Косые прыжки

В практике приходится сталкиваться с явлением прыжка, возникающего в пространственных условиях в этих условиях мы можем получить так называемые косые п р ы ж к и, т. е. прыжки, фронт которых в плане не ортогонален к оси струи. В отличие от косых прыжков, описанные выше прыжки могут быть названы прямыми. [c.333]

Расстояние 1 от сечения с полным растеканием до точки Е, где сходятся косые прыжки, определяется по формуле [c.177]

Фаг. 100. Образование косого прыжка [c.521]

При /1б < 2 растекается бурный поток в нижнем бьефе. Если ширина нижнего бьефа ограничена (рис. 12.15), то различают три характерных участка движения жидкости участок собственно растекания, заканчивающегося створом полного растекания, участок косых прыжков, участок до фронта прямого прыжка, образующегося при достаточной глубине нижнего бьефа /1б. [c.192]

В узких нижних бьефах В ь < 8, где В — ширина спланированного отводящего русла)j характерных для выходных участков малых водопропускных сооружений, резко увеличиваются глубины потока и образуются косые гидравлические прыжки в местах набегания крайних струек бурного потока на боковые стенки русла — в так называемом сечении полного растекания со средней глубиной в нем Лр. Эти косые прыжки распространяются вниз по течению и переходят в обычный прямой гидравлический прыжок. С увеличением бытовой глубины прямой гидравлический прыжок приближается к предельному своему положению в сечении полного растекания. При дальнейшем увеличении бытовой глубины До происходит затопление прыжка в сечении полного растекания, прорыв водных масс в водоворотные зоны и переход к сбойному (несвободному) течению, характеризующемуся неустойчивостью движения и знакопеременным положением активной струи. [c.195]

Эти вопросы, как и некоторые другие, касающиеся расчета нижнего бьефа плотины, изучаются в специальных курсах (курсе Гидротехнические сооружения и др.). Только некоторые краткие сведения о косых прыжках и косых волнах вами будут приведены в гл. 15. [c.398]

Высота I д о с т а т а ч н Р больших косых волн (а также косых прыжков) во многих случаях может быть установлена при прм<шш особых методов (здесь не излагаемых), основанных на использовании уравнения количества движения. [c.465]

Косые ударные волны также имеют аналог в виде косых гидравлических прыжков. Прыжки такого типа возникают, как показано на рис. [c.390]

Гидравлические прыжки также подразделяются на прямые, фронт которых перпендикулярен направлению движения, и косые, фронт которых составляет с направлением движения угол, не равный я/2. Такой гидравлический прыжок возникает, например, при отклонении потока, находящегося в бурном состоянии, вертикальной стенкой в направлении (в плане) внутрь потока. При этом глубины резко возрастают вдоль фронта прыжка АВ. Перед фронтом глубины А <Лкр, за фронтом к">Н р (рис. 21.10). [c.392]

Следовательно, образование косого гидравлического прыжка происходит при Р)<я/2. [c.587]

Допустим при 0=20° и V"pfi = 3 надо определить р, /i2//ii и Рга. Для этого находим на оси абсцисс первого квадранта (рис. XXVII.56, а) точку, отвечающую значению 6=20°, и проводим вертикальную прямую аЬ до пересечения с нижней ветвью кривой V"Pri = 3 и затем от точки 6 проводим горизонтальную прямую Ьс, после чего проводим вертикальную прямую d и горизонтальную прямую da до пересечения соответственно во втором, третьем и четвертом квадрантах с кривыми У Pri = 3. Прямая ad пересекает ось ординат в точке р = 40°, прямая d пересекает ось абсцисс в точке /i2//ii = 2,25 и прямая с пересекает ось ординат в точке > Рг2=1,75. Так как Рг2=3,05>1, то, следовательно, после косого гидравлического прыжка поток будет также в бурном состоянии. График четвертого квадранта показывает, что после косого прыжка область, относящаяся к спокойным потокам, весьма ограниченная. Это означает, что если стенки канала с бурным потоком повернуть в плане на угол 6, то в большинстве случаев после косого гидравлического прыжка поток сохранит свое бурное состояние. [c.588]

При свободном растекании крайние струйки в сечении полного растекания отражакгтся от стенок русла, вследствие чего образуются косые прыжки. [c.193]

Угол Р, а также относительная высота прыжка I = Йа/Й и значение УРга, отвечающее состоянию потока за косым прыжком, могут быть определены по графику Б. Т. Емцева [141] (рис. 12.17). [c.193]

Большие косае волны (а также косые прыжки) должны возпикать также при наличии тупого угла (рис. 15-8, б), когда угол поворота боковой стенки велИк Этот случай можно рассматривать, как предельный случай показанного на рис. 15-10, а, когда точки Аху Ag,.. стянуты в одну точку А. Разумеется, при наличии большой волны (или, тем более,, прыжка) моделью идеальной жидкбстй уже нельзя пользоваться, так как в этих местах получаются большие потери напора. [c.461]

Когда имеем п о л р ж и т е л ь и ы е косые иы (ем., випрИмер, рис. 15 14,а где представлено сужение русла), пояснённое вьпле построение свободной пове] ности может быть распространено на случай, когда углы поворота Д0 оказываются достаточно большими, доходящими, например, до 15 при (о с) <33,0 и т. п. При слишком больших углах поворота стенок можно получить (5ольшие положительные криволинейные в плане косые волны или косые прыжки, причем картина протекания жидкости здесь уже не может бьйь пол учёна путем использования модели идеальной жидкости. [c.465]

В связи с тем, что ширина русла в нижнем бьефе обычно больше ширины водосбросного фронта плотины, в нижнем бьефе ее, как правило, получаем пространственную картину движения воды. Здесь могут возникать гидравлические прыжки пространственного характера (так называемые косые гидравлические прыжки). При определенных условиях может возникать так называемая сбойность потока (установившаяся или неустановившаяся), характеризуемая увеличением удельного расхода q (по течению) вдоль какой-либо прямолинейной или искривленной (в плане) осевой линии транзитной струи (см. далее рис. 14-13). [c.450]

Ниже мы не будем касаться всего комплекса названных выше вопросов, возникающих при проектировании устройств нижнего бьефа плотины. Далее осветим только основы теории сопряжения бьефов, ограничившись в основном так называемой плоской задачей, причем вовсе не будем затрагивать вопросов, отмеченных выше в пп. б и в , а также вопросов сбойности, аэращ1и, кавитации, косых волн, косых и пространственных прыжков. [c.453]

Из этой формулы можно определить предельные значения Pi при которых образуются косые гидравлические прыжки. В самом деле, наибольшее соотношение сопряженных глубин h2Ihi будет согласно последней формуле при sin р1 = 1 или когда = п/2. В этом случае фронт гидравлического совершенного прыжка будет перпендикулярен вектору скорости U1, или оси потока, т. е. прыжок будет прямой. [c.587]

Естественно при h2—h гидравлического прыжка не будет, т. е. косой прыжок вырождается в линию возмущения. Согласно уравнению (XXVI 1.104) это будет при [c.587]

Отношение чисел Фруда также является функцией Pi (индекс у р опускаем), т. е. Рг2/Рг1= /(р). На основе этих зависимостей построены графики П. Иппеном (рис. XXVM.56, а) и Б. Т. Емцовым (рис. XXVII.56, б) для расчета косых гидравлических прыжков. [c.588]

Длину косого гидравлического прыжка-волны (см. рис. XXVII.55, а) можно определять по формуле Н. Н. Сунцова [c.590]

Если плирина канала ограниченная, фронт прыжка достигает противоположной стенки и возникает отраженный косой гидравлический прыжок с линией фронта В1Л2 под углом ei к правой боковой стенке канала (см. рис. XXVII.55,б). [c.590]

Этот метод расчета заключается в следующем. В случае криволинейной внешней стенки глубина потока изменяется медленно и для косого гидравлического прыжка бесконечно малой высоты можно принять hi h2 = h. Тогда согласно уравнению (XXVII.104) находим [c.592]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...