Уравнения кинетической анергии

Уравнение движения механизма в форме интеграла энергии (уравнение кинетической анергии). Для определения законов движения начальных звеньев по заданным силам, действую- [c.137]

Это уравнение выражает теорему об изменении кинетической анергии в другой (интегральной) форме изменение кинетической энергии системы при некотором ее перемещении равно сумме работ [c.307]

Кинетическая анергия Т диска (1.13), потенциальная энергия П (1.9) и уравнения связей не содержат обобщенных координат х, у, поэтому мы имеем дело с системой Чаплыгина. [c.28]

Подставляя значения кинетической анергии и суммы мощностей в формулу теоремы, получим дифференциальное уравнение движения еиетемы [c.231]

Условие 1.3 обеспечивает единственность решений уравнения (1. 26) движения машинного агрегата и монотонное убывание приведенного момента М (ср, Т) всех действующих сил по кинетической анергии Т. Следовательно, приток кинетической энергии Г, с одной стороны, характеризуется возрастанием угловой скорости главного вала, а с другой стороны, одновременным уменьшением приведенного к главному валу момента М (ср, Т) всех действующих сил, что рано или поздно приведет к тому, что угловая скорость <в начнет убывать. Наоборот, убыль кине- [c.24]

Динамический, или скоростной, напор выражает собой кинетическую анергию движущегося газа и определяется уравнением [c.14]

Кинетическая энергия. Предположим теперь, что все координаты Xj. зависят только от g и не зависят от t. Введем функцию Т — кинетическую энергию, которую определим так, чтобы удовлетворялось уравнение анергии [c.210]

Здесь 0 есть кинетическая анергия (30), в которой величины х, у исключены при помощи уравнени связей (33) [c.258]

Клауаиус ( lausius) Рудольф Юлиус Эмануэль (1822-1888) — немецкий физик, один из основателей термодинамики и молекулярно-кинетической теории теплоты. Дал (одновременно с У. Томсоном) в 1850 г. первую формулировку второго начала термодинамики. Придерживался гипотезы У. Томсона о тепловой смерти Вселенной. Ввел первым понятие энтропии (1865 г.) идеального газа, длины свободного пробега молекул. Обосновал в 1850 г. уравнение Клапейрона — Клаузиуса. Доказал (1870 г.) теорему вириала, связывающую кинетическую анергию системы частиц с действующими силами. Разработал теорию поляризации диэлектриков (формула Клаузиуса — Моссоти). [c.264]

В зависимости от каких переменных величин должка быть выражена кинетическая анергия м (аиической системы пр состаьл яии уравнений Лагранжа [c.554]

Теорема об изменении кинетической энер- 5 7 Изменение кинетической гии материальной системы. Пусть механи-анергии материальной систе- ческая система СОСТОИТ из п материальных нихТ"внутрен7их"сил" с 1 Т0Ч6К. Разбив на две категории все силы, стемы Т — Т = Л действующие на точки системы, напишем дифференциальные уравнения в форме (130) [c.382]

Уравнение анергии. В 46 было показано, что кинетическая энергия любой материальной системы равна сумме кинетической энергии всей массы системы, предполагая, что вся масса сосредоточена в центре масс и движется вместе с этою точкою, и кинетической энергии относительного движения по отношению к центру масс. Следовательно, если обозначить через а, v) скорость центра масс, а через <о — угловую скорость вращения, то кинетическая энергия твердого тела, движущегося в двух измерениях, будет [c.162]

Уравнение энергии выражает равенство между и. менеиием полной анергии (кинетической и в 1утренней) элементарного обьема движущейся жидкости, с одной стороны, и между работой массовых сил, работой напряжений в жидкости на границах а le. e тap-ного объема и тепло.м, переданным путем теплообмена этого объема с соседними на его границах, с другой стороны. Для сжимаемой жидкости оно записывается в следующем виде (Л. 45]. [c.17]

Равенство (15.2) представляет собо< уравнение баланса энергии изотропной турбулентности — оно определяет скорость убывания средней кинетической энергии турбулентности в результате действия вязкости. Входящий в него параметр X, размерности длины обычно называется тэйлоровским микромасштабом турбулентности (впервые он был введен в работе Тэйлора (1935), содержавшей также первый вывод уравнения (15.2)) или масштабом диссипации анергии. В силу соотношения Кармана (14.3) масштаб % можно также представить в виде [c.128]

С молекулярной точки зрения энергия нашей системы равна С5. (ме кинетической н потенциальной анергий всех частиц, иэ ] оторых состоит система. Будем применять к вашей системе законы механики. Воспользуемся при этом уравнениями механики в форме Гамильтона. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...