Двойная апертура

С целью существенного подавления помех был успешно опробован накладной преобразователь, маска которого имела два отверстия, разнесенных на 1,5 мм. Поля в зоне отверстий имели одинаковую амплитуду, но были противоположно направлены, так что приемная катушка не реагировала ца одновременное прохождение любых одинаковых участков под обоими отверстиями. Подобные узлы с двойной апертурой оказались особенно полезными при отработке технологии труб из вана-дий-титанового сплава. [c.410]

При исследовании анизотропных препаратов к обычной схеме микроскопа добавляют перед конденсором— поляризатор, а после объектива — анализатор, находящиеся в скрещенном либо параллельном положении друг относительно друга. Объект может поворачиваться вокруг оси микроскопа. При скрещенных поляризаторе и анализаторе в темном поле зрения микроскопа видны темные, светлые или окрашенные двоякопреломляющие элементы объекта. Вид этих элементов зависит от положения объекта относительно плоскости поляризации и от величины двойного лучепреломления. Более точное определение оптических данных объекта делается с помощью различных компенсаторов (неподвижных кристаллических пластинок, подвижных клиньев и пластинок и др.). Все измерения при наблюдении в поле непосредственно объекта производятся при очень малой апертуре конденсора. Такое наблюдение называется ортоскопическим. При исследованиях с помощью микроскопа в поляризованном свете проводят также и коноскопическое наблюдение, т. е. наблюдение специфических интерференционных фигур в выходном зрачке объектива, для чего в схему микроскопа вводят дополнительную линзу, проектирующую изображение выходного зрачка в поле зрения окуляра. Эта линза носит название линзы Бертрана. [c.16]

Из этого геометрического факта следует, что все лучи суммарной части или их продолжения пройдут через две точки, лежащие на окружностях синхронизма, обозначенные psi и Рп на рис. 4.2—4.4. Эти точки и есть переведенное изображение. Таким образом, изображение, сформированное лучами, лежащими в центральной плоскости, безаберрационно при любых угловых апертурах (рис. 4.4). Каждая из двух частей окружностей (лежащих с обеих сторон от прямой, соединяющей источники) формирует изображение на своем месте. Поэтому, чтобы преобразованное изображение не было двойным, необходимо такое расположение источников и кристалла, чтобы работала только [c.85]

Процесс формирования изображения в такой схеме математически описывается с помощью двух последовательных преобразований Фурье, а физически является процессом двойной дифракции на апертурах линз Ла и Лв. В результате первой дифракции на апертуре линзы Лп в ее задней фокальной плоскости формируется фурье-образ двумерного когерентного оптического сигнала, сформированного в результате прохождения пло- [c.225]

При изменении величины апертурного угла и произойдет как изменение радиуса двойной окружности, описываемой лучом на изображении, так и изменение расстояния ее центра от начала координат при этом новая картина окажется подобной первоначальной. В силу этого можно провести общие касательные ко всем окружностям, описываемым лучами при любых постоянных апертурах в плоскости изображения в данном случае угол между касательными, которые пройдут через начало координат, равен 60° (фиг. 71). [c.100]

При временной миграции требования к точности конкретной модели скоростного разреза гораздо ниже, чем при глубинной. Тем не менее при резких градиентах скорости появляются характерные искажения, которые иллюстрируются на примере временной миграции точки дифракции, рис. 2.41. Видно, что изображение точки сместилось в сторону боле низкой скорости и приобрело двойной плюмаж - тем более выраженный, чем сильнее горизонтальный градиент скорости и чем шире апертура миграции. [c.49]

В этом определении усреднение во времени можно выразить через интегрирование, и тогда со ссылкой на разд. 4.7 становится очевидным, что Г12( г) может быть описана как комплексная функция кросскорреляции между освещенностями поля в С1 и С2, для которой колебания в С1 рассматриваются на время х позже, чем в С2. В современном контексте физической оптики Fij t) также часто называется комплексной функцией взаимной когерентности поля освещенности в этих точках. Тогда [ri2(t)] называется взаимной когерентностью, и из сравнения с нашим анализом в разд. 1.1 дифракции на двойной апертуре ее роль в уравнении (6.27) четко соответствует отмеченному в уравнении (1.07) интерференционному члену . [c.139]

К. р. испытывают только тс лучи, направления к-рых строго совпадают с бинормалью илгг бирадиалью. Используемые в реальном эксперименте пучки имеют конечную угл. апертуру, поэтому многочисл. лучи, не совпадающие точно с бинормалью и бирадиалью, испытывают обычное двойное лучепреломление, отклоняясь от конуса рефракции внутрь или наружу. Эти лучи дают на экране два ярких кольца, разделённых слабо освещенным кольцом К. р. [c.441]

Взятая сама по себе любая пара фокусов создает ряд синусоидальных групп на плоскости изображения. Это напоминает опыт Юнга (разд. 1.1), где пара апертур действует таким же образом. В этом смысле формирование изображения можно рассматривать как двойной процесс дифракции (идея, вьщвинутая Цернике около 1935 г. [64]). [c.93]

Подход, рассмотренный в предьщущем разделе, можно применить и к случаю непериодических объектов, потому что дискретные порядки дифракции не являются его необходимой предпосылкой. Непериодический объект можно считать эквивалентным одной апертуре (щели) решетки, и мы знаем, что в этом случае используется преобразование Фурье вместо рядов Фурье. Дифракционная картина в фокальной плоскости линзы представляет собой картину непрерывного рассеяния с угловым изменением амплитуды и фазы, зависящим от апертурной функции это-преобразование Фурье от функции амплитудного распределения по объекту (ср. оценку линзы как преобразователя Фурье в разд. 4.2). Восстановление этой картины в плоскости изображения сводится к суммированию интерференционных полос, создаваемых парой дифрагированных лучей (под углом + 0 на рис. 5.4), но с непрерьш-ным диапазоном разнесения полос и ориентаций. Формирование изображения может быть описано как процесс двойного преобразования Фурье. Это описание в общем применимо как к периодическим, так и к непериодическим объектам, поскольку даже первые из них имеют конечный размер, что позволяет говорить об изображении как о преобразовании дифракционной картины, независимо от природы объекта. Мы уже использовали эту идею в разд. 4.5. [c.96]

Проведено измерение температуры микрочастиц двуокиси титана (TIO2) и нитрата кальция a(N0s)2 диаметром 20-ь100 мкм, нагреваемых излучением С02-лазера мощностью 25 Вт, по отношению стоксовой и антистоксовой компонент рассеянного излучения с длиной волны 488 нм (Аг" "-лазер) [7.9]. Заряженные частицы удерживали в электрическом поле, создаваемом двумя плоскими электродами. Излучение аргонового лазера фокусировали в пятно диаметром 200 мкм с помощью линзы с фокусным расстоянием 50 см. Рассеянное излучение с помощью объектива с числовой апертурой NA =1,5 фокусировали на входную щель двойного монохроматора. Для получения высокого отношения сигнал/шум необходимо поднимать мощность излучения, которое рассеивается с изменением частоты. Однако при этом возможен нагрев исследуемого объекта. В работе показано, что температура частиц определяется не только мощностью излучения СОг-лазера, но и мощностью аргонового лазера. Например, для частиц нитрата кальция отношение стоксовой и антистоксовой компонент изменяется от 134 при мощности аргонового лазера Р = О, 25 Вт до 107 при F = 1 Вт. Вследствие этого температуру микрочастиц определяли путем экстраполяции отношения 7g / /as к нулевой мощности аргонового лазера. [c.183]

Двойной микроскоп МИС-П предназначен для измерения шероховатости поверхности профильным методом. Прибор одновременно преобразует весь профиль исследуемой поверхности, давая так называемое световое сечение поверхности. Прибор имеет четыре комплекта спаренных объектов, обеспечивающих увеличение от 90х до 500х при апертурах от 0,13 до 0,50 и поле зрения от 0,3 до 2 мм. На этих приборах можно контролировать поверхности, получаемые при механической обработке деталей практически из любого материала (диапазон измеряемых неровностей от 1,6 до 80 мкм). [c.488]

Первая удовлетворительная теория разрешения при когерентном освещении была сформулирована Аббе ([59, 60]) хорошее изложение теории Аббе дано в [611. Ему же принадлежат и прекрасяые опыты, наглядно подтверждающие эту теорию. Согласно Аббе, предмет ведет себя как дифракционная решегка, и поэтому при определении комплексного возмущения в любых точках плоскости изображения должны учитываться не только все элементы отверстия объектива, но и все элементы самого предмета. Выражаясь матема гическим языком, можпо сказать, что переход от предмета к изображению совершается с помощью двойного интегрирования одного по предметной плоскости и другого по площади отверстия объектива. В теории Аббе в первую очередь рассматривается дифракция на предмете, а влияние апертуры учитывается во второю очередь. Возможен также и обратный порядок, приводящий, естественно, к таким же результатам ). [c.384]

Волоконные световоды с большой апертурой (0,2—0,6) изготовляют на основе многокомпонентных стекол (натрийборо-силикатных, силикатов калия, алюмосиликатов натрия) методом двойного тигля (см. гл. 2, 3). Следует отметить, что из многокомпонентных стекол легко получить ВС со ступенчатым ППП, однако производство градиентных ВС затруднено. Свойства ВС во многом зависят от геометрических размеров сердцевины и оболочки. Для многомодовых ВС установлен международный стандарт [c.22]

Материал тиглей. Для формирования ВС в качестве материала тиглей используют или высокочистую платину (для обоих тиглей), или чистый кварц (для внутреннего тигля), или оба тигля изготовляют из высокочистого кварца [12, 27]. Например, изготовляют ВС из МКС, содержащих только стеклообразователи (см. рис. 2.2) при этом ВС вытягивают из двойного кварцевого тигля со скоростью 40 м/мин эти ВС имеют при Х = 0,85 мкм числовую апертуру 0,3 и затухание [c.59]

Несмотря на наличие новых параметров, трехлинзовые склеенные системы не только не открывают новых перспектив, но даже не расширяют пределов областей применения двухлнизовых склеенных объективов. Это объясняется следующими причинами. Во-первых, у двухлинзовых объективов можно исправить все аберрации третьих порядков, за исключением тех аберраций, которые связаны с пецвалевой величиной я, но в отношении последней величины тройные системы особых выгод не дают. Во-вторых, аберрации высших порядков, от которых главным образом и зависят пределы апертуры и угла поля зрения объективов, практически одинаковы в тройных и в двойных склеенных системах. [c.325]

Обнаружено, что использование волокна со сферическим концом, полученным в результате контролируемого оплавления, увеличивает коэффициент связи в 4 раза. Например, светодиод с диаметром излучающей области 35 мкм был соединен с волокном диаметром 85 мкм, имеющим числовую апертуру 0,14 и радиус закругления конца 75 мкм. Этот метод, однако, чувствителен к точности выравнивания (юстировки) светодиода и волокна. Для примера на рис. 9.15 показано применение самоюстирующейся сферической линзы и GaA As/GaAs светодиода на основе двойной гетероструктуры, имеющего диаметр активной площади 35 мкм. С помощью сферической линзы диаметром 100 мкм и показателем преломления 2,0 могло быть передано около 100 мкВт в волокно с диаметром сердцевины 80 мкм и числовой апертурой 0,14 при [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...