Прыжок волнистый (прыжок-волна)

Уравнение (23-20) отвечает опытным данным для волнистого прыжка при 1,5<П 1<3. При 1<Пк <1,5, т. е. при весьма малой бурности потока, волнистый прыжок можно рассматривать как остановившуюся волну малой высоты а = к"—к. [c.232]

Практически в расчетах обычно принимают, что при h" > 2h будет совершенный гидравлический прыжок, а при h" < 2/i в русле установится волнистый гидравлический прыжок (прыжок — волна). [c.152]

Волнистый прыжок — гидравлический прыжок при малой высоте прыжка, когда Лг незначительно превышает Акр. Валец при этом виде прыжка не образуется и прыжок принимает форму ряда постепенно затухающих волн (рис. 10.1, б). [c.116]

Несовершенный или волнистый гидравлический прыжок (прыжок — волна), рис. 21.4. В этом гидравлическом прыжке нет поверхностного вальца с обратными токами. Прыжок представлен рядом последовательных постепенно затухающих волн. Высота этого прыжка а < А, т. е. Л"/Л < 2. [c.97]

Исследования показывают, что при Як1 <С 3 или Якг > 0,375 гидравлический прыжок не имеет поверхностного вальца и представляет собой прыжок-волну или волнистый прыжок с отношением Л"/Л < 2. Такой несовершенный гидравлический прыжок состоит из хорошо выраженной первой волны (первого гребня) и ряда постепенно затухающих волн (гребней) (см. рис. 21.4). Затухание последующих волн (гребней) может происходить на довольно значительной длине. [c.114]

Рис. 8-5. Свободный волнистый прыжок в виде затухающих (а) и периодических (б) волн

Если Пкб > 0,375, то в нижнем бьефе возникнет волнистый прыжок и А а должно определяться из формулы прыжка — волны. [c.296]

Если Я д>0,375, то в нижнем бьефе возникнет волнистый прыжок и А б должно определяться по формуле прыжка — волны. [c.324]

Волнистый прыжок, или прыжок-волна. В таком прыжке, имеющем высоту а<к, отсутствует поверхностный валец, а сам прыжок принимает форму ряда постепенно затухающих волн (см. рис. 11-8). [c.301]

Из приведенного графика видно, что результаты теоретических расчетов хорошо согласуются с результатами экспериментальных исследований. Опытные точки довольно близко расположены от теоретической кривой. Лишь в нижней части графика при Л <3 и при /г"//г < -<2 отклонения становятся больше допустимых. Это и понятно, так как при Як<3 совершенный прыжок переходит в другой вид прыжка — волнистый, или прыжок-волну, для которого уравнение (11-5) не применимо. [c.308]

Прыжок-волна (волнистый прыжок) представляет собой ряд затухающих волн (рис. ХУП.7). В прыжке-волне нет водоворотной зоны создается этот прыжок при небольших значениях отношений глубин [c.323]

В русле прямоугольного сечения при числах Фруда Ргх < 3, что соответствует соотношению сопряженных глубин < 2, возникает волнистый прыжок (рис. 9.10). В этом случае поток переходит из бурного состояния в спокойное посредством возникновения ряда волн, постепенно затухающих в направлении движения воды. [c.139]

Наблюдения показывают, что, когда Пк1< <3 (или, Пк2>0,375), прыжок принимает форму ряда постепенно затухающих волн (рис. 23-15). Такой прыжок будем называть волнистым прыжком. В таком прыжке нет ярко выраженной поверхностной зоны. [c.232]

Исследования показывают, что при П <3 (или при Я" >0,375) в гидравлическом прыжке отсутствует явно выраженный поверхностный валец. В этом случае высота прыжка a[c.310]

Прыжок волнистый. Так называется, гидравлическнГ прыжок сравнительно небольшой высоты а[c.221]

При 1< Як1< 1,5 волнистый гидравлический прыжок (прыжок-волну) можно рассматривать согласно Ф. И. Пикалову как остановившуюся волну перемещения с малой высотой, равной а = к" Н. [c.115]

В Англии заметное искажение профиля приливной волны по мере ее продвижения вверх по постоянно сужающемуся эстуарию реки Северн вызывает во время высоких сизигийных приливов гидравлический прыжок, называемый в этой местности борой , и это название широко используется вместо выражения гидравлический прыжок . Приближенное практическое правило устанавливает, что ундулярные волнистые) боры появляются при интенсивностях, меньших примерно 0,3 в большинстве случаев бора на реке Северн принадлежит к этому типу (рис. 48). Однако при определенных условиях (рис. 49) образуются более интенсивные турбулентные боры с более крутым, бешено пенящимся фронтом и с весьма слабым волновым шлейфом. Можно отметить два дополнительных усложняющих обстоятельства, которым в эпилоге будет дано полное объяснение с помощью уточненной нелинейной теории хотя даже волновые движения позади боры подвержены существенно нелинейным влияниям и хотя некоторая доля требуемого отвода энергии теряется в каждой боре за счет турбулентной диссипации и эта доля зависит, помимо интенсивности, от других переменных, тем не менее существует довольно простой [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...