Потери энергии в гидравлическом прыжке

Потери энергии в гидравлическом прыжке [c.108]

Если расход равен Q, потери энергии в гидравлическом прыжке, происходящие в единицу времени, равны [c.109]

Так как сопряженные глубины зависят от Пк1, то от нее зависят и потери энергии в гидравлическом прыжке. [c.109]

На основе какого уравнения гидравлики определяют потери энергии в гидравлическом прыжке Запишите выражения для потерь удельной энергии в совершенном гидравлическом прыжке. [c.122]

ПОТЕРИ ЭНЕРГИИ В ГИДРАВЛИЧЕСКОМ ПРЫЖКЕ [c.402]

Если а график прыжковой функции нанести кривую удельной энергии сечения, то можно определить потери энергии в гидравлическом прыжке 5п (ом. рис. XVI. 12). [c.322]

После вычислений получим выражение для потерь удельной энергии в гидравлическом прыжке при наличии установленных гасителей [c.110]

Пример 21.1. Определить вторую сопряженную глубину и потери удельной энергии в гидравлическом прыжке в призматическом русле прямоугольного поперечного сечения. Расход С = 8 м /с ширина русла Ь = 2,5 м первая сопряженная глубина Н = 0,4 м. [c.123]

Определим потери удельной энергии в гидравлическом прыжке из графика удельной энергии сечения. Методика такого определения указанных потерь ясна из рис. 21.2. Построим график удельной энергии сечения (рис. 21.24) при заданных условиях, приняв уклон дна I = 0. Предварительно выполним необходимые вычисления (табл. 21.3). [c.126]

Если глубина Лё окажется больше, чем глубина в нижнем бьефе Лб, гидравлический прыжок будет отогнанным (рис. 24.9, б) и начнется в том сечении, где глубина равна глубине Аб. являющейся первой сопряженной глубиной для глубины Аб. Отгон гидравлического прыжка происходит потому, что удельная энергия потока в сжатом сечении с в данных условиях оказывается больше, чем отв, не только на потери удельной энергии в прыжке Д пр, но и на некоторую часть удельной энергии Л2Е, т. е. Ес—А пр— —Аа = о1в. Часть удельной энергии потока Д2 затрачивается на преодоление сопротивлений по длине движения потока в бурном состоянии в пределах кривой подпора от сжатого сечения до сечения /— (с глубиной Аб), т. е. на длине отгона гидравлического прыжка /отг- Чем больше значение А Е, тем больше длина кривой подпора на участке отгона гидравлического прыжка. Разность удельной энергии в сечении с глубиной Аб и удельной энергии в отводящем русле в сечении 2—2 ( отв) равняется потерям удельной энергии в гидравлическом прыжке Д пр. Длина отгона гидравлического прыжка —длина кривой подпора 1с (при кр > отв > 0), типа Со (при I = 0) или типа с (при 1 < 0) — определяется по одному из известных способов (см. гл. 17). [c.200]

Если глубина в нижнем бьефе Аб и глубина А равны, то гидравлический прыжок начинается в сжатом сечении (рис. 24.9, а . Тогда удельная энергия потока в сжатом сечении Ес превышает удельную энергию потока в отводящем русле отв точно на потери удельной энергии в гидравлическом прыжке А пр, т. е. с—А пр= отв. [c.474]

Следовательно, когда мы вычисляем разность (230),подставляя для и1 выражение из (227), два члена роА ПЕк взаимно уничтожаются, а другие члены дают в результате скорость потери механической энергии в гидравлическом прыжке [c.223]

В гидравлическом прыжке происходит резкое изменение состояния потока, сопровождаемое потерей энергии. Поэтому в инженерной практике образование совершенного гидравлического прыжка с поверхностным вальцом широко используют для гаше- [c.116]

Для того чтобы определить длину и высоту гидравлического прыжка, его местоположение в потоке и потери энергии в прыжке, необходимо найти связь между глубинами в начале и в конце прыжка. [c.101]

Из графика на рис. 21.16 видно, что относительные потери энергии в совершенном гидравлическом прыжке при 1 = О, взятые в виде отношения Лтр к удельной энергии сечения перед прыжком 1, весьма велики. [c.109]

К чему приводит установка гасителей энергии в пределах гидравлического прыжка Как аналитически выразить потери энергии в прыжке, где установлены гасители энергии [c.122]

В прыжке теряется часть удельной энергии потока. Для определения потери энергии рассмотрим гидравлический прыжок в призматическом русле с уклоном дна 1=0. [c.308]

Потери энергии в совершенном гидравлическом прыжке. В общем случае эти потери определяются из уравнения Бернулли [c.136]

Совершенный гидравлический прыжок. Определим потери удельной энергии в прямоугольном русле, сопоставив удельную энергию в сечениях 1—1 и 2—2 гидравлического прыжка. Из уравнения Бернулли для сечений 1—1 и 2—2 с уклоном д н а 1 = О получим [c.108]

Очевидно, что при / = 0 (гасители отсутствуют) потери удельной энергии равны потерям в совершенном гидравлическом прыжке, определяемым по (21.17). [c.110]

Пример 21.3. Определить вторую сопряженную глубину гидравлического прыжка в канале прямоугольного сечения, если удельный расход потери удельной энергии в нем. [c.124]

Таким образом, несколько более сложные рассуждения приводят к довольно простому выражению для скорости потери механической энергии с зависимостью от куба изменения площади эта зависимость даже более очевидна, чем соответствующие правила для ударных волн. Для гидравлических прыжков, с другой стороны, имеется гораздо большее разнообразие в способах, которыми можно осуществить требуемый отвод энергии. [c.223]

Потери энергии в прыжке зависят от вида последнего. Наименьшими они будут в волнистом прыжке. Вид прылзка в нижнем бьефе зависит только от кпнетичности потока в нижнем бьефе. Мы указывали уже, что если Пк,б>0,375, то сопряжение потока, переливающегося через плотину или вытекающего пз-иод щита с иижиим бьефом, произойдет в фюрме волнистого прыжка. В этом случае потери энергии в прыжке ДзС малы. При сопряжении совершенным гидравлическим прыжком потери в последнем. могут достигать относительно больших размеров. [c.274]

На рис. 21.2 представлен график удельной энергии сечения применительно к руслу с нулевым уклоном дна (/ = 0). При этом, если плоскость сравнения совместить с плоскостью дна, удельная энергия потока Е и удельная энергия сечения Э совпадают. Перед гидравлическим прыжком состояние потока бурное, чему соответствует нижняя ветвь кривой Э f (А). Спокойное состояние характеризуется верхней ветвью этой кривой. Потери удельной энергии Лгр в гидравлическом прыжке обозначены ДЭпр. [c.96]

Из (4.64) и (3.31) видно что в соответствии с принципом взаимности изопериметрических задач семейство экстремалей в обоих уравнениях одинаково. Но при этом энергия оказьтается неизвестной. Она может быть задана только в неустойчивом состоянии, а переход от него к устойчивому состоянию, т. е. гидравлический прыжок второго рода, происходит при постоянном значении полного импульса, так как в теории прыжка, равно как и в теории Бенджамина, внешние силы не учитываются. Но если импульс остается постоянным, в прыжке неизбежны потери энергии, и то значение энергии, которое будет после прыжка, меньше того, которое было в исходном неустойчивом состоянии. Поэтому можно со всей определенностью сказать, что принцип экстремума импульса Бенджамина для устойчивого состояния верен, но бесполезен энергия, при которой достигается экстремум импульса, наперед не известна и может быть определена только после использования уравнения количества движения и нахождения потерь энергии в прыжке. Необходимо добавить также, что основная идея, высказанная Бенджамином о том, что взрыв вихря представляет собой переход от неустойчивого состояния вращающегося потока к устойчивому его состоянию, бесспорна. [c.81]

Потери энергии в прыжке. С XIX в. выдвигались различные гипотезы относительно причин возникновения потерь энергии в прыжке и предлагались различные методы их определения. Так, Беланже и Буа-ло полагали, что потери энергии в прыжке эквивалентны потерям на удар при внезапном расширении. Согласно гипотезе Буссинеска, потери энергии в прыжке объясняются возникновением сил трения на граничных поверхностях русла. Ребок высказал предположение, что затрата энергии на поддержание циркуляционного движения в водоворотной зоне эквивалентна потерям энергии в прыжке и т. д. Такого рода гипотезы не позволяли раскрыть физическую сущность весьма сложного явления, каким представляется гидравлический прыжок, а давали лишь математические зависимости, которые в одних случаях удовлетворительно подтверждались опытными данными, а в других случаях давали большие отклонения от действительности. Крупные успехи в раскрытии механизма турбулентных потоков, достигнутые благодаря выдающимся работам акад. А. Н. Колмогорова и его учеников, позволяют по-новому рассмотреть явление гидравлического прыжка. Исследования В. М. Мак-кавеева, Стивенса, А. Н. Рахманова, Д. И. Кумина, Т. Г. Войнича-Сяноженцкого и других показывают, что на участке гидравлического прыжка происходит интенсивное турбулентное перемешивание жидкости. Это перемешивание вызывается прониканием из воДоворотной зоны в транзитную крупных вихревых образований в виде добавочных дискретных масс жидкости. Основной поток затрачивает значительную часть энергии на обтекание этих масс жидкости и передачу им количества движения для осреднения движения. Эти же дискретные массы жидкости порождают макротурбулентное движение. [c.330]

Схема совершенного гидравлического прыжка в прямоугольном русле с горизонтальным дном показана на рис. 4.1. В сечении 1-1 глубина потока Hi, скорость Vj = onst, в сечении 2-2 глубина потока, скорость V2 = onst. На расстоянии 1 р между сечениями и 2-2 имеется стоячая волна изменения глубины. В этой волне существует так называемый транзитный диффузорный поток, а давление в нем поддерживается реакцией части потока, образующего обратную брызговую струю, падающую в набегающий поток и формирующую вапец или падающую волну. Многочисленные исследования гидравлического прыжка [33-35] указывают на то, что в нем происходит значительная потеря полной энергии потока, доходящая до 70% первоначального запаса, без учета потерь на преодоление внешних сил на длине /пр. [c.51]

Если глубина А" окажется больше, чем глубина в нижнем бьефе Аб, то гидравлический прыжок будет отогнанным (рис. 24.9,6) и начнется в том сечении, где глубина равна Ад, являющейся первой сопряженной глубиной для глубины Аб. Отгон гидравлического прыжка происходит потому, что удельная энергия потока в сжатом сечении с в данных условиях оказывается больше, чем Еотв, не только на потери удельной энергии в прыжке А пр, но и на некоторую часть удельной энергии А2Е, т.е. Ес—АЕ у— отв- Часть удельной энергии потока А2Е затрачивается на преодоление сопротивлений по длине движения потока в бурном состоянии в пределах кривой подпора от сжатого сечения до сечения 1—1 (с глубиной Ад), т.е. на длине отгона гидравли-ческого прыжка /отг Чем больше значение А2Е, тем больше [c.474]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...