Потери энергии в прыжке

Вообще вопрос о структуре поверхностной зоны не имел бы особого практического интереса, если бы с пей не связывался вопрос о потере энергии в прыжке. [c.220]

ПОТЕРИ ЭНЕРГИИ В ПРЫЖКЕ [c.229]

Установив количественные зависимости между глубинами перед прыжком и за прыжком, можно, применяя уравнение Бернулли, найти количественное выражение потерь энергии в прыжке. [c.229]

В случае прямоугольного горизонтального русла потеря энергии в прыжке (рис. 8.37) [c.220]

Отсюда видно, что потеря энергии в прыжке прямо пропорциональна третьей степени высоты прыжка. [c.221]

Для того чтобы определить длину и высоту гидравлического прыжка, его местоположение в потоке и потери энергии в прыжке, необходимо найти связь между глубинами в начале и в конце прыжка. [c.101]

К чему приводит установка гасителей энергии в пределах гидравлического прыжка Как аналитически выразить потери энергии в прыжке, где установлены гасители энергии [c.122]

ДЛИНА СВОБОДНОГО ПРЫЖКА В ПРЯМОУГОЛЬНОМ ГОРИЗОНТАЛЬНОМ РУСЛЕ. ПОТЕРИ ЭНЕРГИИ В ПРЫЖКЕ [c.331]

Формула (9.17) отражает зависимость длины прыжка от потерь энергии в нем и учитывает уменьшение длины прыжка при малых числах Фруда, когда потери энергии в прыжке также становятся весьма малыми. Значения длины прыжка при числах Фруда Fii = 3 -г- 10, подсчитанные по формуле (9.17), показаны на рис. 9.7 пунктирной линией. При числах Ffi > 10 формула (9.17) приводит к результатам, [c.123]

А = 0,5 м определить А" и потери энергии в прыжке. [c.250]

Задача 7-15. Определить h" и потери энергии в прыжке, если в трапецеидальном русле Q = 54,3 м сек, 6 = 7 м, т=1.0, /г =0,8 м. Ответ. / "=ЗДЗ л / пр= 1.11 м. [c.276]

Последняя формула позволяет определить потери энергии в прыжке в призматическом русле произвольной формы поперечного сечения при известных к, к", 01 = = Q/a u И2==С /й)2, 1 и аг. [c.309]

На водосливе с широким порогом значения коэффициентов скорости фс и фв различны, так как на образование прыжка-волны затрачивается энергия распределение местных скоростей и значения средних скоростей в этих сечениях также различны. Поэтому для общности нами и введено в уравнение (ХУШ.б) отношение коэффициентов скорости фо, которое может быть либо больше, либо равно (в случае пренебрежения потерями энергии в прыжке-волне) единице. [c.354]

Потери энергии в прыжке резко возрастают с увеличением числа Фруда в сечении до прыжка Рг1 = На рис. 9.7 показаны потери энергии в прыжке, отнесенные к энергии потока Э1 в сечении до прыжка в зависимости от числа Фруда. [c.137]

Формула (9.14) отражает зависимость длины прыжка от потерь энергии в нем и учитывает уменьшение длины прыжка при малых числах Фруда, когда потери энергии в прыжке также [c.137]

Длина свободного прыжка в прямоугольном горизонтальном русле. Потери энергии в прыжке [c.284]

Для упрощения рассуждений мы приняли, что в прыжке не происходит потерь энергии. В действительности движение в прыжке, как [c.221]

Потери энергии в гидравлическом прыжке [c.108]

Если расход равен Q, потери энергии в гидравлическом прыжке, происходящие в единицу времени, равны [c.109]

Так как сопряженные глубины зависят от Пк1, то от нее зависят и потери энергии в гидравлическом прыжке. [c.109]

Из графика на рис. 21.16 видно, что относительные потери энергии в совершенном гидравлическом прыжке при 1 = О, взятые в виде отношения Лтр к удельной энергии сечения перед прыжком 1, весьма велики. [c.109]

Длина прыжка в зависимости от А, А" и Я (или от потерь удельной энергии в прыжке Атр и Якх) находится по формуле В. И. Аравина [c.110]

На основе какого уравнения гидравлики определяют потери энергии в гидравлическом прыжке Запишите выражения для потерь удельной энергии в совершенном гидравлическом прыжке. [c.122]

Если глубина Лё окажется больше, чем глубина в нижнем бьефе Лб, гидравлический прыжок будет отогнанным (рис. 24.9, б) и начнется в том сечении, где глубина равна глубине Аб. являющейся первой сопряженной глубиной для глубины Аб. Отгон гидравлического прыжка происходит потому, что удельная энергия потока в сжатом сечении с в данных условиях оказывается больше, чем отв, не только на потери удельной энергии в прыжке Д пр, но и на некоторую часть удельной энергии Л2Е, т. е. Ес—А пр— —Аа = о1в. Часть удельной энергии потока Д2 затрачивается на преодоление сопротивлений по длине движения потока в бурном состоянии в пределах кривой подпора от сжатого сечения до сечения /— (с глубиной Аб), т. е. на длине отгона гидравлического прыжка /отг- Чем больше значение А Е, тем больше длина кривой подпора на участке отгона гидравлического прыжка. Разность удельной энергии в сечении с глубиной Аб и удельной энергии в отводящем русле в сечении 2—2 ( отв) равняется потерям удельной энергии в гидравлическом прыжке Д пр. Длина отгона гидравлического прыжка —длина кривой подпора 1с (при кр > отв > 0), типа Со (при I = 0) или типа с (при 1 < 0) — определяется по одному из известных способов (см. гл. 17). [c.200]

Изучая прыжок, мы преследуем цель выяснить п установить условия его возникновения, высоту и длину его, местоположение в. потоке и величину потерь энергии в прыжке. Для выяснения этих вопросов необходимо установить связь между сопряженными глубинами. Были попытки установить эту связь на основе уравнения Бернулли, пренебрегая потерями эпергпи в прыжке. Но полученные зависимости не совпадали с наблюденными. Это естественно, так как потери энергии в прыжке столь значительны, что пренебрегать ими нельзя. [c.222]

Потери энергии в прыжке зависят от вида последнего. Наименьшими они будут в волнистом прыжке. Вид прылзка в нижнем бьефе зависит только от кпнетичности потока в нижнем бьефе. Мы указывали уже, что если Пк,б>0,375, то сопряжение потока, переливающегося через плотину или вытекающего пз-иод щита с иижиим бьефом, произойдет в фюрме волнистого прыжка. В этом случае потери энергии в прыжке ДзС малы. При сопряжении совершенным гидравлическим прыжком потери в последнем. могут достигать относительно больших размеров. [c.274]

Из (4.64) и (3.31) видно что в соответствии с принципом взаимности изопериметрических задач семейство экстремалей в обоих уравнениях одинаково. Но при этом энергия оказьтается неизвестной. Она может быть задана только в неустойчивом состоянии, а переход от него к устойчивому состоянию, т. е. гидравлический прыжок второго рода, происходит при постоянном значении полного импульса, так как в теории прыжка, равно как и в теории Бенджамина, внешние силы не учитываются. Но если импульс остается постоянным, в прыжке неизбежны потери энергии, и то значение энергии, которое будет после прыжка, меньше того, которое было в исходном неустойчивом состоянии. Поэтому можно со всей определенностью сказать, что принцип экстремума импульса Бенджамина для устойчивого состояния верен, но бесполезен энергия, при которой достигается экстремум импульса, наперед не известна и может быть определена только после использования уравнения количества движения и нахождения потерь энергии в прыжке. Необходимо добавить также, что основная идея, высказанная Бенджамином о том, что взрыв вихря представляет собой переход от неустойчивого состояния вращающегося потока к устойчивому его состоянию, бесспорна. [c.81]

Потери энергии в прыжке резко вбзрастают с увеличением числа Фруда в сечении до прыжка [c.123]

Задача 7-М. Определять А" и потери энергии в прыжке, если в трапецеидальном русле Q = 54,3 M l ei , 6 = 7 лг га= 1,0 А — = 0,8 л. [c.250]

Задача 7-14. В прямоугольном русле при Q=40 jtfij eK, 6 = 8 м, h =0,5 M определить h" и потери энергии в прыжке. [c.276]

Для этого типа сопряжения энергия потока в сжатом сечении может быть меньше энергии потока при бытовой глубине (или может превышать ее на значение, меньшее, чем потеря энергии в прыжке). Имеет место сопря-,жение с надвинутым прыжком. [c.315]

Потери энергии в прыжке. С XIX в. выдвигались различные гипотезы относительно причин возникновения потерь энертии в прыжке и различные методы их определения. Так, например, Беланже и Буало полагали, что потери энергии в прыжке эквивалентны потерям на удар при внезапном расширении. Согласно гипотезе Буссинеска потери 21 [c.323]

Потери энергии в прыжке. С XIX в. выдвигались различные гипотезы относительно причин возникновения потерь энергии в прыжке и предлагались различные методы их определения. Так, Беланже и Буа-ло полагали, что потери энергии в прыжке эквивалентны потерям на удар при внезапном расширении. Согласно гипотезе Буссинеска, потери энергии в прыжке объясняются возникновением сил трения на граничных поверхностях русла. Ребок высказал предположение, что затрата энергии на поддержание циркуляционного движения в водоворотной зоне эквивалентна потерям энергии в прыжке и т. д. Такого рода гипотезы не позволяли раскрыть физическую сущность весьма сложного явления, каким представляется гидравлический прыжок, а давали лишь математические зависимости, которые в одних случаях удовлетворительно подтверждались опытными данными, а в других случаях давали большие отклонения от действительности. Крупные успехи в раскрытии механизма турбулентных потоков, достигнутые благодаря выдающимся работам акад. А. Н. Колмогорова и его учеников, позволяют по-новому рассмотреть явление гидравлического прыжка. Исследования В. М. Мак-кавеева, Стивенса, А. Н. Рахманова, Д. И. Кумина, Т. Г. Войнича-Сяноженцкого и других показывают, что на участке гидравлического прыжка происходит интенсивное турбулентное перемешивание жидкости. Это перемешивание вызывается прониканием из воДоворотной зоны в транзитную крупных вихревых образований в виде добавочных дискретных масс жидкости. Основной поток затрачивает значительную часть энергии на обтекание этих масс жидкости и передачу им количества движения для осреднения движения. Эти же дискретные массы жидкости порождают макротурбулентное движение. [c.330]

Фиг. 24-6 позволяет весьма просто определять взаимные глубины, а также находить потери энергии в прыжке, если одна из взаимных глубин известна. Например, чтобы лайти глубину Ь, и соответствующие прыжку потери по заданной к), надо фиг. [c.424]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...