Основное уравнение гидравлического прыжка

Для призматического русла прямоугольного поперечного сечения = с горизонтальным дном =0 основное уравнение гидравлического прыжка (10.9) имеет вид [c.120]

ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ ГИДРАВЛИЧЕСКОГО ПРЫЖКА [c.215]

Зная h , вычисляем сопряженную глубину h , пользуясь основным уравнением гидравлического прыжка [c.265]

Русло параболического сечения. В этом случае основное уравнение гидравлического прыжка приводится к виду [c.122]

ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ ГИДРАВЛИЧЕСКОГО ПРЫЖКА В ПРИЗМАТИЧЕСКОМ РУСЛЕ [c.239]

Это есть основное уравнение гидравлического прыжка. [c.241]

Определение сопряженных глубин в прямоугольных призматических руслах. Для прямоугольного призматического или бесконечно широкого русла основное уравнение гидравлического прыжка решается сразу относительно глубин Л) и /гг, В самом деле, для прямоугольного русла можно написать следующие зависимости [c.329]

В ЭТИХ случаях основное уравнение гидравлического прыжка приводится к виду [c.136]

Выразив в (10.8) скорость через расход Vi = Q a , получим основное уравнение совершенного гидравлического прыжка в призматическом русле [c.118]

Последнее уравнение будем называть основным уравнением совершенного гидравлического прыжка. Это уравнение позволяет определить одну из сопряженных глубин прыжка при известной другой. [c.304]

Расчет совершенного гидравлического прыжка в прямоугольном призматическом русле с большим продольным уклоном дна. Основное уравнение совершенного гидравлического прыжка (XVI 1.12) было вы- [c.334]

Представляем себе далее, что в сечении W— образовался фиктивный гидравлический прыжок, имеющий сопряженные глубины к — и /г", причем фиктивную глубину к вычисляем по основному уравнению прыжка, зная к. Три возможных варианта фиктивного прыжка показаны на рис. 8-9 штриховой линией. [c.289]

Вопрос о гидравлическом прыжке впервые был исследован (в прошлом столетии) Беланже и Буссинеском, которые, использовав теорему количества движения, нашли уравнение, связывающее сопряженные глубины и h . Это уравнение получило название основного уравнения прыжка. [c.215]

Результаты экспериментальных исследований подтверждают правильность основного уравнения совершенного гидравлического прыжка (11-2), выведенного наоснове теоремы об изменении количества движения, а также позволяют принимать при расчетах сопряженных глубин а =1. [c.308]

I. Основное уравнение прыжка. Допустим, что в призматическом русле с горизо тальным дном или весьма малым прямым уклоном образовался совершенный гидравлический прыжок с поверхностным вальцом (рис, XVI. 10). Глубину в сечении 1—1 (в начале прыжка) обозначим через hi, а в сечении 2—2 (в конце прыжка) через hi- Для вывода уравнения прыжка выделим мысленно отсек лотока AB D и приложим в сечениях 1—1 и 2—2 силы давления, заменяющие действие левой и правой частей потока иа [c.319]

Основное уравнение совершенного гидравлического прыжка (XVI. 12) было выведено в предположении, что продольный уклон призматического русла близок к нулю. В связи с этим можно было пренебречь проекцией импульса силы тяжести на направление движения потока. Е сли же продольный уклон русла достаточно велик (i o> kp), то необходимо учитывать влияние силы тяжести на образование гидрав-лическото прыжка. Однако из-за недостаточной изученности продоль- [c.327]

Основное уравнение прыжка. Допустим, что в призматическом русле с горизонтальным дном или весьма малым прямым уклоном образовался совершенный гидравлический прыжок с поверхностным вальцом (рис. ХУП.11). Глубину в сечении 1—1 (в начале прыжка) обозначим через hu а в сечении 2—2 (в конце прыжка) через h . Для вывода уравнения прыжка мысленно выделим отсек потока AB D и приложим в сечениях )—./ и 2—2 силы давления Pi и заменяющие действие левой и правой части потока на среднюю, а также выясним действие других сил на этот отсек. При определении сил, действующих на отсек AB D, приняты следующие допущения [c.325]

Из (4.64) и (3.31) видно что в соответствии с принципом взаимности изопериметрических задач семейство экстремалей в обоих уравнениях одинаково. Но при этом энергия оказьтается неизвестной. Она может быть задана только в неустойчивом состоянии, а переход от него к устойчивому состоянию, т. е. гидравлический прыжок второго рода, происходит при постоянном значении полного импульса, так как в теории прыжка, равно как и в теории Бенджамина, внешние силы не учитываются. Но если импульс остается постоянным, в прыжке неизбежны потери энергии, и то значение энергии, которое будет после прыжка, меньше того, которое было в исходном неустойчивом состоянии. Поэтому можно со всей определенностью сказать, что принцип экстремума импульса Бенджамина для устойчивого состояния верен, но бесполезен энергия, при которой достигается экстремум импульса, наперед не известна и может быть определена только после использования уравнения количества движения и нахождения потерь энергии в прыжке. Необходимо добавить также, что основная идея, высказанная Бенджамином о том, что взрыв вихря представляет собой переход от неустойчивого состояния вращающегося потока к устойчивому его состоянию, бесспорна. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...