Гюгоньо плоские

Чтобы выяснить изменение напряженного состояния в материале при отражении от свободной поверхности плоской упругопластической волны нагрузки, амплитуда которой сравнима с пределом упругости по Гюгонио, проанализируем волновую картину в материале при соударении двух дисков [269]. Для упрощения анализа ограничимся рассмотрением соударения пластины определенной толщины, движущейся со скоростью va, с неподвижным образцом удвоенной толщины из того же материала. Не ограничивая общности рассмотрения, принимаем а) скорость распространения напряжений при упругом поведении материала (скорость распространения упругих возмущений) равна скорости распространения продольной упругой волны ао независимо от интенсивности волны как при нагрузке, так и при разгрузке б) пластическая деформация одного знака не меняет предел текучести материала при перемене знака деформации, т. е. эффектом Баушингера можно пренебречь в) скорость распространения возмущений, связанных с пластической деформацией, изменяется в соответствии с изменением величины деформации по одному и тому же закону при нагрузке и разгрузке, т. е. эффектами, обусловленными вязкой составляющей сопротивления при распространении упруго-пластических волн, пренебрегаем. Последнее допущение требует пояснения. Как показано выше, при распространении упруго-пластической волны вблизи поверхности нагружения конфигурация фронта волны меняется в связи с проявлением зависимости сопротивления сдвигу от скорости пластического сдвига. При удалении от контактной поверхности конфигурация волны за упругим предвестником приобретает стабильность и может быть определена на основе деформационной теории распространения волн. Анало- [c.216]

Еще Релеем и Гюгонио [2] было показано, что, используя класс автомодельных волн Рима-на, можно в процессе изоэнтропического сжатия плоского слоя политропного газа получить сколь угодно большую плотность газа. Возможность неограниченного сжатия газовых цилиндра и шара была установлена [3, 4] с применением классов автомодельных цилиндрических и сферических течений, которые были подробно изучены [5] (для задач о вытеснении газа). Отмечалось [3,4], что процессы безударного сжатия газа являются энергетически выгодными, так как не приводят к большому росту кинетической энергии и сильному разогреву вещества, что наблюдается при ударном сжатии. Поэтому такие процессы могут играть существенную роль при осуществлении лазерного термоядерного синтеза, когда сжатие мишеней реализуется при помощи специальным образом сформированного импульса лазерного излучения. [c.403]

Получено точное аналитическое решение двумерной нестационарной задачи об адиабатическом взаимодействии плоской волны Римана, создающей разрежение газа с образованием зоны вакуума, и волны Рэлея-Гюгонио (Р-Г), соответствующей неограниченному безударному сжатию плоского слоя газа. Для построения решения использован класс неавтомодельных двойных волн. Найдена форма подвижного поршня, обеспечивающего безударное взаимодействие до момента схлопывания волны Р-Г. [c.414]

Здесь 2/(7 +1) и 1/7 соответствуют законам движения плоского и цилиндрического поршня в задаче Релея-Гюгонио [5], qq — закону движения (1.8) для согласованных а и 7. Таким образом, степень кумуляции максимальна на оси г = 0. [c.444]

Ренкина — Гюгонио на плоской ударной волне [16], [17]. [c.144]

Эти соотношения носят название условий Гюгонио. Они правомерны для любой поверхности разрыва, перемещающейся с конечной скоростью, и записываются одинаковым (инвариантным) образом в подвижной декартовой системе координат, связанной с поверхностью разрыва, такой, что одна из координатных плоскостей проходит через вектор скорости и нормаль к поверхности разрыва (либо через два вектора скорости — до и после разрыва). Это означает, что в данной плоскости соотношения между У, р р, Т по обе стороны разрыва такие же, как и в плоском стационарном течении. Поэтому соотношения Гюгонио для плоского стационарного течения имеют универсальный характер. [c.19]

Рассмотрим теперь звуковую точку на ударной волне. Для определения угла наклона звуковой линии на ударной волне при плоском или осесимметричном обтекании тела равномерным сверхзвуковым потоком необходимо выразить кривизну линии тока д /дзх через кривизну К ударной волны, так как член ро/(182 также выражается через нее из соотношений Гюгонио [8 . [c.229]

Уравнения (3.1), (3.5) и (3.7) имеют такую же форму, что и для плоской ударной волны, только соответственно вместо У,,, Уу стоят Ух . Комбинируя эти уравнения так же, как и для плоской ударной волны, получим ударную адиабату Гюгонио [c.321]

Более полно теория адиабаты Гюгонио изложена, например, в цитированной книге Л. И. Седова Плоские задачи гидродинамики и аэродинамики . [c.376]

На возникновение скачка при расчете по методу характеристик указывает пересечение характеристик (линий Маха) одного семейства. В этом случае должен быть выделен косой скачок, угол наклона которого определяется совместным решением соотношений Рэнкина — Гюгонио и характеристических соотношений за скачком. Выделение скачков в расчетах плоских задач по методу характеристик изложено в работах Хартри [1958] и Ричардсона [1964] с обсуждением вопросов программирования, Кеннеди [1956], Вейс с соавторами 1966], Морено [c.448]

Ударные волны плоско поляризованы, т. е. ректоры Н, и нормаль к поверхности разрыва лежат в одной плоскости. Скорость ударной волны относительно вещества перед ней завпсит от её амплитуды, т. е. от величины скачка к.-л. МГД-параметра, напр, р]. При стремлении амплитуды ударной волны к нулю её скорость стремится к скорости линейных магнитозвуковых волн, быстрой У/ или медленной Зависимость между значениями термодннамич. параметров перед волной и позади неё наз. ударной аднабатой или адиабатой Гюгоньо. Различают параллельные, перпендикулярные и косые ударные волны. [c.250]

Получен и исследован новый класс конических неизэнтропических пространственных тече ний. Показана возможность постановки плоской ударной волны с точным выполнением условий Гюгонио, когда течение перед и за фронтом ударной волны принадлежит к рассматриваемому классу и описывается с помощью системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Проведены некоторые расчеты для таких течений. [c.164]

Рассмотрим плоскую стоячую ударную волну 1/ = onst. Покажем, что на ней будут точно выполняться условия Гюгонио, когда течение перед и за фронтом ударной [c.165]

В последние три десятилетия проводились многочисленные экспериментальные исследования распространения волн в твердых телах и жидкостях при воздействии ударных нагрузок. Хорошо разработана и теоретическая основа анализа таких процессов, а именно теория Ранкина—Гюгонио [1, 2]. Плоский удар — нагружение, обеспечивающее создание плоскоде-формированного состояния, — используется в качестве стандартного метода измерения динамической прочности, сжимаемости при высоких давлениях и остаточных изменений характеристик материалов при ударном нагружении в широком диапазоне давлений — от нескольких килобар до нескольких мегабар. [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...