Сдвиги фаз для рассеянной волны

Поэтому углы aj и р/ называют сдвигами, фаз для рассеянной волны. [c.53]

Пусть, далее, пДА) есть сдвиг фазы при рассеянии на потенциале v(r) для /-Й парциальной волны с волновым числом к. Будет показано, что [c.339]

Отношение удельных теплоемкостей для воздуха равно 1,4 Сдвиг фазы в рассеянной цилиндрической волне Коэффициент электромеханической связи [c.13]

Анизотропия свойств проката не только влияет на скорость волн в разных направлениях, но и резко ослабляет амплитуду сигналов вследствие интерференции и рассеяния. На рис. 6.27 приведены кривые изменения амплитуды сигналов, отраженных от пересечения просверленного отверстия с внутренней поверхностью трубы, в зависимости от направления прозвучивания и углов ввода, полученные при использовании совмещенного преобразователя. Отметим, что в отличие от изотропного материала амплитуда сигнала в этом случае сильно зависит от направления прозвучивания. При а 70 для ф =-90° амплитуда сигнала значительно выше, чем при ф -= 0°. Это объясняется текстурой проката. При любом ф =/= 0 90 волна, вводимая в металл, разлагается на две компоненты, поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяющиеся с разными скоростями (см. рис. 6.27). При изменении (р сдвиг фаз этих компонент [c.327]

Это вырая ение отличается от выражения для падающей волны наличием слагаемого уь которое представляет собой изменение фазы. Таким образом, это выражение эквивалентно плоской волне с фазовым сдвигом. Рассеянные волны можно квантовать обычным образом, предположив, что кристалл имеет вид шара радиусом R. [c.121]

Волна в трехмерном пространстве, положение. точек которого задается вектором г, имеет вид Л os 2л (кг + а), где А — ее амплитуда, а — начальная фаза. Более удобной является экспоненциальная запись В обоих случаях в записи не содержится параметра времени, поскольку здесь важен не процесс распространения волны, а мгновенная картина ее в некоторый момент времени. Этого достаточно для анализа явлений дифракции, когда нужно установить лишь взаимные фазовые сдвиги возникающих при рассеянии и интерферирующих между собой волн, поскольку эти [c.5]

Можно отметить, что волны, рассеиваемые в одном и том же направлении различными частицами, облучаемыми одним и тем же световым пучком, все же связаны некоторыми фазовыми соотношениями и могут интерферировать. То обстоятельство, что длина волны сохраняется при рассеянии неизменной, означает, что рассеянные волны оказываются или в фазе и усиливают друг друга, или в противофазе и гасят одна другую, или, наконец, будут в каком-нибудь промежуточном фазовом соотношении. Предположение о том, что рассеивают независимые частицы, означает, что систематическое соотношение между этими фазами отсутствует. Незначительное перемещение одной частицы или небольшое изменение угла рассеяния может полностью изменить фазовые сдвиги. В результате оказывается, что для всех практических целей интенсивности света, рассеянного различными частицами, должны складываться без учета фазы. Создается впечатление, что рассеяние различными частицами является некогерентным, хотя, строго говоря, это неверно Исключение должно быть сделано для углов рассеяния, практически равных нулю. В этих направлениях нельзя наблюдать рассеяние в обычном смысле (см. гл. 4). [c.13]

Другая форма, для которой можно легко и точно рассчитать рассеяние Релея — Ганса, — это круговой цилиндр. Пусть его длина будет /, а диаметр 2а, и пусть для луча, пересекающего цилиндр в любом направлении, сдвиг фазы будет мал. Ориентация цилиндра по отношению к падающей волне произвольна. [c.113]

Истинное физическое резонансное явление обусловлено захватом падающих частиц рассеивателем аналогично классическому случаю закручивания (см. гл. 5, 4). Его квантовомеханическое объяснение основано на том, что при определенных длинах волн в области мишени могут возникать почти стоячие волны, так что резонанс тесно связан со случаем, возникающим в теории электромагнетизма и обсуждавшимся в гл. 3, 3, п. 1. То обстоятельство, что падающие частицы почти полностью захватываются, указывает не существенную роль, которую играет в рассматриваемом явлении запаздывание их появления в качестве рассеянных частиц. Несмотря на то что в эксперименте обычно наблюдается только пик, для явления в целом время запаздывания столь же существенно, как и большая величина сечения. По причинам практического порядка в соответствующих экспериментах время появления рассеянных частиц обычно не измеряется и часто считается, что наличие любого резкого максимума в сечении служит на самом деле доказательством существования резонанса. Но это предположение оправдывается только в том случае, когда пик имеет ширину, меньшую той, которую было бы разумно ожидать на основе принципа причинности при уменьшении фазы. В последнем случае ширина пика равна приблизительно размерам энергетической области, в которой фазовый сдвиг изменяется на л поэтому [c.294]

В предыдущих разделах рассматривалась интенсивность рассеянного света. В них мы пользовались следующим правилом матрицы F для отдельных частиц должны складываться. Основанием этому служило правило о возможности сложения интенсивностей, что в свою очередь зависит от предположения о том, что можно пренебречь фазовыми соотнощениями между волнами, рассеянными различными частицами (разд. 4.22). Следовательно, выведенные вьше для 9 = 0 правила симметрии наверняка не выполняются при 9 = 0. Эти правила верны для углов, достаточно малых, чтобы в силу непрерывности можно было положить матрицу рассеяния равной матрице рассеяния для 9 = 0. Это требует, чтобы 9< Л/ , если а — линейный размер наибольших из частиц тем не менее угол должен быть достаточно велик, чтобы внести соответствующие сдвиги фаз для частиц с различными положениями. [c.72]

Для увеличения точности В.-о. г. используется ряд методов. Так, напр., флуктуации интерференционных полос из за рэлеевского рассеяния и невзаимные сдвиги фаз за счёт разности интенсивностей встречных волн могут быть уменьшены при использовании источников излучения с широким спектром — полупроводниковых лазеров или суперлюминесцентных диодов. Влияние невзаимных эффектов из-за изменения двойного лучепреломления в волокне при разл. внеш. воздействиях (механич., тепловых, акустических и пр.) может быть ослаблено при использовании одномодовых световодов (см. Волоконная оптика). Т.к. прямое измерение сдвига интерференционной полосы сильно ограничивает точность и динамич. диапазон, в реальных В.-о. г. применяются более сложные методы регистрации, использующие фазовую модуляцию, фазовую компенсацию, гетеродинные методы и т. д. [c.336]

ФАЗОВЫЙ КОНТРАСТ — метод получения изображений микроскопич. объектов, основанный на регистрации различий в сдвигах фазы разных участков световой волны, проходящей через эти объекты, Ф, к, применяется в тех случаях, когда погмигательная способность и показатель преломления разл. элементов рассматриваемой структуры настолько близки, что при обычных методах наблюдения и получения изображений по поглощениго и рассеянию эти элементы оказываются неразличимыми. Вместе с тем сдвиги фаз, вносимые такими элементами, могут заметно отличаться, образуя фазовый рельеф проходящей световой волны. Для визуализации или регистрации с помощью фотоприёмников фазовый рельеф сначала преобразуется вспомогательными оптич. устройствами в изменение интенсивностей (амплитуд) разл. участков световой волны, т. н. амплитудный рельеф. [c.271]

Поскольку дефекты упаковки являются нарушениями в расположении атомных слоев кристаллической решетки, то на плоскости такого дефекта упаковки происходят скачки фаз рассеянной волны Для отражений, относительно которых такие скачки фаз не кратны 2л, возникают сбои фаз, которые, в общем, случайны, если распределения дефектов упаковки неупорядочены. Это приводит к уширению и сдвигу рентгеновских линий, причем ширина распределения интенсивности в направлении вдоль дифракционного вектора обратно пропорциональна среднему расстоянию между дефектами упаковки и зависит от угла рассеяния 20 как se 0. Такое уширение, обусловленное дефектами упаковки, отсутствует для отражений, относительно которых скачки фаз кратны 2л. [c.250]

Важнейшим свойством кольцевого интерферометра является его взаимность, в результате чего все воздействия на тракт, одинаковые для встречных волн, не сказываются на разности фаз АФ. Реально оптические пути для волн могут быть по целому ряду причин неидентичны, что приводит к появлению фазовых сдвигов, не связанных с вращением. Их источниками могут быть стационарные и нестационарные механические воздействия, температурные градиенты, магнитные поля и нелинейные эффекты в ВС [11, 17]. Наиболее серьезными источниками являются невзаимные шумы ВС, обратное тиндалево-рэлеевское рассеяние и поляризационные шумы [36, 38]. Для уменьшения влияния тиндалево-рэлеевского рассеяния используют наиболее длинные волны, импульсный режим работы и источники излучения с малой длиной когерентности, при которой рассеянное назад излучение некогерентно с сигналом. Поляризационные шумы возникают вследствие различного состояния поляризации встречных волн, поэтому применяют, как правило, ВС и направленные ответвители, хорошо сохраняющие линейную поляризацию излучения. ВОД выполняют полностью [c.216]

Чтобы учесть в этой теории эффекты геометрической природы (ср. с работой [45]), нам надо решить уравнение (10.88) с неполной функцией Грина (10.93), содержащей истинную парную корреляционную функцию g2 (1, 2). Мы, естественно, переходим к представлению парциальных волн ( 10.7), в котором информация о потенциалах рассеяния содержится в соответствующих сдвигах фаз и величины, аналогичные структурным константам метода Кона — Корринги — Ростокера, включают функции типа (10.80), проинтегрированные по межатомным расстояниям. В том преде.тьном случае, когда сдвиги фаз малы, получаемые при этом формулы согласуются с результатахми расчетов, основанных на примитивной теории -матрицы [ср. с (10.37)], для длины экстинкции [41]. Однако то обстоятельство, что когерентная волна (10.92) экспоненциально нарастает в направлении —к, приводит к появлению расходимостей и математическим осложнениям, которые не удалось устранить удовлетворительным образом [46]. [c.497]

Выше было показано, что при голографической регистрации сфокусированных изображений использование в качестве опорной волны части рассеянного объектом излучения [103] позволяет регистрировать качественные голограммы при требованиях к механической стабильности, характерных для фотографической регистрации (допустимо смещение 0,1 мм). Однако зта возможность не может быть использована при получении голо-графических интерферограмм, характеризующих смещение объекта, поскольку изменение фазы, возникающее в о ектной волне, компенсируется появлением такого же фазового сдвига в опорном пучке. [c.70]

Голография с усреднением по времени (термин, обычно применимый к процессу изготовления голограммы движущегося объекта при продолжительном освещении) фактически представляет собой специальный случай голографии с модуляцией по времени , которую подробно рассмотрел Алексофф [5]. Выражение (11) описывает модуляцию интенсивности в изображении, восстановленном с голограммы, когда фаза объектного пучка синусоидально модулируется за счет рассеяния на вибрирующем объекте, а опорный пучок остается немодулированным. Фазовая модуляция светового пучка (или любой другой синусоидальной волны для этого случая [23]) на частоте со дает временные боковые порядки пучка со сдвигами частоты на со, 2со, Зсо,. .., причем их амплитуды пропорцио- [c.533]

При малых энергиях нуклонов, пока волновое число частицы /с = р /Й = 1/ << 1/Л, где/ — радиус действия ядерных сил (р—импульс частицы, Й — постоянная Планка, деленная на 2я, — длина волны де-Бройля), NN-взaимoдействие эффективно происходит лишь в 5 -состоянии (с малой примесью взаимодействия в Р- и )-состояниях). В области малых энергий [< (10—15) Мэе] измерения сечений рассеяния оказывается достаточным для определения фазовых сдвигов (см. Фазы рассеяния) в -состояниях. Детали за.кона NN-взaимoдействия недоступны для изучения в этой области энергий (большие ). [c.84]

Режим работы на отражение для интерферометрических устройств наиболее целесообразен при контроле технологических параметров однослойных изделий, в том числе изделий на металлической подложке. Это объясняется тем, что наличие клеевой прослойки, а также пористые материалы вызывают большие погрешности в определении фазового сдвига при отражении микрорадиоволн от многослойных конструкций. Эти погрешности практически невозможно учесть, так как они возникают за счет рассеяния микрорадиоволн на неоднородностях клеевой прослойки и пористых материалов. При работе на прохождение дополнительный набег фазы волны, прошедшей через пористую среду, можно учесть. [c.29]

Новые возможности получения оптич. образов без применения фокусирующих систем даёт голография, основанная на однозначной связи формы тела с пространств, распределением амплитуд и фаз распространяющихся от него (рассеянных им) световых волн. Для регистрации поля с учётом распределения фаз волн в голографтп используют монохроматич. излучение. В месте регистрации изображения на рассеянное телом излучение накладывают дополнительное когерентное поле и фиксируют (напр,, на фоточувствит, слое) возникающую при этом интерференц. картину. При рассматривании полученной т, о. плоской голограммы в когерентном (монохроматическом) свете или объёмной голограммы в белом свете получается объёмное изображение предмета. Развитие голографии связано с появлением лазеров, позволяющих получать интенсивные когерентные световые поля. Она находит применение при решении мн. научных и техн. проблем (изучение св-в плазмы, исследование сдвигов и напряжений в телах и т, д.). [c.490]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...