Воздух отношение теплоемкостей газа

Показатель адиабаты к определяется как отношение теплоемкости газа при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме, и для воздуха /с = 1,4. [c.49]

Действительно, если рассматриваемый газ, так же как и воздух, является двухатомным, то во-первых, он достаточно строго подчиняется законам идеальных газов и, во-вторых, можно пренебречь отклонением его мольной теплоемкости от мольной теплоемкости воздуха. При этом масштабы энтальпии и энтропии и числовые значения объемов и паросодержаний, приведенные на диаграмме, изменяются в одно и то же число раз. Чтобы получить значения этих параметров (отмечаемые штрихом) следует значения, приведенные на диаграмме, умножить на отношение молекулярных весов воздуха и рассматриваемого газа. Можно, следовательно, записать [c.132]

Отношение теплоемкостей рабочего тела для любого момента процесса сгорания зависит от температуры, коэффициента избытка воздуха и доли выгоревшего к данному моменту времени топлива. Во время процесса сгорания состав рабочего тела изменяется от воздуха (остаточными газами пренебрегаем) в самом начале процесса до соответствующих данному избытку воздуха продуктов сгорания в конце его. Следовательно, значение к будет меняться от к — воздуха до к — продуктов сгорания. Можно принять, что в процессе сгорания, как уже отмечалось, разность кд — кг изменяется пропорционально доле выгоревшего топлива х к рассматриваемому моменту времени. Таким образом, в общем виде формула отношения теплоемкостей к для любого промежуточного состояния рабочего тела будет иметь вид [c.96]

V — отношение теплоемкости продувочных газов к воздуха [c.89]

Максимальные потери тем больше, чем больше отношение теплоемкостей у. Для газов потери могут быть весьма значительными так, для одноатомного газа у = /з) затухание равно приблизительно 10 дб на длину волны, а для воздуха у = 1,4) оно составляет 5,65 дб на длину волны. Такое сильное затухание препятствует распространению волны в обычном смысле этого слова. Частота, при которой потери на длину волны максимальны, [c.83]

Степень использования уходящей теплоты в цикле характеризуется коэффициентом регенерации. Степенью (коэффициентом) регенерации г называется отношение теплоты, полученной воздухом в регенераторе, к тон максимальной теплоте, которую он мог бы получить, будучи нагретым до температуры газов, выходящих из турбины. Считая теплоемкости воздуха и газа одинаковыми, можем записать формулу для г в виде [c.188]

В соответствии с этим при подсчете потерь тепла с уходящими газами по формулам, в которые входит выражение ty.r—tg, независимо от того, по какой методике ведется подсчет потерь тепла, желательно вводить коэффициент I, показывающий отношение объема воздуха, умноженного на теплоемкость воздуха, к объему продуктов горения, умноженному на теплоемкость продуктов горения. [c.111]

В настоящее время молекулярная теория ограничивается недостатком знаний о процессе соударения сложных молекул. В этой книге из-за отсутствия данных о соударениях двухатомных молекул все математические выводы проведены для одноатомного газа. Однако результаты можно с успехом применять и к двухатомным газам (к воздуху), если изменить соответствующим образом отношение удельных теплоемкостей и числа Прандтля. Рассмотрен сильный скачок с учетом более сложной модели молекулы. В свободном молекулярном потоке нет столкновений между молекулами, поэтому можно рассмотреть и двухатомный газ. Молекулярная теория турбулентного течения, в котором происходят столкновения целых групп молекул, еще недостаточно развита и поэтому в книгу не включена. [c.8]

Отношение средней теплоемкости неразбавленных воздухом продуктов горения в температурном интервале от О °С до температуры уходящих газов Оух к их теплоемкости в интервале от О °С до <макс С. [c.60]

Для тела, движущегося со сверхзвуковой скоростью, например снаряда, летящего в воздухе, скорость скачка 17 около тела с помощью простых геометрических рассуждений можно связать со скоростью тела. Под сверхзвуковой скоростью мы понимаем скорость тела, превышающую скорость звука в окружающей среде. Этот термин, вообще говоря, ограничен достаточно низкими скоростями, пока не возбуждаются внутренние степени свободы молекул газа при прохождении их через фронт скачка и отношение удельных теплоемкостей остается постоянным. Это обычно справедливо для скоростей в воздухе, менее чем в 5 раз превышающих скорость звука. Термин же гиперзвуковая скорость обычно относится к достаточно высоким скоростям, когда возбуждаются внутренние степени свободы молекул газа и изменяется (уменьшается) отношение удельных теплоемкостей. [c.30]

В газообразных средах скорость звука зависит от плотности среды р и давления ра.с с =У уРа.с/р, где у — коэффициент адиабаты -= Ср/Ср, Ср и Сг—теплоемкость среды при постоянном давлении и при постоянном объеме. Для газов это отношение составляет от 1,668 для аргона до 1,28 для метана. Для воздуха оно равно 1,402 при 15° С и давлении 101325 Па. В жидких и твердых материалах скорость звука определяется плотностью материала [c.6]

Хотя количество тепла, уносимого газами, в процентном отношении примерно равно количеству тепла, отдаваемого охлаждающей жидкости, все же из-за низкой удельной теплоемкости отработавших газов и затрудненной теплопередачи для отопления используется только часть тепла газов. В простейших системах отопления отработавшие газы используются непосредственно как теплоноситель и пропускаются через расположенный внутри автомобиля калорифер (фиг. 2) газы проходят через теплообменник, обтекаемый циркулирующим внутренним или свежим воздухом (фиг. 3). [c.682]

Химические реакции, которые происходят в газе при высокой температуре, изменяют состав газа. Условия термодинамического равновесия позволяют выразить внутреннюю энергию е как функцию двух термодинамических величин и р. Эта зависимость оказывается более сложной, чем та, которая была принята в вышеизложенной теории. Тем не менее часто оказывается возможным использовать выражение для внутренней энергии газа в форме е = р . у — 1) р] с надлежащим образом выбранным средним значением величины 7, которая принимается постоянной в рассматриваемом движении. При этом у, разумеется, не будет равна отношению теплоемкостей газа, а определяется как результат интерполяции зависимости г = р, р). Н. М. Кузнецовым (1965) составлены подробные таблицы термодинамических функций и ударных адиабат воздуха в интервале абсолютной температуры от двухсот до трех миллионов градусов и плотности воздуха от 10 ро до ЗОро, где ро — плотность воздуха при нормальных условиях. Эти таблицы могут быть использованы, в частности, для выбора у в рассматриваемом диапазоне изменения термодинамических параметров. [c.274]

Отношение теплоемкостей газа при постоянном давлении и постоянном объеме к=ср1с убывает с температурой. Например, для воздуха при 0°С =1,40, а при [c.29]

Одним из самых точных экспериментальных способов определения отношения у = Ср/С[/ является измерение скорости звука и в изучаемом газе. Найти связь между скоростью звука, отношением теплоемкостей у и изотермическим людулем упругости, если известно, что скорость звука в упругой среде и = у/к/р (К — модуль упругости и р —плотность среды). Найти скорость звука в воздухе при О С и ее зависимость от температуры. [c.47]

Вычислить механический эквивалент тепла /, если известно, что для воздуха при нормальных температуре и давлении (т. е. при Г = 0° С, р = 1 атм) плотность р = 0,00129 г1см , удельная теплоемкость при постоянном давлении Ср = 0,238 кал г-град и ее отношение к теплоемкости при постоянном объеме у = Ср су = = 1,41. Предполагается, что воздух является идеальным газом, объем которого при этих условиях равен 22,4 л моль. [c.32]

Приближенные формулы отношения теплоемкостей к для воз духа и продуктов сгорания. Формулы В. Шюле [4] утверждают линейную зависимость к от температуры. Для воздуха и двухатомных газов (Ог, N3, На, СО) в пределах температур между О и 2000° приближенно (формула В. Шюле) [c.95]

Уточненные формулы отношения теплоемкостей к для продуктов сгорания и воздуха. В настоящее время имеются гораздо более точные данные по теплоемкостям газов, чем те, которыми располагал в свое время В. Шюле. Этому способствовали успехи в области спектроскопического эксперимента и разработки точных методов определения теплоемкостей с использованием квантовой механики и статистической термодинамики [57, 58]. [c.95]

Основными направлениями использования вторичных Э1 ских ресурсов чаще всего являются нагрев воздуха, материале делий, воды и получение пара. Величина регенерации теплот щих газов путем нагрева воздуха ограничена потребным его вом для данного топлива. Если обозначить количество газов, мых от сгорания 1 кг топлива, через (при теоретически нес количестве воздуха V ), то почти для всех топлив отношение ставляет 1,1—1,2. Отношение избытка воздуха в топочном > к избытку воздуха в области воздухоподогревателя обычно с 0,75—0,85. Отношение теплоемкостей воздуха и дымовых га меньше единицы и примерно равно 0,85—0,90. Степень регене] лоты определяется произведением этих величин, т. е. максим можная величина будет составлять 0,75—0,70 и меньше. [c.38]

Соотношения (1.46), (1.48) и (1-49) обычно затабулированы для различных встречаюш ихся на практике величин Воздух, будучи двухатомным газом, имеет отношение удельных теплоемкостей =1,4. С помощью указанных соотношений можно получить выражение для функции массового расхода. В случае запирания потока, когда местное значение числа Маха становится равным единице, эта функц11я достигает максимума [1.2]. Параметры потока, движущегося со скоростью, равной местной скорости звука, называются критическими и обозначаются звездочкой. В этом случае [c.36]

МПа (760 ммрт. ст.), кг/м Св и Сп— теплоемкость воздуха и пыли, кДж/(м - С) и кДж/(кг-°С), а — коэффициент теплоотдачи от газов к стенке камеры d — диаметр камеры, м Wo — скорость смеси, м/с f — удельная поверхность угольной пыли, м /кг Р — стехиометрический коэффициент, показывающий отношение массы прореагировавшего топлива к весу израсходованного кислорода. [c.337]

После этого записано ... зная Ro для воздуха и величину е — плотность газа в отношении плотности воздуха, легко вычислить R . Затем рассматривается закон Дальтона и выводится формула газовой постоянной смеси. Дальше говорится о теплоемкости совершенного газа Ср и с , а также о коэффициенте k = pl . Заканчивается этот параграф приведением формул, устанавливающих зависимость тепло- емкости тс углекислоты, водяного пара и совершенного газа от температуры. [c.132]

Это уравнение показывает, что, очевидно, отношение давления рз за турбиной к давлению должно быть тем меньше, чем больше характеристика х, т. е. чем выше к. п. д. турбины, к. п. д. нагнетателя, начальная температура Тд отработавишх газов и чем ниже температура свежего воздуха на входе в нагнетатель. Определение теплоемкости отработавших газов ири различном топливе и разных значениях А и соответствуюидих газовых постоянных производится с помощью известных таблиц. На фиг. 36 показано изменение значений бине. [c.647]

Смотреть страницы где упоминается термин Воздух отношение теплоемкостей газа : [c.224] [c.52] [c.106] [c.13] [c.86] [c.108] [c.108] [c.13] [c.12] [c.38] [c.253] [c.300] [c.62] [c.19] [c.14] [c.38] [c.97] [c.107] [c.105] [c.99] [c.111] [c.172] [c.243] [c.61] [c.25] [c.297] [c.169] [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...