Зона прыжка

Растекающаяся зона прыжка есть особая форма поступательного потока. Эта зона, как к вообще растекание потока, мало изучена. Однако можно сказать, что она отличается от плавно изменяющегося потока тем, что угол растекания линий тока в ней значитель-10 больше нуля, кривизна струй (линий тока) весьма значительна и вследствие этого рас- [c.220]

Совершенный прыжок, когда А2>1,ЗАкр, при этом на поверхности потока в зоне прыжка образуется валец (рис. [c.115]

Совершенный прыжок (рис. 99). На поверхности потока в зоне прыжка образуется так называемый валец, жидкость в котором находится во вращательном движении Опыты показывают, что при совершенном прыжке к /ку > 2, [c.123]

Совершенный прыжок (рис. 94). На поверхности потока в зоне прыжка образуется так называемый валец, жидкость в котором находится во вращательном движении. [c.117]

Совершенный гидравлический прыжок в его продольном профиле можно разделить на две зоны нижнюю, где сосредоточено поступательное транзитное движение жидкости (эта зона постепенно расширяется по вертикали), и верхнюю, водоворотную, где сосредоточено вращательное движение жидкости (см. рис. ХУП.1). Верхняя зона прыжка часто рассматривается как валец с замкнутой циркуляцией, которая, увлекая из атмосферы частицы воздуха, значительно насыщает им воду. Между верхней водоворотной и нижней транзитной зонами происходит обмен частицами жидкости. [c.321]

В нижней зоне прыжка с поступательным движением жидкости скорости распределяются по глубине неравномерно (рис. ХУП.4) кроме [c.322]

Интенсивное перемешивание слоев жидкости в гидравлическом прыжке, значительно большее перемешивания в турбулентном потоке до прыжка и на сравнительно удаленном участке после прыжка, вызывает дробление крупных вихрей на более мелкие. Масштаб турбулентности в гидравлическом прыжке изменяется от внешнего масштаба, определяемого длиной пути перемешивания, до наиболее мелких масштабов, характеризуемых внутренним масштабом турбулентности, т. е. порядком тех расстояний, при которых делается существенным влияние вязкости. Переход от крупномасштабной к мелкомасштабной пульсации, начинающийся в зоне прыжка, полностью завершается за пределами гидравличе- [c.330]

Вообще вопрос о структуре поверхностной зоны не имел бы особого практического интереса, если бы с пей не связывался вопрос о потере энергии в прыжке. [c.220]

Совершенный прыжок. Это прыжок, возникающий в русле однообразного сечения и уклона с обычной шероховатостью (рнс. 23-8) и имеющий высоту а >1г. В структуре совершенного прыжка ясно выражены растекающаяся и поверхностная зоны. Совершенный прыжок выглядит в виде одной ясно выраженной во. Щы при глубине /г" то 2/ .. [c.221]

Наблюдения показывают, что, когда Пк1< <3 (или, Пк2>0,375), прыжок принимает форму ряда постепенно затухающих волн (рис. 23-15). Такой прыжок будем называть волнистым прыжком. В таком прыжке нет ярко выраженной поверхностной зоны. [c.232]

Рассмотрим прыжок, показанный на рис. 23-17, ограничив ЗОНУ, охваченную прыжком, сечениями —/ и И—И. [c.233]

Затопленный гидравлический прыжок (рис. 21.6) также имеет развитую поверхностную и транзитную зоны, в последней происходит поступательное движение. Такой прыжок образуется, например, при несвободном истечении из-под затвора, когда нижний бьеф не позволяет прыжку сместиться вдаль от сооружения по направлению течения и подтапливает гидравлический прыжок. [c.97]

Поверхностный гидравлический прыжок (рис. 21.7) назван так в связи с тем, что поступательно перемещающаяся часть потока сосредоточена в поверхностной зоне, а валец с обратным направлением скоростей — в придонной части. Поверхностный прыжок может развиться, например, за водосливными плотинами с вертикальным уступом достаточной высоты. (Подробнее поверхностные гидравлические прыжки рассмотрены в гл. 24.) [c.97]

Наблюдения показывают, что в совершенном гидравлическом прыжке (донном) отчетливо выражены две зоны. [c.100]

Нижняя зона поступательного движения жидкости. В этой зоне, называемой также транзитной частью, поток постепенно расширяется в вертикальном направлении, и на некотором расстоянии от начала гидравлического прыжка зона поступательного движения занимает все живое сечение. [c.100]

VI — средняя скорость в сечении с глубиной h. В поверхностном гидравлическом прыжке пульсации давления в зоне донного вальца меньше. Пульсации скорости в пределах совершенного гидравлического прыжка весьма велики. [c.100]

При дальнейшем увеличении угла 6 сопряжение в форме гидравлического прыжка может смениться сбойным течением с образованием водоворотных зон в плане (вальцы с вертикальной осью и с ударами струи о стенки сооружения). Положение струи в плане может периодически изменяться, струя будет ударяться о стенки попеременно (рис. 21.18). [c.116]

Математическая гидромеханика 4, 9 Математическое моделирование 521 Материальная модель 521, 522 Мгновенная местная скорость 141 Медленно изменяющееся движение 83 Мертвая зона 181 Местная потеря напора 129, 181 Местоположение прыжка в лотке (в канале) 502 Метацентр 66 [c.656]

Рис. 5.10. Фотография вспененной части свободной поверхности в зоне кольцевого подтопленного прыжка

Поверхностная зона прыжка, в которой частицы воды находятся в сложном движении, не участвует в пo тyIIaтeльиo t передвижении потока. Наличие воздуха в ней нарушает условия неразрывности потока. [c.220]

Однако движение частиц воды в поверхностной зоне не изолировано от растекающейся поступательной зоны. Оно собственно и происходит по действием растекающеГгся струи II силы тяжести. Растекающаяся струя увлекает за собой частицы воды из поверхностной зоны, тем самым в последней происходит замена одних частиц другими. Наблюдения показывают, что в этой зоне происходит самое разнообразное движение, В верхних слоях зоны может быть движение, обратное обще.му направлению потока. Вводимые в поверхностную зону эмульсионные шарики (индикаторы), оказавшиеся в конце зоны, могут быть перенесены двпжение.м в зоне в начало ее. Иногда шарик проходит замкнутый путь и снова оказывается на конце прыжка. Г1опав в начало прыжка, шарик может некоторый промежуток времени совершать на месте колебательное движение вместе с пульсирующей водой, в то время как в другой момент (Ш вместе с частицами воды может быть увлечен растекающейся струей и вынесен вовсе из зоны прыжка вниз но течению потока. [c.220]

Размер зоны прыжка и форма движения в пей зависят от размеров самого прыжка, формы русла, шерохо ватосги и уклона дна этого русла. Гидравлический прыжок сохраняет свою структуру II свойства постоянными в смысле некоторого среднего значения в че-чеиие определенного промежутка времени. Вне этих средних значении прыжок находится в состоянии непрерывной пульсации как по своему местоположению в русле, так п по свои.м горизонтальным и вертикальны м раз.ме-ра.м. [c.220]

Сложность внутренних турбулентных процессов и особенно макротурбулентиых пульсаций, происходят,их в зоне прыжка, не позволяли наметить рациональную физическую схему явления, которую можно бы положить в основу теоретического анализа. Поэтому изучение длины прыжка носило чисто эмпирический характер. [c.229]

В нижней части прыжка, где движение поступательное, скорости распределяются по глубине неравномерно (рис, XVI. 4), кроме того, здесь наблюдается явление пульсации окорости, что вынуждает давать характеристики, определяющие интенсивность пульсации. Линия наибольших скоростей проходит с изгибом вверх к поверхности потока за прыжком. Обычно длину прыжка считают до сечения, где эта линия подходит к поверхности и где создается некоторое повышение уровня воды. Ряд исследователей считает, что длина прыжка должна определяться расстоянием между оечевиЯ Ми, которое ограничивают валец верхней зоны прыжка. Из-за некоторой неопределенности положения сечения с наибольшим повышением уровня воды за прыжком, а также и положения вальца длина прыЖка определяется фактически приближенно. [c.316]

Интенсивное перемешивание слоев жидкости в гидравлическом прыжке, значительно превышающее интенсивность перемешивания в турбулентном потоке до прыжка и на сравнительно удаленном участке после прыжка, вызывает дробление крупных вихрей на более мелкие. Масштаб турбулентности в гидравлическом прыжке изменяется от внешнего масштаба, определяемо.го длиной пути перемешивания, до наиболее мелких масштабов, характеризуемых внутренним масштабом турбулентности, т. е. порядком тех расстояний, при которых делается существенным влияние вязкости. Переход от крупномасштабной к мелкомасштабной пульсации, начинающийся в зоне прыжка, полностью завершается за пределами гидравлического прыжка на после-прыжковом или, как иногда его называют, переходном участке /п.п. По исследованиям Т. Г. Войнича-Сяноженцкого, конец гидравлического прыжка определяется эпюрами скоростей, причем глубина в конце прыжка Л меньше глубины на послепрыжковом участке [c.324]

Структура.поверхностной зоны, как и в це-Л0Л1 всего прыжка, приковывает внимание многих исследователей. Одни утверждают, что это есть валец, вращающийся над растекающейся струей по закону вращения твер-,цого тела другие—что движение частиц в этой зоне протекает по замкнутым траекториям третьи — что в ней осуществляется петлеобразное незамкнутое движение (А. В. Гри-цук, А. Я. Милович) или движение с переменной массой (В. В. Маккавеев 2, Я-Т. Непь-ко 2). [c.220]

Прыжок волнистый. Так называется, гидравлическнГ прыжок сравнительно небольшой высоты а[c.221]

Подтопленный прыжок — прыжок с развитой поверхностной зоной, упирающийся в вертикальную преграду (щит) на пути перемещения прыжка вверх против течения. Такой прыжок можно наблюдать при нстеченпи из-под щита с надвинутым прыжком (рис. 23-6). [c.222]

Для рационального проектированпя. габаритов во.добойных частей гидротехнических сооружений, крепления русел в зоне перехо.ла бургюго потока в спокойный необходимо знать как длину собственно прыжка (<пр), так и длину послепрыжкового участка (/п.п)- [c.229]

В зоне С глубина потока к меньше критической, т. е. Л<Лкр. Так как к<ко, то К<Ко, Пк>1 и числитель и знаменатель уравнения (8.12) отрицательны поэтому йк/ (15>0, и глубина потока возрастает вниз по течению, т. е. происходит подпор. При /г->Лкр получаем Пк- -1, т. е. йк1й8- оо, и кривая свободной поверхности в нижней части заканчивается прыжком. Здесь мы имеем вогнутую кривую подпора типа С. Подобный тип кривой подпора наблюдается при сопряжении сжатой струи ниже плотины с потоком в нижнем бьефе и при истечении из-под щита в водоток с малым уклоном дна. [c.100]

Гидравлическим прыжком называют скачкообразный переход от бурного состояния потока к спокойному с образованием над струей интенсивных водоворотных зон (рис. 10.1), т. е. переход от глубин меньше критических 11<ккр) к глубинам больше ч) критических к1<ккр). Глубины потока к1 до прыжка и Аг за гидравлическим прыжком называют сопряженными или взаимными глубинами. Раз-ность этих величин Аг—к ==Ак называют высотой гидравлического прыжка. Зону вихреоб-разований называют поверхностным вальцом гидравлического прыжка, форма которого зависит от условий образования. Горизонтальную проекцию вальца принимают за длину гидравлического прыжка. [c.115]

Зона а h > hiip> ho (рис. 17.5). В этом случае К > Ко К о/К < 1. Так как h > Лкр, то в пределах рассматриваемой, кривой Як< 1. Тогда d/i/d/> О и кривая подпора На расположена в зоне а. Кривая имеет выпуклую форму, в нижней части асимптотически приближается к горизонтальной линии (снизу от этой линии), так как при. Л -> оо отношение dh/dl -> i. Кривая подпора Па образуется ниже гидравлического прыжка по течению, через который происходит переход потока из бурного состояния в спокойное. [c.57]

Нарушения кристаллич. структуры приводят в определённой части энергетич. спектра к локализации электронных и фононных состояний. В аморфных полупроводниках локализованными оказываются электронные состояния, лежащие в запрещённой зоне там, где плотность состояний относительно мала. Электроны, находящиеся в локализов. состояниях, могут переносить ток лишь путём прыжков из оДного состояния в другое (см. Прыжковал проводимость). Т. к. состояния имеют разную энергию, прыжки осуществляются лишь с поглощением или испусканием фононов. При Г О К этот механизм ее работает и локализов. состояния вообще не могут переносить электрич. ток. Энергетич. граница между локализов. и делокализов. состояниями наз. порогом подвижности. Хим, потенциал (уровень Ферми jr) в аморфных полупроводниках находится глубоко в запрещённой зоне, и при не очень низкой Т электропроводность осуществляется с помощью теплового заброса электронов в состояния, лежащие Bbinie порога подвижности. Т. о., порог подвижности играет роль электрич. границы разрешённой зоны. При самых низких темп-рах электропроводность становится прыжковой. [c.342]

ЦРЫЖКОВАЯ ПРОВОДИМОСТЬ — низкотемпературный механизм проводимости в полупроводниках, при к-ром перенос заряда осуществляется путём квантовых туннельных переходов ( прыжков ) носителей заряда между разл. локализованными состояниями. Прыжки сопровождаются поглощением или излучением фононов. Наиб, изучена П. п. в слаболегированном кристаллич. полупроводнике, где происходит туннелирование между примесными электронными состояниями, а также в аморфных и стеклообразных полупроводниках, в к-рых носители заряда туннелируют между локализов. состояниями хвоста плотности состояний в квазизапре-щённой Зоне. [c.170]

Протекание потока в подмостовых руачах рассматриваемого случая всегда является свободным. За расчетную скорость принимают скорость в сжатом сечении потока V . Зона возможного падения потока с гребня затворов, т. е. на протяжении 1 , должна быть усиленно укреплена. Длина падения струи длина прыжка, тип сопряжения потока, глубина в сжатом сечении определяются по зависимостям, приведенным в главе 12. [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...