Льюис

Для реальных неидеальных растворов удобно использовать функцию, первоначально введенную Льюисом [28j, который несколько упростил уравнение (8-45) для смеси идеальных газов в применении к неидеальным растворам. Эта функция, названная фугитивностью , в частности, определяется соотношением [c.243]

Здесь ) = к/Оу-4 — безразмерная толщина пленки жидкости Ье=а1В — критерий Льюиса (1. 3. 20). [c.331]

Эффект Холла. Камерлинг-Оннес и Хоф [87 J первыми пытались наблюдать э. д. с. Холла в сверхпроводящем олове и свинце. Их эксперимент не дал результатов, поскольку они просто наблюдали эффект в нормальном металле в очень сильных магнитных полях. Недавно Льюис [111] показал, что э. д. с. Холла в сверхпроводящем ванадии значительно менее ее величины в нормальном металле. Как указывает Вардан (гл. IX, п. 9), имеются убедительные теоретические обоснования того, что в сверхпроводнике не может возникнуть э. д. с. Холла. [c.650]

Эффект Холла в сверхпроводниках не наблюдался. Последние попытки его обнаружить были сделаны Льюисом в 1955 г. [44]. [c.696]

Безразмерный комплекс, составленный из физических характеристик газовой смеси, представляет собой число Льюиса—Семенова [c.363]

Число Льюиса — Семенова является важной характеристикой реагирующей смеси. Для смесей, содержащих атомы углерода, бора, кислорода, азота и их соединения Le = 1 — 1,5. При наличии в смеси легких газов число Le изменяется в значительно более широких пределах. Например, для смесей, содержащих водород, число Le = 0,25 - 3,5. [c.363]

Здесь Le — локальное значение числа Льюиса — Семенова, и потому формула (9.52) справедлива при ДТ -> 0. [c.373]

Для определения среднеинтегрального значения числа Льюиса — Семенова необходима зависимость Le = / (Т) при давлении реагирующей смеси. Эта зависимость может быть смеси = ф (Г) [c.374]

Le — турбулентное число Льюиса — Семенова). По данным ряда исследователей, условие Le , 1 выполняется всегда. [c.425]

Льюиса —- Семенова, эти процессы аналогичны, а поля температуры и концентраций связаны соотношением [c.93]

Г. Льюис предложил формальный прием, который позволяет связать найденные опытным путем свойства реального газа с термодинамическими параметрами и изучить таким путем термодинамические закономерности в реальных газах и газовых смесях. По методу Льюиса вводится новая функция /, называемая термодинамической летучестью. Летучесть / есть функция температуры и давления. Вид зависимости химического потенциала от летучести постулируется следующим образом [c.20]

В теории конденсированных растворов по предложению Г. Льюиса вводится понятие о термодинамической активности (или просто активности) компонента t в растворе определяемой соотношением [c.23]

Как показывают опыты, числа Прандтля Рг и Льюиса Ьвт для турбулентного движения близки к единице. Если положить Ргт = 1, Le = 1, то уравнение энергии в системе (1.80) заметно упростится. [c.44]

Рассчитайте ламинарную теплопередачу на затупленном по сфере конусе, движущемся со скоростью = 4000 м/с на высоте Я 20 км. Условия обтекания этого конуса соответствуют числу Льюиса — Семенова, равному единице (Le 1). Температура стенки поддерживается постоянной и равной Тст = 500 К. Форма и размеры (м) затупленного конуса показаны на рис. 12.3. [c.673]

Полученный результат показывает, что применение некаталитического материала стенки приводит к снижению теплового потока примерно на 25%. В случае каталитической стенки ф = 1. Примем для этого случая число Льюиса — Семенова равным Ве = 1,45. В соответствии с этим значением о о [c.707]

Подсчитываем значения Л, и Л2, полагая числа Прандтля Рг = 0,64, Льюиса— Семенова Le = 1,45 и Шмидта S = 0,49 [c.709]

Здесь введено число Льюиса—Семенова [c.41]

Первое число Прандтля называется тепловым, второе—диффузионным (или числом Шмидта), третье — смешанным (или числом Льюиса). [c.241]

Профили массосодержания и температуры подобны при Pr = S или при S /Pr = Le=ll, где Le = <3/D —число Льюиса. [c.152]

Льюиса — Семенова, которое для конденсированных веществ равно нулю за характерную температуру 7 принята максимальная температура нагревателя. [c.289]

Турбулентная струя. Турбулентные струи были исследованы Толмином [8161, расширившим теорию пути перемешивания Прандтля [6861, и Хоуартом [3541, использовавшим вихревую теорию турбулентного смешения. Льюис и др. [4821 провели экспериментальное исследование струи воздуха, содержащей твердые частицы диаметром от 0,295 до 0,15 мм. Они рассматривали задачу в рамках турбулентной диффузии и применили метод Толмина, показав, что наилучшее согласие получается при С = = (длина смешения/г) яй 0,0086 и = г1гС 1 . Сравнение отношения массовых расходов (ррП7р)г/(ррЦ р)г=о с экспериментальными результатами показано на фиг. 8.16. Авторы работы [4821 показали, что [c.379]

Льюис и др. [485] измеряли теплоотдачу в радиальном и продольном направлениях от концентрического стержневого вольфра-митового нагревателя наружным диаметром 12,7 мм (2гг) в псевдоожиженном слое внутренним диалхетром 75 мм (2 г ), образованном стеклянными сферическими частицами или продуктами крекинга нефти (сферические частицы размером от 0,149 до0,074аш), взвешенными в воздухе или других газах (фреон-12. Не, СОз, СзНз, Нг). Эффективная теплопроводность в продольном направлении К была вычислена по повышению телшературы АТ по высоте слоя Ь [c.422]

Альтман, Картер, Процессы горения, под ред. Льюиса, Фиа-матгиз, М-, 1961. [c.499]

С 19112 г. преподавание курса было продолжено совместно с про- фессором У. К. Льюисом, а позднее — одним Льюисом куро назывался Конструкционные материалы . Преподавание коррозии как самостоятельного предмета в Массачусетском технологическом институте было начато в 1922 г. профессором В. Уитменом. Впоследствии этот предмет читали и другие сотрудники кафедры химического машиностроения, включая и Льюиса. С 19 по 1942 г. профессор кафедры металлургии Р. С. Уильямс читал курс Коррозия и жаростойкие сплавы . С 1938 г. я продолжил чтение лекций по курсу коррозии, которые раньше читал Уитмен. После перерыва, вызванного второй мировой войной, эти лекции были возобновлены и продолжаются до настоящего времени. [c.11]

Наиболее надежные экспериментальные значения А были, по-видимомз , получены при исследовании структуры промежуточного состояния пластинки, помепденноп в поле, перпендикулярное ее поверхностп. Согласно теории Ландау, которая будет рассмотрена в п. 32, ширина доменов зависит от поверхностного натяжения и размеров образца. Измерения на олове, выполненные таким способом Шавловым [78] и Льюисом, дали хорошее согласие с теоретическими значениями, приведенными в табл. 3, и с предсказанным теорией температурным ходом. Однако аналогичные измерения, выполненные на ванадии, обнаружили аномально большую величину поверхностного натяжения. [c.739]

Неразветвленная модель была использована Шавловыы и Льюисом [78] для оценки поверхностной, энергии. [c.747]

Следует подчеркнуть, что выбором определяющей температуры нельзя учесть особеь ности теплоотдачи, обусловленные химическими реакциями. Поэтому для учета этих особенностей в уравнение подобия можно ввести критерий Льюиса—Семенова. Форма этой поправки рассмотрена в 7 главы IX. [c.384]

Первый способ был введен Льюисом в 1907 г., второй способ был предложен Скэтчардом в 1931 г. [c.84]

Здесь 00 — безразмерная температура тела, х = г/го — безразмерная пространственная координата, Ье = Осрр1Х — число Льюиса—Семенова, б = х , Хо = — безраз- [c.294]

YУ sPs J и9 p) — относительный коэффициент тепловой активности, р = RTJE — безразмерный пара етр, Ье = ВЫ — число Льюиса — Семенова, у, лх — безразмерные параметры, индекс х отвечает параметрам твердой фазы. [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...