Конденсированное состояние

В области двухфазных состояний, т.е. на линии ОА, объем системы не определяется однозначно температурой и давлением. Его величина зависит от того, сколько частиц находится в паре, а сколько—в конденсированном состоянии. Поэтому каждой точке этой линии соответствует не одно, а целое множество двухфазных состояний, различающихся своим объемом. [c.121]

Теория Гортера — Казимира и теории, связанные с ней. Для объяснения термодинамических свойств сверхпроводников предлагались различные двухжидкостные модели. Все они основываются на двух главных предположениях 1) существует конденсированное состояние, энергия которого характеризуется некоторым параметром упорядочения 2) вся энтропия связана с наличием возбуждений отдельных частиц аналогично тому, [c.685]

Явление же переноса не имеет вообще никаких аналогий среди других физических процессов, еслп не считать столь же загадочного явления, как сверхпроводимость. Может показаться странным, что для обнаружения этих необычных явлений потребовалось более чем 25 лет после первого ожижения гелия. Одиако, как мы увидим, многие любопытные факты и многие удивительные черты экспериментов, отмеченные в то время, остались без объяснений, потому что выводы, которые можно было сделать из этих наблюдений, казались абсурдными и даже до сих пор они еще пе укладываются в картину наших обычных представлений о свойствах конденсированного состояния. [c.789]

Конденсированное состояние, которым отличаются твердые тела и жидкости, не случайно рассматривается обособленно от состояния газа. Дело в том, что в твердых телах и жидкостях наблюдается так называемый ближний порядок, под которым следует понимать упорядоченное расположение частиц на расстоянии порядка нескольких единиц или десятков ангстрем, обусловленное более сильным взаимодействием частиц по сравнению с паровой фазой. [c.11]

Форма истинного контура полос /)(v) может быть описана с помощью дисперсионной, или гауссовой, функции (рис. 65,6). Для изолированных полос поглощения в конденсированном состоянии вещества, где отсутствует вращательная структура, можно предположить дисперсионное распределение [c.165]

Верхняя шкала температур относится к конденсированному состоянию, нижняя—к газу (г — газ к — конденсат) [c.215]

Сделанные выше выводы нуждаются в дополнительных оговорках в связи с тем, что в конденсированном состоянии некоторые вещества (например, вода) имеют аномалию, выражающуюся в том, что в некоторой области состояний (dv/OT)р<0. Тогда, как следует из соотношения (1-24), dp/dT) v тоже должно быть отрицательно, поскольку всегда dp/dv)r[c.79]

Летучесть веществ в конденсированном состоянии может быть определена непосредственным интегрированием [c.165]

Зная теплоемкости компонент, участвующих в реакции, их энтропии в конденсированном состоянии легко рассчитать по формуле [c.236]

Однако рассмотренная схема расчета, как неоднократно подчеркивалось, непосредственно пригодна лишь для конденсированных сред. Третий закон термодинамики заведомо неприменим к газам, и расчет стандартных энтропий газов, которые были бы согласованы с энтропиями этих веществ в конденсированном состоянии, требует специального рассмотрения. [c.236]

Формально это уравнение справедливо и для однокомпонентных конденсированных фаз (Q=l). При Wa,= l энтропия вещества в конденсированном состоянии зависит только от температуры. [c.163]

Расстояние между атомами (молекулами) в газах достаточно велико и намного превышает их размеры. В конденсированном состоянии — в жидкостях и твердых телах — каждый атом находится в непосредственной близости к своим соседям. Конкретный характер взаимного расположения атомов в конденсированном состоянии определяется природой и величиной межатомных сил, давлением и температурой. [c.5]

Знак минус указывает на то, что при переходе от газообразного к конденсированному состоянию энергия уменьшается. Энергии связи 11, 22 и 12 считаются при этом положительными. Если Z — число ближайших соседей у каждого атома, то, вводя полные числа атомов и N2 видов 1 и 2, имеем [c.42]

Формула (12.24) показывает, что в случае идеальных газов фугитивность составляющей у совпадает с ее парциальными давлениями. Понятие фугитивности, определяемое до сих пор для газов, можно применить к любым системам. Функция T]v (7 ) в формуле (12.23) для составляющей у в конденсированном состоянии всегда будет иметь то же значение, что и для составляющей у в парообразном состоянии, если, конечно, рассматриваемая составляющая [c.94]

МЕТАЛЛЫ — традиционно определяются как конденсированное состояние вещества (твёрдое тело, жидкость), построенного из атомов М. в хим. понимании, т. е. легко отдающих электроны в процессе хим. реакций. Характерные признаки М. высокие электро- и теплопроводность, причём электропроводность повышается с понижением темп-ры Т, а также пластичность. [c.113]

Известно большое число примеров С. и. с. В теории конденсированного состояния к ним можно отнести явления ферромагнетизма, сверхтекучести и сверхпроводимости, в теории элементарных частиц — модели электрослабого взаимодействия. [c.652]

Наконец, из (5-56) видно, что при Г = О К разность теплоемкостей р и р равна нулю. Этот вывод очевиден, ибо в соответствии с законом Нернста теплоемкость вещества в конденсированном состоянии при Г = О К равна нулю. [c.133]

Когда металл и его окисел находятся в конденсированном состоянии, константа равновесия [c.20]

Позже М. Борн разработал метод, свободный от такого недостатка [27], который в настоящее время широко используется в физике конденсированного состояния под названием метод Борна-Оппенгеймера . В основе этого метода лежит тот факт, что связь электронов атома со своим ядром сильнее, чем их связь с другими ядрами и ядер друг с другом (энергия электронного возбуждения имеет порядок 10 см , внутримолекулярного — 10 см , а межмолекулярного — 10 см ). Ниже излагается суть этого метода. [c.54]

Монография А. И. Гусева Нанокристаллические материалы методы получения и свойства исключительно богата по фактическому содержанию и в предельно концентрированном виде включает в себя всю принципиально важную информацию о нанокристаллическом состоянии твердого тела. Это большой труд, в котором используется огромное число оригинальных исследований начиная с 1833 ( ) года и вплоть до 1997 года включительно. При этом следует отметить, что более 80 % всех ссылок дано на работы, выполненные в последнее десятилетие, т. е. после 1988 года. Таким образом, монография А. И. Гусева действительно отражает современное состояние исследований нано-кристаллического состояния и является существенным вкладом в науку о твердом теле. Она будет полезна и интересна для широкого круга специалистов в области физики конденсированного состояния, химии твердого тела и материаловедения. [c.6]

Основная цель такого анализа — определение условий, при которых большая часть титана находится в конденсированном состоянии в виде [c.135]

Диаграмма состояния V-Yb при давлении, достаточном для поддержания всех фаз в конденсированном состоянии (рис. 669), [c.423]

Целостное представление складывается потому, что авторы сумели в сжатой форме изложить и обсудить все вопросы научного и практического характера, связанные с данной проблемой, а именно методы получения и условия образования аморфных сплавов атомную и электронную структуру процессы структурной релаксации и кристаллизации физические, механические и химические свойства аморфных сплавов и возможные области их применения. Таким образом, в книге отражены служебные свойства аморфных сплавов и технология их получения, а также обсуждается одна из фундаментальных и далеко не решенных до конца задач физики конденсированного состояния — проблема однозначного физического описания неупорядоченных металлических систем. [c.8]

Таким образом, дальнодействующие межатомные корреляции, которые, собственно, и обеспечивают сдвиговую жесткость (устойчивость кристаллов и вязкость жидкостей и аморфных тел), являющуюся фундаментальным признаком конденсированного состояния, обусловливают существование как минимум локального порядка в пределах радиуса корреляции. При этом в пределах радиуса корреляции локальные атомные конфигурации имеют вполне определенную симметрию, удовлетворяющую требованиям теоремы Федорова. Существование состояний с локальной федоровской структурой в неупорядоченных конденсированных системах надежно установлено при численном моделировании аморфных структур [459]. [c.284]

Матрицы УУКМ. Углеродная матрица в композиционном материале принимает участие в создании несущей способности композита, обеспечивает передачу усилий на волокна. От свойств матрицы зависят физико-химические свойства материала в целом. В основе процессов получения углеродных матриц лежат термохимические (пиролитические) превращения органических соединений (мономеров, пеков, сетчатых полимеров) в газообразном или конденсированном состоянии с формированием различных модификаций углерода и его соединения. [c.231]

Что касается пользования универсальной температурно-инвариантной зависимостью для вязкостных свойств полимеров в конденсированном состоянии, то рассмотренные выше задачи решаются грубо приближенно, так как представленная на рис. 57 функция 0 осредняет результаты использованных для ее построения данных с погрешностями около 100%. [c.122]

Ранее мы выяснили, что конденсация атомов (или ионов и электронов) приводит к понижению энергии системы и является вследствие этого энергетически выгодным процессом. Поэтому в невозбужденном состоянии при предельно низких температурах все тела находятся в конденсированном состоянии, причем, за исключением гелия,—это твердые кристаллические тела. Гелий при нормальном давлении — жидкость, но при давлении в 30 кбар он также становится кристаллом. Существуют различные подходы к объяснению самого факта существования в твердом теле периодического расположения атомов (трансляционной симметрии). Так, согласно теореме Шенфлиса, всякая дискретная группа движений с конечной фундаментальной областью (т. е. элементарной ячейкой) имеет трехмерную подгруппу параллельных переносов, т. е. решетку [22]. Можно объяснять необходимость существования кристаллической решетки, а в конечном счете и вообще симметричного расположения атомов, исходя из третьего закона термодинамики. Согласно этому закону, при приближении к абсолютному нулю температуры энтропия системы должна стремиться к нулю. Но энтропия системы пропорциональна логарифму числа возможных комбинаций взаимного расположения составных частей системы. Очевидно, любое не строго правильное расположение атомов влечет за собой большое число равновозможных конфигураций атомов и приводит к относительно большой энтропии, и только строго закономерное расположение атомов может быть единственным. Поэтому равная нулю энтропия совместима только со строго повторяющимся взаимным расположением составных частей тела [1]. Иногда симметричность расположения атомов в кристалле объясняют исходя из однородности среды. [c.124]

В качестве объектов для дальнейшего изучения будем рассматривать материальные среды, состоящие из одной или нескольких фаз. Каждая фаза—зто часть системы, ижющая четко выра-лсенные границы. Однофазные системы принято называть гомогенными, а многофазные — гетерогенными. В зависимости от агрегатного состояния различают газообразные и конденсированные фазы. Каждая из них состоит из отдельных компонентов. В дальнейшем считается, что компонентами фаз являются индивидуальные вещества—химические соединения, находящиеся в газообразном либо конденсированном состоянии, ижющие кратное число образующих их атомов и характеризуемые определенной степенью (кратностью) ионизации. [c.158]

A. А. Иванько). В результате проведенных в этом направлении работ была создана конфигурационная модель вещества, сущность которой заключается в использовании экспериментально установленного факта разделения валентных электронов атомов при образовании ими конденсированного состояния на локализованные у остовов атомов и не-локализованные, причем локализованные электроны образуют спектр конфигураций, в котором превалируют наиболее энергетически устойчивые, стабильные конфигурации. Обмен между локализованными и нелокализованными электронами обеспечивает силы притяжения мел<-ду атомами, а электрон-электронное взаимодействие нелокализова-нных электронов — отталкивание атомов устанавливаемое в каждом данном случае равновесие между этими взаимодействиями обеспечивает существование конденсированного состояния вещества и формирует все его свойства. Поэтому использование корреляций между степенью локализации и свойствами веществ позволяет не только достаточно однозначно интерпретировать природу свойств, но и сознательно регулировать свойства простых и сложных веществ, соединений, сплавов, композиций, а изменение типа и степени локализации с температурой и давлением дает возможность научно обосновать технологические режимы формирования и получения материалов. [c.78]

Поэтому величины А/ могут быть не только определены экспериментально, например путём измерение электродвижущих сил соответствующих гальванически , цепей, но и найдены вычислением убыли изобарного по> тенциала или убыли свободной энергии. Условно принято в качестве нулевых состояний простых вешеств (т. е. элементов в свободном виде) наиболее устойчивое конденсированное состояние (т. е. твёрдое или жидкое) или газообразное состояние при давлении в 1 am. При этом условии максимальная полезная работа А образования химического соединения при 25 (т. е. убыль величины Ф npnp = onst или величины F при z/= onst) может рассматриваться как мера прочности соединения (при т. е. положительный знак максимальной полезной работы образования вещества указывает на то, что вещество-самопроизвольно не будет разлагаться на простые вещества в противном случае такое разложение вполне возможно (конечно, при /=25 ). С другой стороны, величины максимальных полезных работ образования вешеств могут быть использованы для вычисления (путём составления алгебраической их суммы) максимальной полезной работы той или иной реакции, в которой участвуют те или иные вещества. [c.377]

По видам излучения, определяемый термодннамич. состоянием светящегося тела, И. о. и. разделяются на тепловые с равновесно нагретым телом в конденсированном состоянии и люминесцирующие с неравновесно возбуждаемым телом в любом агрегатном состоянии. Особый класс составляют плазменные И. о. п., излучение к-рых в зависимости от параметров плазмы и спектрального интервала может быть равновесным и неравновесным, тепловым или люминесцентным. [c.221]

Электродосветные И, о. и., в к-рых достигаются предельные для веществ в конденсированном состоянии Т 4200 к и кд/м , использу- [c.222]

Люминесцировать могут вещества во всех агрегатных состояниях — газы и пары, растворы органич. веществ, стёкла, кристаллич. вещества осн. условие — наличие дискретного спектра. Вещества с непрерывным энергетич. спектром (напр., металлы в конденсированном состоянии) не люминесцируют, т. к. в них энергия возбуждения непрерывным образом переходит в теплоту. Кроме того, для возникновения Л. вероятность излучат, переходов должна превышать вероятность безызлучательного. Соотношение между этими вероятностями определяет эффективность Л. Интенсивность Л. зависит от интепсивности возбуждения, поэтому не может служить характеристикой Л. Более однозначная характеристика — выход Л. — отношение энергии Л. к поглощённой энергии возбуждения (при фотолюминесценции — квантовый выход Л.— стиошение числа испущенных и поглощённых квантов света). [c.624]

ЭЛЕКТРОННО-ДЫРОЧНАЯ ЖЙДКОСТЬ—конденсированное состояние неравновесной электронно-дырочной плазмы в полупроводниках (см. Плазма твёрдых тел). Существование Э.-д. ж. было теоретически предсказано Л. В. Келдышем в 1968. [c.556]

Пакет прикладных программ для расчета теплофизических свойств высокотемпературных рабочих тел [7]. Предназначен для расчета теплофизических свойств продуктов нагрева или сгорания, представляющих собой многокомпонентные смеси индивидуальных веществ в газообразном и конденсированном состояниях. Химический состав смеси либо задается, либо определяется в результате решения уравнений химического равновесия с помощью программ пакета. При разработке пакета принято, что термодинамическое состояние рабочего тела полностью определяется двумя параметрами (из рассмотрения исключены неравновесные релаксационные процессы). В качестве параметров выбраиы температура, плотность (удельный объем), давление, энтальпия, энтропия, внутренняя энергия, потенциалы Гиббса и Гельмгольца. Допустимы любые парные сочетания из этих параметров, из чего возникает 28 возможных сочетаний. Предусмотрена возможность генерации программ для расчета отдельных свойств. Пакет разработан на языке Фор-тран-IV применительно к ЭВМ серии ЕС. [c.179]

Автоматизированная система данных о термодинамических свойствах веществ (ИВ-ТАНТЕРМО) [22]. Комплекс программ ИВТАН-ТЕРМО работает в диалоговом режиме и позволяет обрабатывать первичные экспериментальные данные о теплоемкости и изменении энтальпии веществ в конденсированном состоянии, первичные спектральные данные для двухатомных молекул, первичные экспериментальные данные о давлении насыщенных наров и константах равновесия реакций, вычислять термодинамические функции веществ в конденсированном и газообразном состояниях в широком диапазоне температур и т. д. Для теплотехнических расчетов особенно важны данные [c.179]

Автоматизированная система термодинамических данных и расчетов равновесных состояний (АСТРА) [96]. Обеспечивает вычисление термодинамических свойств индивидуальных газообразных веществ по молекулярным и спектроскопическим данным, аппроксимацию термодпнамических свойств полиномами паи-лучшего среднего квадратического приближения, определение равновесного фазового состава системы без предварительного указания термодинамически допустимых состояний, расчет свойств с учетом конденсированных состояний и т. д. Используется для расчета технологических и энергетических процессов. [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...