Прыжок прямой

По данным табл. 10.4 на рис. 10.21 строим кривую А = д (Од) и прямую (йо + /2( 0)- Точка пересече ия этих линий дает теоретическую глубину колодца = 1,1 м. Этой точке соответствует = (яд + = = 2,9 м. Чтобы получить затопленный прыжок, глубину колодца увеличиваем на 5—10%, при этом принимаем практическую глубину колодца [c.270]

Если поворот стенки отсутствует (0 = 0), прыжок становится прямым гидравлическим, т. е. угол Р = я/2. [c.99]

Рис. 14-40. Прямая остановившаяся волна или гидравлический прыжок.

Гидравлические прыжки также подразделяются на прямые, фронт которых перпендикулярен направлению движения, и косые, фронт которых составляет с направлением движения угол, не равный я/2. Такой гидравлический прыжок возникает, например, при отклонении потока, находящегося в бурном состоянии, вертикальной стенкой в направлении (в плане) внутрь потока. При этом глубины резко возрастают вдоль фронта прыжка АВ. Перед фронтом глубины А <Лкр, за фронтом к">Н р (рис. 21.10). [c.392]

Если поворот стенки отсутствует (0 = 0), то прыжок становится прямым гидравлическим прыжком, т.е. угол Р=я/2. [c.392]

В температурной области, в которой число вакансий определяется числом двухвалентных металлических ионов, относительное количество вакансий не зависит от температуры. В этой области наклон прямой, описывающей зависимость Ina от /квТ, дает нам Е+ — энергию активации, необходимую для того, чтобы вакансии положительных ионов преодолели потенциальный барьер (табл. 19.1). При комнатной температуре частота перескоков порядка 1 сек- (прыжок в секунду), а при 100 °К порядка 10 2 сек . Таким образом, мы видим, что при низких температурах диффузия протекает крайне медленно. [c.667]

Наибольшей величины достигнет она при sin 2а = 1. так как синус не может быть больше единицы. Отсюда 2з = 90° и а = 45°. Значит, прн отсутствии сопротивления атмосферы спортсмен сделает самый длинный прыжок тогда, когда оттолкнется от Земли под углом к иен, равным половине прямого. Величину этого наибольшего прыжка узнаем, если в формулу [c.74]

Итак, предположим, что дефект начинает свое движение у источника и мигрирует к меченому атому, образуя в результате конфигурацию, которая может привести к обмену меченый атом — дефект с ненулевой проекцией на ось X. В такой конфигурации возможен прямой обмен меченого атома в направлении +Х, поскольку меченый атом находится в конфигурации, в которой прыжок возможен, он также находится в конфигурации, которая следует за прыжком типа — а в направлении — X. По-эюму определим как частоту образования комплекса, не- [c.115]

В узких нижних бьефах В ь < 8, где В — ширина спланированного отводящего русла)j характерных для выходных участков малых водопропускных сооружений, резко увеличиваются глубины потока и образуются косые гидравлические прыжки в местах набегания крайних струек бурного потока на боковые стенки русла — в так называемом сечении полного растекания со средней глубиной в нем Лр. Эти косые прыжки распространяются вниз по течению и переходят в обычный прямой гидравлический прыжок. С увеличением бытовой глубины прямой гидравлический прыжок приближается к предельному своему положению в сечении полного растекания. При дальнейшем увеличении бытовой глубины До происходит затопление прыжка в сечении полного растекания, прорыв водных масс в водоворотные зоны и переход к сбойному (несвободному) течению, характеризующемуся неустойчивостью движения и знакопеременным положением активной струи. [c.195]

Ответ а) образуется гидравлический прыжок б) установится вогнутая кривая подпора типа /а в) имеет место кривая (прямая) подпора типа Ilia. [c.161]

Если в первом уравнении (4.4) задать числа П и и определить х, то будут найдены два действительных корня Xj и Xj, первый из которых лежит на сверхкритической ветви кривой П (д ), а второй - на подкри-тической. Решение первого уравнения (4.4) эквивалентно проведению прямой П = onst на рис. 4.2 до пересечения с кривой П (j ). Переход от сверхкритического состояния с глубиной. х, к подкритическому состоянию с глубиной Х2 при П = onst и представляет собой гидравлический прыжок. Он сопровождается потерей энергии. [c.53]

Типичные зависимости П и Су от Xi для ц = onst приведены на рис. 4.5. Они представляют собой аналог прыжковых функций в неврашаюшемся русловом потоке или зависимости импульса П и энергии от радиуса свободной поверхности при постоянных значениях <7 = 1 и /Яу. Если второе уравнение (4.20) при заданных значениях цкП решить относительно Xi, то будут получены два действительных значения к Х2, отвечающие точкам пересечения прямой П = onst с кривой II( i) (рис. 4.5). Переход от точки 1 с радиусом свободной поверхности Xi к точке 2 с радиусом свободной поверхности представляет собой гидравлический прыжок первого рода в потенциальном вращающемся потоке. Он сопровождается потерей энергии. [c.59]

I. Основное уравнение прыжка. Допустим, что в призматическом русле с горизо тальным дном или весьма малым прямым уклоном образовался совершенный гидравлический прыжок с поверхностным вальцом (рис, XVI. 10). Глубину в сечении 1—1 (в начале прыжка) обозначим через hi, а в сечении 2—2 (в конце прыжка) через hi- Для вывода уравнения прыжка выделим мысленно отсек лотока AB D и приложим в сечениях 1—1 и 2—2 силы давления, заменяющие действие левой и правой частей потока иа [c.319]

ЭТОЙ области согласно неравенствам (Х1П.23) возрастает вниз по течению, причем в верхней его части, где глубина приближается к критической, будет согласно. условию (XIII.17) гидравлический прыжок. В нижней своей части кривая свободной поверхности при оо по условию (XI 11.25) имеет асимптотой горизонтальную прямую тп. Следовательно, кривая свободной поверхности имеет выпуклую форму и называется кривой подпора типа а . Такую кривую подпора можно наблю- [c.282]

Основное уравнение прыжка. Допустим, что в призматическом русле с горизонтальным дном или весьма малым прямым уклоном образовался совершенный гидравлический прыжок с поверхностным вальцом (рис. ХУП.11). Глубину в сечении 1—1 (в начале прыжка) обозначим через hu а в сечении 2—2 (в конце прыжка) через h . Для вывода уравнения прыжка мысленно выделим отсек потока AB D и приложим в сечениях )—./ и 2—2 силы давления Pi и заменяющие действие левой и правой части потока на среднюю, а также выясним действие других сил на этот отсек. При определении сил, действующих на отсек AB D, приняты следующие допущения [c.325]

Построим в прямоугольной системе координат кривую прыжковой функций (рис. XVI 1.13), откладывая по ос и ординат глубины к, а по оси абсцисс прыжковые функции П(к). Любая вертикальная прямая, параллельная оси ординат, проведенная в пределах кривой прыжковой функции, пересекает ее в двух точках. Исключением является касательная к кривой в точке с ординатой Лкр. Это значит, что каждая глубина бурного потока Л] имеет только одну сопряженную с ней глубину спокойного потока Лг, которая обязательно больше критической глубины, и наоборот. При сопряженных глубинах прыжковые функции равны между собой [зависимость (XVII. 14)]. Из графика прыжковой функции следует также, что при критическом состоянии потока гидравлического прыжка быть не может. При уменьшении глубин бурного потока сопряженные с ними глубины спокойного потока возрастают. Следовательно, в рассматриваемом русле и при данном расходе гидравлический прыжок установится в таком месте, где глубины бурного и спокойного потоков являются сопряженными между собой. [c.328]

Из этой формулы можно определить предельные значения Pi при которых образуются косые гидравлические прыжки. В самом деле, наибольшее соотношение сопряженных глубин h2Ihi будет согласно последней формуле при sin р1 = 1 или когда = п/2. В этом случае фронт гидравлического совершенного прыжка будет перпендикулярен вектору скорости U1, или оси потока, т. е. прыжок будет прямой. [c.587]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...