Модуль квантово-электронный

Чему равны квантовые числа J полного момента импульса электрона и соответствующие модули полного момента импульса [c.230]

Это утверждение справедливо не только для линейной модели рассмотренного вида, но и для общего случая пространственного кристалла. Следует отметить, что мы стали говорить о расщеплении квантовых состояний , а не энергетических уровней. Это сделано во избежание путаницы. Дело в том, что в данном энергетическом состоянии импульс электрона может иметь два значения, равных по модулю и противоположных по направлению. Поэтому, вообще говоря, часть энергетических уровней расщепившихся квантовых состояний совпадает между собой. [c.338]

Классификация электронных состояний двухатомных молекул определяется, прежде всего, наличием аксиальной симметрии, а не центральной, как в атоме. В результате оказывается более важной проекция полного орбитального момента L на ось молекулы L . Для модуля вводится квантовое число Л, которое по аналогии с обозначениями S, Р, D,. .. принято обозначать буквами греческого алфавита [c.649]

Для каждой конкретной системы она может быть найдена как решение фундаментального уравнения квантовой механики — волнового уравнения Шредингера. Оказывается, например, для электрона в атоме такое физически осмысленное решение существует только для выделенной последовательности значений энергии и момента количества движения. Эти разрешенные , или собственные , состояния и определяющие их собственные значения энергии и момента количества движения как раз и соответствуют состояниям, введенным Н. Бором. Однако при этом представление об орбитах электронов становится недействительным и отпадает. При данном состоянии электрона он может быть обнаружен не на некоторых орбитах, а с разной вероятностью во всем объеме атома. Вероятность обнаружения в данной точке определяется квадратом модуля волновой функции в данной точке. [c.7]

Спиновое квантовое число 5 у разных частиц может иметь значение О, 72, 1, Для электрона, например, спиновое квантовое число 5 равно 72- Это означает, что вектор спина электрона 5 имеет модуль, равный [c.23]

Волоконно-оптические системы связи могут обеспечивать связь между двумя оконечными устройствами при ответвлении части передаваемой информации и вводе дополнительной информации с помощью электронных устройств регенерации, точно так же как это делается в системах на металлических кабелях. Подобное построение ВОСС называется цепочечным [13] и, в основном, применяется в системах связи городских телефонных сетей (для связи между АТС) и междугородной связи. В таких системах ВОК вместе с передающим и приемным квантово-электронными модулями (преобразующими, соответственно, электрические сигналы в оптические, и наоборот) включается вместо металлического кабеля в типовые системы связи [13, 30, 38]. ВОСС можно использовать для распределения информации между значительным количеством оконечных устройств, которые в этом случае связываются в многонаправленную систему распределения данных, где ответвление и ввод информации производятся в оптическом диапазоне. В такой системе может передаваться множество мультиплексных сигналов к ряду оконечных устройств. Такие схемы могут быть использованы в системах кабельного телевидения, бортовых системах, для внутриобъектовой и производственной связи, в вычислительных комплексах и т. д. [c.184]

Квантово механический расчет, в котором точечное распределение электронов заменено распределением, описываемым квадратом модуля волновой функции - l5 , выполненный Борном и Майером, привел для потенциала сил отталкивания к полуэмпи-рическому выражению, которое лучше согласуется с экспериментом [c.62]

Для того чтобы найти сечение любого процесса (рассеяния, рождения, превращения), в квантовой механике надо найти его амплитуду. Сечение пропорционально квадрату модуля этой амплитуды. В диаграммной технике амплитуду любого составного процесса можно рассчитать, зная амплитуду отдельных узлов. Интуитивно чувствуется, что если процесс составной, то его амплитуда будет пропорциональна произведению констант связи, стоящих при отдельных узлах. Поэтому в квантовой электродинамике, где все элементарные узлы одинаковы и имеют константу порядка 0,1, амплитуда процесса, проходящего через п элементарных процессов (т. е. когда диаграмма имеет п узлов), при прочих равных условиях будет в ( ,л/1 4л) яа 10 раз меньше амплитуды элементарного процесса. Поэтому ко- Рис т.зо. трехфотонная ан-личество узлов в диаграмме удачно наз- нигиляция электрона и по-вано ее порядком. Так, диаграмма третьего зитрона. [c.333]

Как было указано в предыдущем параграфе, в квантовой механике задача о состоянии двух электронов в поле ядра ставится таким образом, что квадрат модуля собственной функции обобщенного уравнения Шредин-гера, умноженной на произведение элементов объема и должен давать вероятность обнаружения 1-го электрона в пределах объема dx , а 2-го электрона в пределах объема dx2- При этом необходимо иметь в виду, что с точки зрения квантовой механики одинаковые частицы неотличимы друг от друга состояние, в котором 1-й электрон находится в объеме dx , а 2-й — в объеме dx не отличимо от состояния, в котором 1-й электрон находится в объеме dx2, а 2-й — в объеме dx они оба представляют собой одно и то же состояние. [c.154]

O iioBHbiM уравнением квантовой механики является уравнение Ш р е д и н -гера для волновой функции i ). Для ста-цнонарных состояний региение уравнения Шредингера определяет собственные значения энергии Е электрона в атоме. Одноэлектронная волновая функция ij) (г) имеет следующий физический смысл произведение квадрата модуля волновой функции на элемент объема 4 -rfl есть вероятность нахождения электрона внутри объема dV. [c.107]

Ц при др. эпергиях, эти цифры могут неск. изменяться. Лейтоны участвуют только в электромагнитных и слабых взаимодействиях, мезоны и барионы — во всех трех типах взаимодействий. Дополнит, различия между группами частиц связаны с наличием характерных квантовых чисел. Лептоны несут специфический лептоншлй заряд (электронный пли мюон-ный, по модулю равный рдннице, см. Слабые взаимодействия), барионы — барионный заряд (равный +1), для мезонов же оба эти заряда равны нулю. Помимо отмеченных квантовых чисел, Э. ч. различаются значеииями электрич. заряда Q и спина J [спин — частный случай (для систем, в к-рых частица покоится) квантового числа момента количества движения ]. [c.522]

В прежнем примере (молекула />з ,) в невырожденных электронных состояниях Се = О, а в вырожденных Се = + 1. Значения б ,, — 2 ( 0 и О определены только по модулю 3. Значения С прибавляются к уровням на фиг. 36. Относительно значений С в других точечных группах см. работу Хоугена [571]. Квантовое число С удобно при формулировке правила отбора для уровней ( 0 (гл. II). [c.93]

Любой учебник по квантовой механике начинается с описания дуализма волна-частица волновые свойства частицы описываются уравнением Шрёдингера, а корпускулярные свойства проявляются при измерениях. Например, если картину волновой интерференции электронов регистрировать с помощью фотопластинки, то потребуется накопить очень много пятнышек на пластинке, чтобы эта картина проявилась достаточно четко. Только с помощью очень многих событий можно подтвердить знаменитое соотношение р = связывающее между собой вероятность р и квадрат модуля волновой функции ф. Как это происходит практически, очень хорошо иллюстрируется рис. 3 в обзоре Намики и Паскацио [22], изображающим результат регистрации пучка электронов на фотопластинке. Появление каждого пятнышка на фотопластинке отвечает "коллапсу" волновой функции регистрируемого электрона волновая функция данного электрона мгновенно уничтожается за пределами пятнышка. Сначала пятнышки появляются нерегулярно, и только после накопления большого числа пятнышек начинает прорисовываться дифракционная картина. За этой картиной стоит неизменная волновая функция падающего на пластину пучка электронов. [c.56]

С этими вспомогательными средствами уже легко установить обобщённые волновые уравнения для частиц со спином. При этом мы сперва займёмся элементарными частицами (электроны, протоны) ). Мы будем понимать под спином частицы её момент количества движения, не сводимый к поступательному движению материальной точки. Модуль спина (в отличие от его отдельных компонент) мы будем считать постоянным числом. Такая точка зрения, повидимому, необходима, так как при современном состоянии квантовой теории мы вынуждены трактовать подобным образом не только спин элементарных частиц, но и спин атомных ядер (если он отличен от нуля). Повидимому, невозможно описывать состояние ядра с помощью собственной функции, содержащей пространственные координаты находящихся внутри ядра электронов. Можно, однако, описывать реакцию ядра как целого по отношению к внешним силам с помощью волновой функции, которая содержит в качестве независимой переменной, кроме координаты ядра, ещё его спино- [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...