Число Льюиса—Семенова

Безразмерный комплекс, составленный из физических характеристик газовой смеси, представляет собой число Льюиса—Семенова [c.363]

Число Льюиса — Семенова является важной характеристикой реагирующей смеси. Для смесей, содержащих атомы углерода, бора, кислорода, азота и их соединения Le = 1 — 1,5. При наличии в смеси легких газов число Le изменяется в значительно более широких пределах. Например, для смесей, содержащих водород, число Le = 0,25 - 3,5. [c.363]

Здесь Le — локальное значение числа Льюиса — Семенова, и потому формула (9.52) справедлива при ДТ -> 0. [c.373]

Для определения среднеинтегрального значения числа Льюиса — Семенова необходима зависимость Le = / (Т) при давлении реагирующей смеси. Эта зависимость может быть смеси = ф (Г) [c.374]

Le — турбулентное число Льюиса — Семенова). По данным ряда исследователей, условие Le , 1 выполняется всегда. [c.425]

Рассчитайте ламинарную теплопередачу на затупленном по сфере конусе, движущемся со скоростью = 4000 м/с на высоте Я 20 км. Условия обтекания этого конуса соответствуют числу Льюиса — Семенова, равному единице (Le 1). Температура стенки поддерживается постоянной и равной Тст = 500 К. Форма и размеры (м) затупленного конуса показаны на рис. 12.3. [c.673]

Полученный результат показывает, что применение некаталитического материала стенки приводит к снижению теплового потока примерно на 25%. В случае каталитической стенки ф = 1. Примем для этого случая число Льюиса — Семенова равным Ве = 1,45. В соответствии с этим значением о о [c.707]

Здесь введено число Льюиса—Семенова [c.41]

Числа Льюиса — Семенова, соответствующие эффективным коэффициентам диффузии (см. формулу (6.1.16)), для инертных компонентов HjO и Ng могут принимать отрицательные значения, а концентрации этих компонентов изменяются немонотонно, их максимум—впереди фронта горения. [c.329]

Так как > 0, а число Льюиса — Семенова в связи с вышеизложенным меняется в пределах 1 -< Ье < то легко видеть, что [c.339]

На рис. 6.11.2, а, б показано изменение скорости горения и максимальной температуры газа с ростом времени при б- оо, 0 = 8 при значениях Ь = 0,07, 0,15, 0,23 (кривые 1—3 на рис. 6.11.2, а и кривые 7, 2 на рис. 6.11.2, 5 соответственно). Анализ этих кривых показывает, что с ростом числа Льюиса — Семенова (по мере приближения ч зоне устойчивости) амплитуда колебаний безразмерных скорости горения и максимальной температуры 0т и их частота уменьшаются. Максимумы кривых со (т) и 0т (х) соответс-вуют почти одному и тому же моменту времени. Поскольку точка с координатами Ье = 0,07, 2 = 4 принадлежит области ДТН-1, полученные результаты позволяют считать, что для реакционноспособных смесей, параметры которых принадлежат области ДТН-1, характерен автоколебательный режим горения. [c.341]

Соотношение чисел Зс и Рг характеризуется числом Льюиса-Семенова (Ье) и его турбулентным аналогом (Ье ) [c.159]

Формула (8.8) отражает влияние на массоотдачу конвективного потока вещества и отличие числа Льюиса — Семенова от единицы. [c.160]

Уравнения (а)—(в) по записи аналогичны. Эти уравнения содержат три физических параметра D, а и v, каждый из которых характеризует соответственно перенос вещества, теплоты и импульса. Размерности D, а и V одинаковы (м /с). При D=a=v расчетные поля концентраций, температур и Скорости б дут подобны, если имеет место подобие условий однозначности. В частности, поля концентраций и температур будут подобны, если D = a или Dja=. Отношение D/a называют числом Льюиса — Семенова и обозначают через Le. [c.338]

При замене в уравнении (15-8") hi п h на ii и i вернемся к уравнению энергии для процессов тепло- и массообмена без химических реакций. Очевидно, и в этом случае при Рг = Ргд будут пригодны рещения уравнения (4-10). Для газовых смесей число Льюиса — Семенова часто близко к единице. [c.355]

St /St = (Рг/S )" = Le", (3.347) где Le = pD lX — число Льюиса—Семенова. [c.271]

Здесь Ье число Льюиса-Семенова /г° — безразмерная теплота образования атомов. Формулы (3.156) показывают, что распределение теплового потока q при хз < О описывается вторым слагаемым (см. (3.150)), которое по порядку величины равно тепловому потоку в невозмущенном пограничном слое на пластине. Скачкообразное изменение температуры и каталитических свойств поверхности приводит к изменению теплового потока по порядку величины, и при жз О его распределение будет определяться в основном первым слагаемым. [c.128]

При малых сверхзвуковых и дозвуковых скоростях влияние вязкости будет преобладать над влиянием теплопроводности, если число Прандтля о велико, и над влиянием диффузии, если число Льюиса— Семенова Ье велико. При малых числах о и Ье и малых значениях Е влияние теплопроводности и диффузии преобладает над влиянием вязкости. [c.563]

Если ограничиться случаем термодинамического равновесия, т. е. считать, что концентрация атомов есть заданная функция энтальпии, то уравнение (14.11) можно не рассматривать. Предполагая число Льюиса — Семенова равным единице, что является весьма близким к действительности приближением для случая [c.579]

Х.12. Летательный аппарат в виде затупленного по сфере тела вращения (см. рис. .Х.З) движется со скоростью Уоо=4000 м/сек на высоте Я=20 км. Требуется определить унос массы и снижение теплопередачи в окрестности точки полного торможения, обусловленные абляцией материала покрытия. Принять константу скорости каталитической реакции /гст = 0, а число Льюиса — Семенова Ье=1. [c.402]

Во втором случае стенка принимается каталитической (ф=1,0). Примем для этого случая число Льюиса — Семенова равным 6=1,45. В соответствии с этим значением [c.671]

Бается числом Ье (числом Льюиса—Семенова). Когда —г— =1, то [c.343]

Le= — число Льюиса—Семенова Le = 5 [c.354]

Подсчитываем значения Л, и Л2, полагая числа Прандтля Рг = 0,64, Льюиса— Семенова Le = 1,45 и Шмидта S = 0,49 [c.709]

Локальное моделирование 168 Льюиса — Семенова число 338, 355 [c.479]

Подсчитаем значения Ах и Лг, полагая числа Прандтля Рг=0,64, Льюиса — Семенова Ье=1,45 и Шмидта 5с = 0,49, а также имея в виду, что Л = 427 кГ>м ккал [c.673]

Здесь 00 — безразмерная температура тела, х = г/го — безразмерная пространственная координата, Ье = Осрр1Х — число Льюиса—Семенова, б = х , Хо = — безраз- [c.294]

YУ sPs J и9 p) — относительный коэффициент тепловой активности, р = RTJE — безразмерный пара етр, Ье = ВЫ — число Льюиса — Семенова, у, лх — безразмерные параметры, индекс х отвечает параметрам твердой фазы. [c.304]

Физическая постановка задачи о диффузионно-тепловой неустойчивости (в дальнейшем ДТН) ламинарных пламен впервые была дана в работе Льюиса и Эльбе [53], где на основе представлений об избытке энтальпии за фронтом пламени предсказывалась неустойчивость фронта при числе Льюиса— Семенова Le = Dp p/A-< 1 (в дальнейшем ДТН-1), в то время как при Le 1 считалось, что фронт пламени устойчив. Противоположная гипотеза была высказана в [541 диффузионно-тепловая неустойчивость пламен возможна только при Le > I (в дальнейшем ДТН-2). Механизм неустойчивости, предложенный Зельдовичем, принципиально отличается от механизма Льюиса и Эльбе и состоит в том, что при Le> 1 участки фронта ламинарного пламени, выпуклые в сторону несгоревшей горючей смеси, ускоряются вследствие превышения притока энергии (в результате диффузии горючего) над стоком теплоты в результате процесса молекулярной теплопроводности. Вогнутые же участки по аналогичной причине имеют отток энергии, что в конечном счете замедляет их распространение. В результате фронт пламени становится неустойчивым. [c.331]

Здесь h, hi, ha — соответственно энтальпии смеси, первого и второго компонентов, отнесенные к единице массы Le = p pDI% — число Льюиса — Семенова I) - коэффициент диффузии р, Ср, X —соответственно плотность, изобарная теплоемкость и коэффициент теплопроводности смеси. [c.24]

Лиофобизатор технические требования 139 Локальное энергетическое взаимодействие на границе раздела 31 Льюиса—Семенова число 24 М [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...