Момент пондеромоторной силы

В уравнения (5,27) входят обобщенные тензорные величины плотности моментов импульса поля и антисимметричные тензоры моментов пондеромоторных сил, порожденные взаимодействием с материальной средой. [c.316]

Вопрос о выражении пондеромоторных сил (включая мощности, моменты, бимоменты и др.) в электродинамике сплошных движущихся и деформирующихся при этом тел в общем случае не решен. В МСС заслуживает особого внимания подход с позиций электронной теории Лоренца. [c.268]

В [11] приведена теорема существуют тензор второго порядка P i) и вектор G, такие, что объемные плотности пондеромоторной силы pf и момента выражаются формулами (/, /=1, 2, 3) [c.271]

Стерженек любого вещества, помещенный в магнитное поле, поляризуется особенным образо.м и под влиянием возникающих при этой поляризации пондеромоторных сил устанавливается (в однородном поле) своим наибольшим измерением либо в направлении поля (парамагнитные вещества) либо перпендикулярно к полю (диамагнитные вещества). В неоднородном поле кроме вышеуказанной ориентирующей пары появляется еще сила, стремящаяся переместить стерженек к месту наибольшей (парамагнитное тело) или наименьшей (диамагнитное тело) напряженности магнитного поля. Феноменологически эти пондеромоторные силы м. б. описаны как результат взаимодействия с магнитным полем двух равных по величине и противоположных по знаку магнитных масс, появляющихся в результате поляризации на концах стерженька и взаимодействующих по закону Кулона. Поляризованный т. о. стерженек называют намагниченным. Каждый элемент объема dv намагниченного вещества приобретает при этом магнитный момент с1т. Величину / = принимают за меру [c.182]

При рассмотрении второй фазы приходится учитывать силы, под действием которых происходит удаление расплавленного металла. К таким силам могут быть отнесены силы термического происхождения и электрического характера. К первым относятся механические силы ударной волны, возникающей при быстром испарении части металла. Ко вторым относятся пондеромоторные силы электростатического и электромагнитного происхождения, которые обязаны своим происхождением наличию электрического поля в промежутке и тока в импульсе. Расчеты показывают, что электростатические пондеромоторные силы на 3—4 порядка меньше электромагнитных сил и сил ударной волны. Электромагнитные силы зависят от плотности тока, поэтому величина их в течение импульса меняется синхронно с изменением тока. В начальной фазе импульса (первые 10—15 мк-сек) эти силы незначительны, и выброс металла из зоны разряда осуществляется силами ударной волны, выбрасывающей до 5% металла от общей величины за один импульс. С ростом тока электромагнитные силы возрастают, и при максимальном значении тока осуществляется выброс значительной части металла, так как к этому моменту в промежутке выделяется уже около 50% энергии импульса. [c.68]

В этом месте естественно должен возникнуть вопрос о возможности раздельной формулировки тензора напряжений вещества и тензора напряжений электромагнитного поля (или соответствующих пондеромоторных сил и моментов) согласно теории относительности, оба тензора выражают только разные аспекты электромагнитных взаимодействий на микроскопическом уровне и их разделение совершенно искусственно. В термодинамическом отношении деформируемое вещество и электромагнитные поля не являются изолированными термодинамическими системами. Это выводит на передний план сложную переплетенность взаимодействий в электродинамике сплошных [c.13]

Таким образом, работа ш " является суммой работ, выполняемых пондеромоторной силой и моментом, и некоторого объемного слагаемого р/г , появление которого обусловлено тем фактом, что материал считается электрически поляризованным, намагниченным и проводником. Можно получить и другие полезные формы ш следующим образом. Во-первых, с учетом (3.3.18), (3.3.21) и (3.3.50) можно записать [c.187]

Тем не менее эти определения динамических свойств поля, вводимые для всех случаев согласно фундаментальному условию, можно определять по-разному. Выше дано описание динамических свойств электромагнитного поля с помощью только одного несимметричного тензора энергии — импульса Минковского с компонентами 8 определенными формулами (5.10 ), в соответствии с этим выше установлены формулы для пондеромоторных сил и моментов. [c.320]

При использовании тензора Абрагама или других тензоров формулы для трехмерных пондеромоторных сил за счет векторов Р и Ж получаются другими, кроме того, уравнение моментов может привести к приемлемой с практической точки зрения формуле (5.33) только при наделении поля дополнительными свойствами, связанными с наличием распределенных внутренних моментов, характеризуемых тензором с компонентами при О- Это существенное обстоятельство требует- [c.320]

Момент с будем называть пондеромоторным моментом сил в расчете на единицу объема. Наличие Мт и в выражении для с показывает, что, как видно из (3.3.13), электрические квадру-польные моменты создают внутри тела моментные напряжения. Очевидно, что комбинация из первых двух слагаемых в выражении для напоминает силу Лоренца (ср. с выражением [c.181]

Уравнение энергии в термодинамике представляет собой в общем случае уравнение, независимое от теоремы живых сил. Аналогично этому можно ввести новые характеристики поля тензоры объемных плотностей собственного внутреннего момента с компонентами и пондеромоторного момента с компонентами — х Р — х Р% которые могут определяться с помощью уравнения моментов для поля и уравнения моментов для среды, независимых от уравнений (5.27). [c.316]

Компоненты тензора внещнего ПО отношению к телу пондеромоторного момента включают в себя, помимо компонент момента пондеромоторной силы еще компоненты добавочного объемного пондеромоторного момента — двухвалентного антисимметричного тензора [c.317]

Добавление тензора с компонентами при условии (5.35) пе влияет па формулу для пондеромоторной силы. Во многих случаях компоненты при условии (5.35) можно выбрать так, чтобы тензор 3 был симметричным. Такой операцией тензор энергии — импульса можно симметризировать даже при сохранении физического четырехмерного вектора пондеромоторной силы. Однако в результате такой симметризации для получения приемлемой формулы для объемного пондеромо торного момента действующего на материальное тело, для поля все же требуется ввести внутренние моменты о. [c.322]

В частности, так будет обстоять дело, когда внешние массовые силы являются силами тяжести или силами инерции при рассмотрении относительных движений и вообще для любого непрерывного поля массовых сил, в том числе и для действующих на среду пондеромоторных сил, моментов и притоков энергии, обусловленных электромагнитньш полем (см. формулы [c.364]

В протяжённых средах на каждый элемент объёма действует сила Р,причём р для сред имеет смысл дипольного момента элемента объёма. В этом случае выражение для F определяет не только пондеромоторные, но и др. объёмные силы в среде, к-рые образуются потому, что р в среде имеет двойную зависимость от местоположения через распределение поля и через распреде.чение диэлектрич. характеристик среды, если эта среда неоднородна. Величина силы П. д. с., составляющей часть объёмной силы, наиб, просто определяется для слабопоглрщагощих оптически изотропных сред в стационарных световых потоках [c.84]

Разработаны п другие методы определения содержания феррптной составляющей (а-фазы), такие как пондеромоторный, основанный на измерении силы или момента силы, действующей на образец в постоянном магнитном поле, или силы отрыва постоянного магнита или электромагнита от испытуемой детали, или крутящего момента образца (анпзометр Н. С. Акулова) магнитостатпческий, основанный на измерении изменения магнитной проницаемости испытуемого материала индукционный, основанный на пз.меренпи комплексного сопротивления или индуктивности измерительной катушки, и т. п. [И, 52]. [c.79]

Здесь называется пондеромоторной или электромагнитной силой в расчете на единицу объема, — электромагнитное поверхностное натяжение, антисимметричный тензор ]f — пондеромоторный или электромагнитный момент сил в расчете на единицу объема, и " — приток энергии электромагнитной природы и Sip, mlTi и mfn ) — тензор внутреннего спина, тензор моментных напряжений и плотность поверхностных пар соответственно, все электромагнитной природы. [c.158]

Это уравнение — одна из форм балансного уравнения момента импульса. Оно показывает, что даже в отсутствие внутреннего спина и других родственных эффектов (например, эффектов ферромагнетизма — см. гл. 6) тензор напряжений Коши в материалах в электрических и магнитных полях, вообш е говоря, не является симметричным. Появление антисимметричной части связано с пондеромоторным моментом сил, который в свою очередь возникает благодаря связям между электромагнитными полями и В и поляризацией и намагниченностью. При макроскопическом описании эти связи выражаются при помощи оп- [c.198]

Таким образом, можно заключить, что деформируемые ферромагнетики — это пример сред, в которых имеется внутренний момент импульса гиромагнитного квантовомеханического происхождения, моментные напряжения, обусловленные обменными силами Гейзенберга, также квантовомеханической природы и объемный момент сил — обычный пондеромоторный момент сил в намагниченном теле с непараллельными векторами намагниченности и маглитного поля. [c.350]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...