Распространение пламени

Отнюдь не каждое столкновение молекул сопровождается химической реакцией между ними напротив, в реакцию вступает лишь очень незначительная доля сталкивающихся молекул. Это значит, что Тсв т и потому vi <С с. Таким образом, в рассматриваемом режиме скорость распространения пламени мала по сравнению со скоростью звука 2). [c.664]

Благодаря малости нормальной скорости распространения пламени по сравнению со скоростью звука условие непрерыв- [c.664]

Для примера укажем, что скорость распространения пламени в смеси [c.664]

Распространение пламени в горючей газовой смеси вне зависимости от механизма воспламенения (теплопроводностью при медленном горении или ударной волной при детонации) подчиняется основным законам газовой динамики и, следовательно, может быть описано уравнениями сохранения массы, количества движения и энергии. [c.218]

Последние два выражения, так же как и уравнение (65), сохраняют одинаковый вид при подстановке в них приведенных скоростей Я] и Яг. Тем самым изменение температуры торможения связывается здесь или со скоростью распространения детонации (Я1), или с максимальной скоростью распространения зоны горения (Яа). Суп ественно, что максимальное значение Яг сохраняется вне зависимости от механизма зажигания, т. е. относится как к детонационному, так и к нормальному распространению пламени. [c.223]

Понятие эстафетного распространения пламени в аэровзвеси было введено Л. А. Клячко. [c.414]

Рис. 5.2,1. Интегральные кривые в плоскости ( , Ti), где = = dT ldx, при тепловом механизме распространения пламени

Радиационный механизм распространения пламени в газовзвеси. Влияние излучения на движение газа определяется безразмерным параметром Больцмана = gV gT- Поэтому механизм распространения пламени в газовзвесях, характеризуемый определяющей ролью излучения в прогреве и воспламенении холодной взвеси, возможен, когда температура частиц [c.416]

Если же процесс обусловлен тепло- и массообменом зоны экзотермических реакций со свежей горючей смесью, то говорят о распространении пламени. [c.217]

Вместе с появлением максимума температуры возникает быстрое расширение газа, в результате чего график для бгз-размерной скорости течения имеет две ступеньки (см. кривую 5), отвечающие двум фронтам распространения пламени. В дальнейшем первая из ступенек исчезает вследствие выгорания реагента и остается только одна ступенька . [c.322]

На рис. 6.10.6 представлены графики для нестационарной скорости распространения пламени (кривая на рис. 6.10. 6, а) и кривые для концентраций На (кривая на рис. 6.10. 6, б), Вга (кривая 1 на рис. 6.10. 6, б) и НВг (рис 6.10. 6, а, кривая 1) во фронте горения. Из анализа этих графиков следует, что в данном случае скорость распространения пламени и концентрации компонентов являются периодическими функциями времени. Этот результат имеет важное значение, так как он существенно уточняет известный вывод о том, что скорость распространения является физико-химической постоянной горючей смеси [10, 461] [c.330]

Здесь т — количество компонента, лимитирующего процесс распространения пламени, сгорающего на единичной площади фронта химического превращения за единичное время. На основании теории распространения стационарного фронта пламени (см. 6.12) можно считать, что [c.333]

При достаточно больших значениях т амплитуда таких колебаний становится постоянной и возникает автоколебательный процесс распространения пламени. [c.343]

Таким образом, при распространении пламени или детонации скорость фронта известна, и следовательно, все величины за фронтом могут быть однозначно выражены через величины перед фронтом. [c.184]

Детонация — быстро приближающийся к взрыву процесс юрс-ния горючей смеси в цилиндре карбюраторного двигателя, при котором резко (в сто раз) увеличивается скорость распространения пламени. [c.143]

Чем выше температура в зоне пламени, тем больше скорость реакции, мощность теплового потока в набегающую смесь и скорость распространения пламени Ин- Следовательно, скорость распространения нормального пламени, или просто нормальная [c.146]

Детонационный механизм распространения пламени в предварительно подготовленной реакционной смеси связан с ее поджиганием ударной волной. [c.148]

Процессы распространения пламени 147 [c.262]

Нормальная скорость распространения пламени представляет собой скорость движения пламени, нормальную к фронту горения, она является важной физико-химической характеристикой горючей смеси, так как она определяется кинетикой реакции горения и теплопроводностью смеси и может быть определена по формуле [c.230]

Как возможные топлива для двигателей представляют определенный интерес аминные топлива — аммиак ЫНз и гидразин ЫзН4. При их сгорании в ОГ отсутствуют углеводороды, окись углерода, углекислый газ, но выбросы окислов азота остаются на высоком уровне, что объясняется образованием N0 из азота, содержащегося в аминном топливе. Аммиак хранится в жидком состоянии при давлении до 10 атм, плотность его 0,7 г/см .. Аммиак отличается малой скоростью горения (распространения пламени) и узким пределом горения. [c.54]

В работах [80, 86] экспериментально исследовалось влияние размера капель на распространение пламени. В обеих работах сообщалось, что взвесь, содержащая капли размером менее 10 мк, ведет себя как пар. Горение отдельных частиц отчетливо заметно, когда их размеры превышают 40 мк. Подтвержден факт возрастания Яу/а с уменьшением я [836] при этом наблюдалось падение скорости горения [61]. В работе [445] изучалось влияние колебаний внешнего давления на скорость горения, а в работе [5421 рассмотрена устойчивость фронта пламени дву.хкомпонентной горючей с.меси. Попытка обобщения данны.х по скорости горения содержится в работе [605], а в работе [133] установлены закономерности влияния горения на коэффициент сопротивления капель и частиц. [c.113]

Обратным ударом называется воспламенение горючей смеси в каналах горелки или резака,и распространение пламени пошлан- [c.94]

Наличие определенной нормальной скорости распространения пламени, не зависящей от скоростей движения самого газа, приводит к установлению определенной формы фронта пламени при стационарном горении в движущемся потоке газа. Примером является горение газа, вытекающего из конца трубки (отверстия горелки). Если о есть средняя (по сечению трубки) скорость газа, то очевидно, что 0i5i = uS, где 5 — площадь поперечного сечения трубки, а Si — полная площадь поверхности фронта пламени. [c.665]

Возникает вопрос о границах устойчивости описанного режима по отношению к малым возмущениям — условиях реального его существования. Благодаря малости скорости движения газа по сравнению со скоростью звука, при исследовании устойчивости фронта пламени можно рассматривать газ как несжимаемую идеальную (иевязкую) среду, причем нормальная скорость распространения пламени предполагается заданной постоянной величиной. Такое исследование приводит к результату [c.665]

Обычное М1 длопиое горение в трубе может самопроизвольно переЗтн в детонацию. Этому предшествует самопроизвольное ускорение распространения пламени, а детонационная волна возникает впереди последнего. Обсуждение возможных механизмов этих процессов можно найтн d указанных на стр. 666, 68 [c.688]

При распространении пламени за счет переноса тепла излучением дополнительно задаются условия, характеризующие поле излучения. При налпчии частиц перед и за волной в состоянии [c.415]

Для того чтобы стационарное пламя устойчиво распространялось по равновесной в походном состоянии смеси, необходимо, чтобы вблизи начального состояния отсутствовала химнческая реакция (У = 0). Линеаризуя систему уравнений п ее первые интегралы около решений, соответствующих равновесным состояниям, получим системы уравнении, позволяющие исследовать характер особых точек, соответствующих равновесным состояниям. На рис. 5.2.1 дана схема ноля интегральных кривых в плоскости (б, Ti), где = dTJdx, при тепловом режиме распространения пламени. В данном случае особые точки о ъ d являются седлами. Линейное решение позволяет по сепаратрисе выйти из начальной особой точки о. Последующее численное решение, описывающее переход в конечное равновесное состояние, и вычисление собственного значения —скорости пламени можно строить методом пристрелки. [c.416]

Тепловой механизм распространения горения. Этот механизм распространения пламени характеризуется определяющей ролью теплопроводности газа в прогреве и воспламенении холодной смеси. Применительно к горению газовзвесеп задача о стационарном фронте пламени в односкоростном и однотемпературиом приближении рассмотрена О. Е. Лейпуиским (1960). Развитие этой [c.418]

Рис. 5.2.4. Завпспмость скорости распространения пламени от диаметра капель в аэровзвеси (воздух каплп тетралина) с фиксированным массовым содержанием фаз (ро = 0,i МПа,

Влияние конвективного движения продуктов горения на распространение пламени в аэровзвесях кпслороднесодержащего топлива (уголь, алюминий, гидрохинон н др.) экспериментально выявлено в работе К. К. Ионушаса и др. (1979). Конвективное горение пористых зарядов, пороха и ВВ исследуется в работах [c.420]

Детонация в конденсированных ВВ была открыта в 1885 г. шведским инженером А. Нобелем, который впервые применил ударную волну, образующуюся при взрыве гремучей ртути, для инициирования процесса взрыва. В газах детонация была открыта при исследовании распространения пламени в трубах в 1880 г. Малляром и Ле-Шателье и независимо в 1881 г. Бертло и Вьейем. [c.87]

На рис. 5.4 показана схема перехода горения газовой смеси при поджигании ее у закрытого конца трубы [30]. Физической причиной возникновения детонации является взрыв адиабатически сжатой газовой смеси. На начальном этапе горения (см. рис. 5.4) образуется ламинарное пламя П. В результате расщирения продуктов сгорания перед фронтом пламени возникает волна сжатия 5, за которой происходит ускорение движения фронта пламени и непрореагировавщей газовой смеси. В дальнейшем в связи с турбулизацией потока газа перед пламенем оно превращается в турбулентную область сгорания. В результате увеличивается скорость распространения пламени относительно несгоревщей смеси, что приводит к увеличению давления и температуры в волне сжатия. Прогрессивное увеличение амплитуды волны сжатия происходит до тех пор, пока не создаются условия, необходимые для взрывного воспламенения адиабатически сжатой смеси и перехода процесса в детонационный. [c.98]

Для реальных пламен фронт пламени имеет конечную толщину, а сам процесс распространения фронта пламени определяется нелинейными уравнениями в частных гроиз-водных. Поэтому представляют интерес результаты числового анализа нестационарного распространения пламени, которые позволяют оценить степень достоверности результатов, полученных методом малых возмущений, и выяснить характер поведения возмущений с ростом времени. С этой целью рассмотрим распространение фронта пламени в по-лубесконечном цилиндре радиуса г . Так же как и в 6.8, предполагается, что начальная температура горючей смеси равна Тц, а некаталитический торец циллиндра в момент времени = 0 мгновенно нагревается до температуры То Тр, которая при о делается постоянной. Будем предполагать, что имеет место реакция первого порядка и справедливы четвертое и пятое допущения, сформулированные в начале этого параграфа. Определим условия, при которых возможно устойчивое и неустойчивое распространение фронта пламени. [c.340]

В задачах о поршне, о фо1 усировании и разлёте, о распространении пламени и детонации за характерные постоянные <1 и Ь, через размерности которых могут быть выражены размерности всех входящих в задачу констант, можно принять [c.177]

Из выражения (3.23) следует важный качественный вывод, что скорость распространения пламени зависит от теплофизических свойств горючей смеси и времени сгорания Ту м. Так как время сгорания Tihm пропорционально средней скорости химических превращений и зависит от температуры и состава смеси в зоне реакции, то и зависит существенно от этих параметров. Таким образом, нормальная скорость распространения пламени в известной степени может характеризовать закономерности химических превращений, происходящих в зоне горения. [c.235]

Турбулентная скорость распространения пламени больше, чем нормальная скорость при ламинарном горенин за счет интенсивного перемешивания слоев газа, за счет турбулентной составляющей температуропроводности и турбулентной составляющей диффузии. Скорость химического взаимодействия (горения) при этом увеличивается, а Тк сокращается. Турбулентная скорость распространения пламени может быть определена зависимостью = , (а + а,)/- , а соотношение скоростей — формулой [c.236]

Устойчивый непрерывный процесс 1о-рения в топочном устройстве требует стабилизации фронта воспламенения ] с-товой (кинетическое горение) или образующейся (диффузионное горение) горючей смеси. Для этого с помощьгэ местного торможения создаются зоны со скоростью потока, меньшей скорости распространения пламени осуществ.ляет-ся непрерывное воспламенение смеси от постороннего источника на пути потока устанавливаются плохо обтекаемые тела, обеспечивающие обратную циркуляциьэ продуктов сгорания, поджигающих смесь. [c.146]

Рис. 2-5. Изменение скорости распространения пламенн в зависимости от режима движения сжигаемой смеси газа

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...