Сопряжение прыжка

Во всех этих случаях сопряжение совершается в форме прыжка. [c.221]

Это II будет уравнение совершенного прыжка. Опыты показывают, что действительные значения сопряженных глубин совершенного прыжка очень близки к вычисляемым по уравнению (23-2) при а =1 и что, следовательно, влияние сил внешнего трепня на размеры прыжка в руслах с обычной шероховатостью действительно незначительно. [c.223]

Из графика также видно, что в данном русле при заданном расходе возможно неограниченное число сопряженных глубин. Следовательно, широки пределы, в которых может возникать прыжок в данном русле. Но каждой заданной глубине А перед прыжком соответствует только одна сопряженная с ней глубина /г" за прыжком, и наоборот. Когда же прыжковая функция имеет минимальное значение, т. е, прн критическом состоянии потока, то А = А" = А, р н возникновение прыжка невозможно. [c.224]

Уравнение (23-2) дает возможность определить сопряженные глубины прыжка п высоту прыжка в призматическом русле любой формы. Обычно одна нз сопряженных глубин известна и требуется определить вторую, ей взаимную. Неизвестная сопряженная глубина находится или подбором из уравнения (23-2), или но построенному графику прыжковой функции для данного русла по заданному расходу (рис. 23-10). [c.224]

Любая из приведенных выше формул (23-7), (23-9) может служить для определения сопряженных глубин прыжка в прямоугольном русле. [c.225]

Прямоугольное русло с порогом. В последующих главах встретятся случаи, когда необходимо знать сопряженные глубины совершенного прыжка, после которого в русле имеется порог высотой р (рис. 23-11). Такой прыжок будем называть подпертым. [c.225]

Если перед порогом сформируется совершенный прыжок, то сопряженные глубины такого прыжка будут к и. и к"а = Н + Р. [c.225]

Уравнение кривой имеет два действительных корня к г и к" г, где к и к" — сопряженные глубины гидравлического прыжка. Зная величину /гк.п/т и относительное значение одной из сопряженных глубин /г/г, можно найти относительное значение второй сопряженной глубины. [c.228]

Однако опытные данные в потоках при П, ]<3 значительно отклоняются от теоретической кривой. На основании этого приходим к выводу, что к прыжку в потоке, для которого П, 1<3, неприменима формула (23-9). Действительно, в таких случаях прыжок принимает волнистую форму, а сопряженные глубины волнистого прыжка находятся в иной зависимости, чем сопряженные глубины совершенного прыжка. [c.229]

Рассмотрим, можно ли применить уравнения (23-9), выведенные для совершенного прыжка, к случаю волнистого прыжка. Для этого уточним понятие второй сопряженной глубины к" в указанном уравнении. Из вывода уравнения (23-2) вытекает, что к" — это глубина после прыжка в ближайшем к прыжку живом сечении, в котором давление распределяется по гидростатическому закону. [c.232]

При любом прыжке справедливо отношение для параметров кинетичности в сопряженных сечениях [c.233]

Ширина горизонтального участка порога 52 назначается из условия обеспечения статической устойчивости плотины и создания поверхностного прыжка при сопряжении потока, переливающегося через плотину с нижним бьефом. [c.255]

Как известно, переход потока из бурного состояния в спокойное происходит прыжком при сопряженных глубинах, связанных уравнением прыжковой функции (23-2) в случае совершенного прыжка или уравнениями (23-10), (23-12) при волнистом прыжке. [c.260]

Для выявления характера сопряжения нуж-но знать собственно не величину а сопряженную с ней И с, равную при совершенном прыжке согласно (23-9) [c.262]

С увеличением глубины Нс, прыжок будет перемещаться к уступу плотины п при определенной йб исчезнет (тогда сопряжение при- мет форму, показанную на рис. 25-7) пли превратится в поверхностный прыжок. При это.м донный валец, образовавшийся до этого под струей за уступом, будет увеличиваться п сопряжение при определенной / г, примет форму, показанную на рис, 25-8. Это будет сопряжение со свободным поверхностным прыжком. [c.264]

Последующее увеличение глубины будет вызывать увеличение объема поверхностного вальца ц уменьшение дойного с сохранение., общего характера сопряжения при. помощи затопленного поверхностного прыжка. [c.264]

В чем сущность явления, принимающего форму гидравлического прыжка Почему переход от бурного потока к спокойному совершается в форме прыжка Попытаемся подойти к ответу на эти важные вопросы, анализируя сущность явления с энергетической точки зрения. Прежде всего установим, мыслимо ли беспрыжковое сопряжение бурного потока со [c.220]

Глубину в сечении перед прыжко1М обозна-чи.м / , в сечении за прыжком /г" и будем называть их взаимными пли сопряженными глубинам и. [c.222]

Изучая прыжок, мы преследуем цель выяснить п установить условия его возникновения, высоту и длину его, местоположение в. потоке и величину потерь энергии в прыжке. Для выяснения этих вопросов необходимо установить связь между сопряженными глубинами. Были попытки установить эту связь на основе уравнения Бернулли, пренебрегая потерями эпергпи в прыжке. Но полученные зависимости не совпадали с наблюденными. Это естественно, так как потери энергии в прыжке столь значительны, что пренебрегать ими нельзя. [c.222]

Длину участка, па котором в основном завершаются эти резкие изменения, назовем длиной прыжка (lap). Этот участок пе-ско.чько больше длины поверхностного вальца он расположен между сечением с глубиной / /, в котором прыжок возникает, и сечением после вальпа, в котором глубина практически достигает значения второй сопряженной глубины /г". [c.229]

Сравнивая найденную сопряженную глубину / о1= = 1,01. 11 с нормальной глубиной второго участка / о2= = 1,09 м, приходим к заключению, что в расс.матривае-мом случае имеет. место сопряжение с отогнанным прыжком, так как [c.236]

Сопряжение перел11вающенся через водослив струи с потоком в нижнем бьефе может быть или в форме на.двииутого, или в виде отогнанного прыжка. [c.241]

Водослив с острым ребром будет подтоплен, если уровень воды в нижнем бьефе выше ребра водослива, о сопряжение струи происходит в фопме надвинутого прыжка (рис. 24-17). [c.241]

Форма сопряжения переливающейся через во.дослив струи с горизонто.м нижнего бьефа зависит от относительного перепада zip (рис. 24-18). Сопряжение с прыжком, возникающим в месте падения струи (на рис. 24-18 прыжок показан пунктиром), наступает при некотором значении [c.241]

Если бы глубина Ад в нижнем бьефе была равна А"(., то переход потока из бурного состояния в сиокониое произошел бы в сжатом сечении в форме прыжка с сопряженными глубинами А о = Ар, и А"с = Ао. Такое местоположение прыжка называется предельным. [c.260]

Вид прыжка зависит от кинетичности потока, которую можно характеризовать параметром ки-петичности потока в нижнем бьефе Пк.б- Вьше было установлено, что при Пк,б с 0,375 прыжок будет совершенный 55 2 ,аири Пк.бД->0,375 сопряжение произойдет в форме ирыж- [c.261]

Описанный случай сопряжения называется сон 1яжеиием с отогнанным прыжком. Длина оы она прыжка при этом может быть определена как длина кривой подпора между глубнио Ас и АД- [c.261]

В этом случае энергия потока в спокойном состоянии при бытовой глубине превышает эиергню в сжатом сечении на величину, большую, чем потери в прыжке, и потому поток нижнего бьефа надвинется в сторону сжатого сечения. Это будет сопряжение с надвинутым прыжком. Если при сопряжении с надвинутым прыжком глубина в нижнем бьефе Аб>р, прыжок имеет форму волнистого прыжка (рис, 25-1) или вовсе изчезнет (рис. 25-2). Такое сопряжение может привести к затоплению водослива. [c.261]

Проследим за ходом образования прыжка у подошвы плотннь с уступом и за из.мег е-нпем формы этого прыжка. Струя, стекающая с уступа, достигнет дна нижнего бьефа в бурном состоянии с начальной глубииоГ И,-(рис. 25-5). Пространство возле уступа, перекрываемое струей, при отсутствпи доступа воздуха заполнится водой, образующей донный валец, давление в котором будем меньше гидростатического. Если бытовая глубина /2б в нижнем бьефе равна сопряженной глубине в сжатом сечении, то сопряжение произойдет в форме совершенного прыжка (рис. 25-6). [c.264]

При дальнейшем увеличении глубины Й-, прыжок будет ]1еремещаться к плотигш, п на поверхности сходящей с уступа струи образуется п о в е р X н о с т н ы 11 валец. Это будет сопряжение с затопленным поверх.чостпым прыжком (рис. 25-9). [c.264]

Опыты подтверждают, что давленше под струей равно гидростатическому, когда кривизна струп при сходе с уступа рав а нулю, т. е. когда струя сх(сдт с плотины но каса-телыю к водосливной пове )хносги. Это есть переход от сопряжения по схе.ме (25-7) к сопряжению по схеме (25-8), т. е. начало образования свободного поверхностного прыжка.. А. А. Сабанеев назвал это состоян.не пер- [c.264]

Из уравнения (25-13) можно определить / Г.1 в тех случаях, когда при заданной высоте уступа надо знать глубину в инжне.м б1зефе обеспечивающую сопряжение со свободным поверхностным прыжком. [c.265]

При глубинах в нижнем бьефе йб >й - сопряжение будет с затопленны.м поверхностным прыжком. [c.265]

Если ставится задача подобрать высоту уступа а так, чтобы в пределах заданного изменения расхода q сопряжение осуществлялось со свободным поверхностным прыжком, то к решению ее можно подойти следующш образом [c.266]

В зависимости от местоположения ирыжка ио отношению к сжатому сечению различают три вида сопряжения в нижнем бьефе с отогнанным прьижком, с надвинутым прыл< ком и с прыжком в сжатом сечении. [c.274]

Потери энергии в прыжке зависят от вида последнего. Наименьшими они будут в волнистом прыжке. Вид прылзка в нижнем бьефе зависит только от кпнетичности потока в нижнем бьефе. Мы указывали уже, что если Пк,б>0,375, то сопряжение потока, переливающегося через плотину или вытекающего пз-иод щита с иижиим бьефом, произойдет в фюрме волнистого прыжка. В этом случае потери энергии в прыжке ДзС малы. При сопряжении совершенным гидравлическим прыжком потери в последнем. могут достигать относительно больших размеров. [c.274]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...