Основное уравнение прыжка

Указания. Расход следует определять, используя основное уравнение прыжка (VI.13), записанное в таком виде [c.158]

Используя основное уравнение прыжка, можно найти, что [c.158]

Основное уравнение прыжка. Прыжковая функция [c.117]

Уравнение (8.45) называется основным уравнением прыжка. Рассматривая это уравнение, видим, что левая часть его представляет собой некоторую функцию от глубины hi, правая часть является точно такой же функцией от глубины /ij. [c.217]

Пользуясь этим обозначением, основное уравнение прыжка можно записать в виде [c.217]

ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ ПРЫЖКА В СЛУЧАЕ ПРЯМОУГОЛЬНОГО ПРИЗМАТИЧЕСКОГО РУСЛА. ДЛИНА ПРЫЖКА [c.218]

Для прямоугольного русла основное уравнение прыжка упрощается. В этом случае мы имеем [c.218]

Определив сжатую глубину (см. 10.2 и 10.3), по основному уравнению прыжка находим глубину /г, сопряженную с глубиной he (рис. 10.9). При этом представляем себе в сечении С—С фиктивный, или воображаемый, прыжок (см. пунктир на рис. 10.9). Первая глубина такого прыжка будет /tj = h , вторая — h . [c.261]

В случае отогнанного прыжка дополнительно приходится расчетом устанавливать длину I отгона прыжка (рис. 10.6). Ее определяем, пользуясь уравнением неравномерного движения (8.27), (8.35) или (8.37). При расчете по этому уравнению считаем, что в нем h = h , = h , где h — глубина, сопряженная с глубиной нижнего бьефа глубина h должна быть найдена предварительно по основному уравнению прыжка. [c.262]

Так как прыжок имеет относительно малую длину, то падением дна русла на этой длине при малых значениях i часто можно пренебречь и считать, что дно русла в пределах прыжка — горизонтально, т. е. i = О (это положение следует рассматривать как первое допущение, делаемое при выводе основного уравнения прыжка). [c.326]

Пользуясь обозначением (8-8), основное уравнение прыжка (8-7) можно переписать в виде [c.328]

Для русел с нулевым или малым уклоном дна связь между сопряженными глубинами выражается основным уравнением прыжка [c.120]

Русло треугольного сече--н и я. Основное уравнение прыжка (9.1) в руслах треугольного сечения может быть представлено в относительных величинах [c.121]

При небольшом уклоне дна цилиндрического канала эти глубины связаны между собой основным уравнением прыжка [c.248]

Основное уравнение прыжка в общей форме имеет вид [c.74]

Уравнение (8-7) и называется основным уравнением прыжка (для достаточно длинного цилиндрического русла с небольшим уклоном дна отмеченного выше поперечного сечения). При выводе этого уравнения корректив количества движения ао для сечений АВ и СО был принят одинаковым ао, = о, = о (четвертое допущение). Заметим, однако, что в сечении СО корректив ао,, в связи со значительной неравномерностью распределения осредненных скоростей (см. рис. 8-1) и интенсивной пульсацией скоростей в этом сечении, может значительно отличаться от ао, 1,0. [c.281]

Основное уравнение прыжка в прямоугольном цилиндрическом русле [c.283]

В случае прямоугольного цилиндрического русла основное уравнение прыжка (8-7) упрощается. [c.283]

При малой разнице сопряженных глубин к и к сила = Р — Ра входящая в уравнение (8-2), получается относительно небольшой. В этом случае сила внешнего трения становится соизмеримой с силой Р , и поэтому в уравнении количества движения силой уже пренебрегать нельзя (что мы делали выше при выводе основного уравнения прыжка). [c.285]

Представляем себе далее, что в сечении W— образовался фиктивный гидравлический прыжок, имеющий сопряженные глубины к — и /г", причем фиктивную глубину к вычисляем по основному уравнению прыжка, зная к. Три возможных варианта фиктивного прыжка показаны на рис. 8-9 штриховой линией. [c.289]

Вопрос о гидравлическом прыжке впервые был исследован (в прошлом столетии) Беланже и Буссинеском, которые, использовав теорему количества движения, нашли уравнение, связывающее сопряженные глубины и h . Это уравнение получило название основного уравнения прыжка. [c.215]

I. Основное уравнение прыжка. Допустим, что в призматическом русле с горизо тальным дном или весьма малым прямым уклоном образовался совершенный гидравлический прыжок с поверхностным вальцом (рис, XVI. 10). Глубину в сечении 1—1 (в начале прыжка) обозначим через hi, а в сечении 2—2 (в конце прыжка) через hi- Для вывода уравнения прыжка выделим мысленно отсек лотока AB D и приложим в сечениях 1—1 и 2—2 силы давления, заменяющие действие левой и правой частей потока иа [c.319]

Примем по предложению М. 3. Абрамова кроме тех допущений, ко. торые делались при выводе основного уравнения прыжка (XVI.12) следующие [c.335]

Основное уравнение прыжка. Допустим, что в призматическом русле с горизонтальным дном или весьма малым прямым уклоном образовался совершенный гидравлический прыжок с поверхностным вальцом (рис. ХУП.11). Глубину в сечении 1—1 (в начале прыжка) обозначим через hu а в сечении 2—2 (в конце прыжка) через h . Для вывода уравнения прыжка мысленно выделим отсек потока AB D и приложим в сечениях )—./ и 2—2 силы давления Pi и заменяющие действие левой и правой части потока на среднюю, а также выясним действие других сил на этот отсек. При определении сил, действующих на отсек AB D, приняты следующие допущения [c.325]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...