных величинах разности главных напряжений станет возникать интерференция волн, соответствующих различным цветам спектра. В итоге получается картина изохром, состоящая из цветных полос и соответствующая полю напряжений. Цвет каждой полосы поля изохром соответствует дополнительному цвету для той длины волны, которая оказалась погашенной. В табл. 4.1 приведены приближенные величины разностей хода, соответствующих различным цветам в поле изохром. Надо отметить, что в этой таблице приведены лишь разности [c.111]

Таким способом можно прийти к хорошо известной формуле лорда Р е л е я для рассеяния света и погашения его, отсюда проистекающего. Известно, что она содержит показатель преломления, длину волны и постоянную Авогадро. Не останавливаясь на всем этом, сделаем только замечание относительно факта, кажущегося на первый взгляд довольно странным согласно формуле (26) рассеянная энергия пропорциональна не величине элемента объема, а квадрату этой величины. Присматриваясь к делу ближе, легко усмотреть, что в действительности рассеяние пропорционально первой степени dv как это можно было предвидеть. Для простоты ограничимся случаем газа. Разность между диэлектрической постоянной и единицей для пего можно считать пропорциональной числу N молекул, заключающихся в единице объема, и можно написать, обозначая через а постоянную [c.63]

I — вибрирующий объект 2 — образец кубического ФРК 3 — поляроид, ориентированный, иа погашение поляризации считывающего света 4 — видикон 5 — монитор. [c.218]

ГОДЫ начинают применяться светящиеся вещества, в особенности. для пультов управления на сортировочных горках. Пульт управления, покрытый таким специальным самосветящимся составом, улучшает условия видимости путей и стрелок станций, так как электрический свет в помещении оператора может быть погашен. [c.128]

Условие полного погашения волн перестает выполняться тогда, когда скорость заряда превосходит фазовую скорость света в среде. При п>1 скорость света и с/пСс и движение заряда со скоростью в интервале и<1У<Сс не противоречит теории относительности. Движущийся с такой скоростью заряд встречает лежащие на его пути электроны среды раньше, чем к ним может прийти излучение, испущенное возбужденными перед этим электронами. Здесь мы вправе ожидать явлений, подобных тем, что хорошо известны в акустике снаряд, движущийся со скоростью, превышающей скорость звука в среде, обгоняет созданную им волну давления и оставляет за собой скачок давления в виде конуса Маха 136 [c.136]

При изучении поглощения света растворами было установлено, что коэффициент погашения пропорционален концентрации С поглощающего вещества = Сг , где — молекулярный коэффициент экстинкции, зависящий от свойств отдельной молекулы исследуемого вещества. Учитывая выражение для к%, основной закон абсорбционной фотометрии можно записать в виде [c.88]

При наклонном падении пучка, как и в случае диэлектрика, следует рассматривать две его составляющие, из которых одна поляризована в плоскости падения, а другая в плоскости, ей перпендикулярной. Коэффициенты отражения этих двух лучей мало отличаются один от другого, и зависимость их от угла падения тоже невелика. В некоторых случаях существенно то, что, отражаясь от поверхности металла, обе эти составляющие изменяют фазу своих колебаний и притом различно. Поэтому если на зеркало падает поляризованный свет, плоскость поляризации которого составляет, например, 45° с плоскостью падения, то отраженный луч будет поляризован эллиптически, т. е. он не может быть погашен призмой-анализатором или поляроидом. [c.84]

В плоскости изображения все такие лучи, испытавшие двойное преломление, соберутся по кругу с одной и той же разностью хода. В данном случае интерференционная фигура состоит следовательно из чередующихся темных и светлых колец (вкл. л., —исландский шпат, вырезанный перпендикулярно к оптич. оси, в монохроматич. свете На, между скрещенными НИКОЛЯМИ). Картина осложняется однако поляризационными явлениями. Каждый луч разбивается вследствие двойного прелом-ления на два один с колебаниями в плоскости главного сечения (то есть в радиальном направлении—фиг. 8), другой с колебаниями, перпендикулярными к этой плоскости (т. е. в тангенциальном направлении—фиг. 8). Амплитуды этого разложения будут зависеть от азимута со. В направлении ОР есть только радиальная компонента, к-рая не будет пропускаться анализатором (пропускающим в разбираемом случае только колебания, перпендикулярные к ОР). В направлении ОА могла бы пройти также только радиальная компонента, но ее нет под этим азимутом в падающем свете. Т. о. по двум направлениям ОР и ОА свет будет полностью погашен, по середине между этими направлениями свет будет максимальным, на круговую интерференционную картину наложится темный крест если направления колебаний падающего и пропускаемого анализатором света параллельны, то крест будет светлым. Интерференционные кольца являются кривыми равной разности хода, зависящей от А, поэтому при освещении белым светом кольца становятся радужными. Кривые равной разности хода назьшаются изохроматами. Распределение интенсивности в темном или светлом кресте зависит только от азимута со и не зависит от А (если только от А не зависит положение оптич. осей), поэтому при освещении белым светом крест не имеет окраски, он черный или белый (интерференционные фигуры такого типа называются и з о г и р а-м и—линиями равного поворота). Для точек интерференционной картины, близких к центру, углы Тг и (фиг. 7) мало отличаются друг от друга, и оптич. разность хода обыкновенного и необыкновенного лу- [c.157]

Допустим теперь, что падающая волна поляризована эллиптически. Если поставить николь, то при его вращении интенсивность проходящего света в двух положениях (отличающихся друг от друга на 180°) будет максимальна, а в перпендикулярных к ним положениях минимальна. Эти положения определят направления главных осей эллипса колебаний. После этого на пути падающего света поставим пластинку Я/4, оптическая ось которой ориентирована параллельно одной из главных осей эллипса. Тогда после прохождения через пластинку свет станет поляризован линейно и может быть погашен поворотом николя. При этом николь надо будет повернуть на некоторый угол относительно исходного положения, когда интенсивность проходящего через него света была минимальна или максимальна. Действительно, в исходном положении главное сечение николя было ориентировано параллельно одной из главных осей эллипса колебаний. После же прохождения через пластинку Я/4 плоскость колебаний линейно поляризованного света будет проходить через одну из диагоналей прямоугольника на рис. 236. [c.474]

На рис. 20.9 схематически показано расположение основных частей полярископа с плоской поляризацией света. Одними из основных частей полярископа являются поляризатор и анализатор. Анализатор — это та же призма, что и поляризатор, но в рабочем положении повернутая так, что их плоскости поляризации, обозначенные на рис. 20.9 соответственно А—А и П—П, взаимно перпендикулярны. В этом случае луч света, прошедший сквозь поляризатор, будет погашен анализатором, если модель отсутствует или она не нагружена. Экран при этом затемнен. [c.530]

Основываясь на рассуждениях, приведенных выше, можно было бы ожидать, что свет, распространяющийся вдоль оптической оси, не будет изменять свою поляризацию. Однако в некоторых веществах это не так. Если пластинку из кварца, вырезанную так, что ее поверхность перпендикулярна оптической оси, установить между скрещенными поляризаторами в монохроматическом световом пучке, то часть света почти всегда проходит через такую систему. Восстановить полное погашение можно только путем поворота анализатора на некоторый угол. Это явление вращения плоскости поляризации света внутри кристалла получило название оптической активности. Точное значение угла поворота, необходимого для полного погашения, зависит от длины волны света. [c.38]

Для наблюдения в поляризованном свете микроскопы имеют два полярофильтра один из них, являющийся поляризатором, устанавливают близко к источнику света (лампе) на пути хода лучей, другой полярофнльтр — анализатор, концентрирующий, отраженные микрошлифом поляризованные лучи, укрепляют перед окуляром или между объективом и окуляром. Если объект оптически изотропен, то при соответствующем взаимном пололче-нии поляризатора и анализатора (положение скрещенных николей) можно добиться полного погашения света. Однако, если кристаллиты оптически анизотропны, то в указанном случае полного погашения не происходит и отдельные кристаллиты оказываются светлыми, а другие темными. С помощью поляризованного света изучают сплавы, состоящие из фаз с кристаллической решеткой некубической системы, а также неметаллические включения. Если включения прозрачны, отраженный свет частично-преломляется на их внешней и внутренней поверхности и не поляризуется. Поэтому при скрещенных николях включение кажется светлым пятном или окрашенным (например, включения закиси меди в сплавах меди кажутся красными) в результате интерференции. По прозрачности включения, его окрашиванию, или анизотропности можно судить о его природе. [c.91]

Показатель погашения света 611. Показатель поглощения света 611. Показатель удельного ноглощени 611. [c.490]

Описанным выше приемом просвечивания, плоской модели в монохроматическом свете не исчерпываются возможности оптическо10 метода. Часто просвечивание модели проводится в белом свете. На экране в этом случае вместо темных и светлых полос получаются цветные полосы с непрерывными переходами через цвета спектра. Существуют способы просвечивания моделей с погашением изоклин. Известны приемы исследования напряженного состояния в пространственных моделях путем замораживания оптической анизотропии с последующим разрезанием модели на плоские образцы. [c.520]

Получение абсолютно черного цвета возможно только при условии полного поглощения телом всех цветов спектра. Достичь полного поглощения света при помощи сдяого какого-либо металлического окисла до сих пор практически не удастся. Только на комбинированном погашении цветов удачно подобранной смесью окислов железа, хрома, кобальта, меди, никеля и марганца можно получить окраску, приближающуюся к чисто черному цвету. [c.42]

Характер поляризации. Если луч света может быть полностью погашен при двух ориентациях поляризатора, то говорят, что он плоско поляризован. Если при вращении поляризатора получаются лишь некоторые изменения интенсивности, луч является или смешанным (состоящим из поляризованного и неполя-ризованного света), жлш эллиптически поляризованным. В последнем случае только использование четвертьволновой пластинки позволяет получить полное гашение. Если экстипкции (гашения) не наблюдается вовсе, то луч или вообще не поляризован или поляризован по кругу, полное гашение в последнем случае может наблюдаться при определенных положениях четвертьволновой пластинки. Более чувствительные методы определения степени поляризации света описаны в специальной литературе. [c.360]

Световозвращатели представляют собой пассивные световые приборы, так как не имеют своего источника света и создают сигнал путем отражения света фар другого автомобиля. Они предназначены для обозначения ночью стоящего с погашенными огнями транспортного средства и представляют собой вид отражателей, у которых направление падающих и отраженных лучей совпадает. Обязательна установка двух задних световоз- [c.212]

Вследствие указанной выше причины пользуются двойной терминологией, характеризующей, с одной стороны, истиппое поглощенно света телом, а с другой — общее ослабление световых пучков поглощающим телом, включая и другие потери. Таким образом, говорят не только о коэффициенте иоглощення, но и о коэффициенте ослабления (а иногда погашения), количественно [c.381]

Кроме того, при работе в фильтрованном свете, когда монохроматичность светового потока, проходящего через поглощающий слой, очень низка, следует иметь в виду, что закон Ламберта — Беера — Вавилова может нарушаться, так как интегральный коэффициент погашения, с которым здесь имеют дело, является как бы усред-ненно величиной монохроматических значений коэффициентов поглощения на некотором участке длин волн. Поэтому, если работать, например, на крутом спаде спектра поглощения, где имеет место существенно различное поглощение монохроматических составляющих светового потока, интегральный коэффициент погашения может зависеть не только от концентрации раствора, но даже и от его толщины. Чтобы исключить это обстоятельство, которое может снизить точность измерений и усложнить методику анализа, пользуются светофильтром. Он должен вырезать область максимума снектра поглощения, где значения коэффициентов поглощения на некотором участке длин волн примерно одной величины. [c.637]

При установке спектрофотометра на частоту п свет, проходящий через выходную щель, имеет главны.м образом эту частоту, но содержит и другие частоты, охватывающие интервал в несколько обратных сантиметров по обе стороны от этого среднего значения. Так, при установке на частоту (п —2) см будет проходить некоторое количество света с частотой п см , и наоборот. Когда спектральная ширина щели сравнима с полушириной полосы поглощения, то наблюдаемая форма полосы будет отлична от истинной. Чтобы этого не было, щель должна быть значительно уже. Большая щель уи иряет полосу поглощения, снижая ее высоту, и, следовательно, занижает молярный коэффициент погашения (рис. 16). [c.60]

Технические условия. Содержание непогасившихся зерен в погашенной в порошок комовой извести при отсеивании через сито со стороной квадратного отверстия в свету 1,5 мм не должно превышать 15%. По тонкости помола гашеная и дополнительно измолотая в порошок известь не дол-н1на давать на сите 0,2 мм остатка более 10% по весу. Известь гидравлическая должна обнаружить равномерность изменения объема. Механическая прочность в растворах с нормальным песком в пропорции по весу 1 3 должна выражаться, как показано в таблице. [c.487]

Из теории будут получены с 1едующие два основных результата 1) формула Лорентц—Лореица ), которая связывает макроскопические оптические свойства среды с числом и свойствами рассеивающих частиц, и 2) так называемая теорема погашения Эвальда и Озеена, которая показывает, каким образом внепшес электромагнитное возмущение, распространяющееся со скоростью света в вакууме, точно компенсируется и заменяется в веществе вторичным возмущением, распространяющимся с соответственно меньшей скоростью. [c.83]

На первый взгляд возможность решения осповного интегро-дифференци-ального уравнения (6) в форме нашего пробного решения может показаться до некоторой степени странной, так как представляет волну, распространяющуюся со скоростью света в вакууме с, тогда как Р, по предположению, распространяется со скоростью с п. Однако будет показано, что поле диполей Е можно выразить в виде суммы двух членов, один из которых удовлетворяет волновому уравнению в вакууме и в точности гасит падающую волну, тогда как другой удовлетворяет волновому уравнению для распространения со скоростью с/п. Поэтому можно считать, что падающая волна гасится в любой точке внутри среды в результате ипгерфсренции создаваемого ею поля с полем диполей при этом появляется новая волна с иной скоростью распространения (а в общем случае и с иным направлением распространения). Найденный результат известен как теорема погашения-, он был установлен вначале для кристаллических сред Эвальдом [24] и для иадтронных сред Озееном [171. [c.108]

В гл. I мы установили, что прямолинейное распространение света в среде обусловлено когерентностью рассеяния в прямом направлении. Для любого другого направления интерференция волн, излучаемых различными диполями, приводит к их взаимному погашению. Однако диполи, находящиеся на границе среды, отличаются от лежащих внутри среды, и, следовательно, часть падающего излучения когерентно рассеивается в обратном направлении. Это хорошо известное френелевское отражение на границе среды. Аналогично, если поляризация среды содержит высшие гармоники и комбинационные частоты, то эти частоты также будут присутствовать в отраженном излучении. Однако углы, под которыми распространяются отраженные волны на комбинационных частотах, могут отличаться от углов падения исходных волн. Этот эффект был предсказан Бломбергеном и Першаном [21] и экспериментально обнаружен Дюкуэнгом и Бломбергеном [48]. [c.73]

Модулятор Керра (фиг. 19) состоит из маленького конденсатора с диэлектриком из жидкого нитробензола. Помещенный между двумя призмами Николя слой нитробензола конденсатора модулирует проходящий через него поток света вследствие появления двойного лучепреломления под влиянием приложенного напряжения на обкладках конденсатора. Конденсатор должен обладать начальным основным напряжением 500—400 V и дает максимальное просветление луча, погашенного скрещиванием николей, при наложении дополнительного напряжения (сигналы)величинойок. [c.370]

При падении пучка плоскополяризованного света на изотропную поверхность отраженный свет также является плоско-поляризоваиным и вращением анализатора может быть полностью погащен. Наоборот, если поверхность анизотропна, то отраженный пучок поляризован эллиптически, т. е. имеет компоненту, перпендикулярную плоскости поляризации падающего света, и поэтому не может быть полностью погашен анализатором. Вертикальный осветитель сам по себе обладает поляризующим эффектом, поэтому плоскость поляризации падающего света должна быть либо параллельна, либо перпендикулярна плоскости падения света на зеркало. Для настройки удаляют анализатор и наблюдают изотропную поверхность, например, стекло. По мере вращения поляризатора яркость отраженного света изменяется. Поляризатор фиксируют в положении, соответствующем максимальной яркости. Затем анализатор ставят на место и вращают его до полного гашения светового пучка. При таком положении анализатора можно различить анизотропные участки образца при его повороте им соответствует периодическое изменение яркости, тогда как изотропные участки все время остаются темными. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...