Уравнение прыжка

В 40-х годах прошлого столетия Беланже предложил вывод уравнения совершенного прыжка на основе теоремы об изменении количества движения. При применении этой тео- шмы потерн Е прыжке можно рассматривать как результат проявления внешних, а также взаимно уравновешивающихся внутренних сил, не входящих в окончательное уравнение прыжка. В последнее войдут только внешние силы. [c.222]

Полученные результаты, как показали затем все последующие исследования, хорошо согласуются с опытными данными. Выведем уравнение прыжка. [c.222]

Если пренебречь силами трения, так как они сравнительно малы на небольшой длине прыжка, то уравнение прыжка примет такой вид [c.223]

Полученное выше уравнение прыжка (23-2) в обеих своих частях является функцией глубины. [c.223]

Указания. Расход следует определять, используя основное уравнение прыжка (VI.13), записанное в таком виде [c.158]

Используя основное уравнение прыжка, можно найти, что [c.158]

Тогда уравнение прыжка запишется в виде [c.78]

Основное уравнение прыжка. Прыжковая функция [c.117]

Уравнение (8.45) называется основным уравнением прыжка. Рассматривая это уравнение, видим, что левая часть его представляет собой некоторую функцию от глубины hi, правая часть является точно такой же функцией от глубины /ij. [c.217]

Пользуясь этим обозначением, основное уравнение прыжка можно записать в виде [c.217]

ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ ПРЫЖКА В СЛУЧАЕ ПРЯМОУГОЛЬНОГО ПРИЗМАТИЧЕСКОГО РУСЛА. ДЛИНА ПРЫЖКА [c.218]

Для прямоугольного русла основное уравнение прыжка упрощается. В этом случае мы имеем [c.218]

Уравнение прыжка (8.45) запишется в виде [c.218]

Из уравнения прыжка для прямоугольного русла [см. зависимость (8.49), 8.161 имеем [c.221]

Определив сжатую глубину (см. 10.2 и 10.3), по основному уравнению прыжка находим глубину /г, сопряженную с глубиной he (рис. 10.9). При этом представляем себе в сечении С—С фиктивный, или воображаемый, прыжок (см. пунктир на рис. 10.9). Первая глубина такого прыжка будет /tj = h , вторая — h . [c.261]

В случае отогнанного прыжка дополнительно приходится расчетом устанавливать длину I отгона прыжка (рис. 10.6). Ее определяем, пользуясь уравнением неравномерного движения (8.27), (8.35) или (8.37). При расчете по этому уравнению считаем, что в нем h = h , = h , где h — глубина, сопряженная с глубиной нижнего бьефа глубина h должна быть найдена предварительно по основному уравнению прыжка. [c.262]

Уравнение прыжка (8.51) в данном случае представим в виде [c.262]

Уравнение (Б) решаем подбором. Задаваясь различными значениями До. находим величины Тд = Тд + а , затем по графику на рис. 10.20 определяем величины h наконец, по уравнению прыжка вычисляем h и величину (оо + ha). [c.270]

Из уравнения прыжка в прямоугольном русле (см. 8.16) находим глубину Ас зк сопряженную глубину прыжка с глубиной А [c.280]

Так как прыжок имеет относительно малую длину, то падением дна русла на этой длине при малых значениях i часто можно пренебречь и считать, что дно русла в пределах прыжка — горизонтально, т. е. i = О (это положение следует рассматривать как первое допущение, делаемое при выводе основного уравнения прыжка). [c.326]

Пользуясь обозначением (8-8), основное уравнение прыжка (8-7) можно переписать в виде [c.328]

В практике часто приходится выяснять тип сопряжения бьефов при заданных величинах Eq, и Л . В этом случае величину определяем из уравнения (12-99), т. е. по известной зависимости (12-12) найдя же вычисляем Ji" (по уравнению прыжка) и величину е [по зависимости (12-96)]. [c.485]

По графику видно, что опытные точки близко расположились около теоретической кривой. Это подтверждает правильность уравнения прыжка, полученного на основе теоремы об измеиенпн количества движения, а также позволяет принимать а =1 при определении сопряж еины.к глубин. [c.229]

Напииюм уравнение прыжка (23-1) применительно к рассматриваемому случаю (при а 1 = а 2=1) в таком виде [c.233]

Прел<де чем приступить к выводу уравнения прыжка, укалсем, что прыжок в расширяюще.чся русле бу-,лет устойчив в изложенном выше понятии только в том случае, если глубина перед прыжко.м будет одинакова по всей ширине расширяющегося русла. Лабораторные исследования растекания бурного потока показывают, что прыжок. может зани.мать нормальное к оси потока положение только в руслах, угол расходимости которых При 0 7 прылгок принимает [c.233]

В основу расчета расширяющегося колодца тране-цеидального сечения можно положить, так же как и н ри расч етс расширяющегося КОло1Д ца прЯ Моугольно] о сечения, уравнение прыжка в. форме (23-24),. приняв скорость Со равной скорости по выходе из водо.бойного колодца. [c.287]

Вопрос о гидравлическом прыжке впервые был исследован (в прошлом столетии) Беланже и Буссинеском, которые, использовав теорему количества движения, нашли уравнение, связывающее сопряженные глубины и h . Это уравнение получило название основного уравнения прыжка. [c.215]

Наметим два сечения 1—1 и 2—2, а также ось 5, как показано на чертеже. Для вывода уравнения прыжка используем закон количества движения, который и будем прилагать к объему жидкости, заключенному между сечениями 1—1 и 2—2, т. е. к abed. [c.216]

Уравнение (б) решаем подбором, так как величина зависит от глубины колодца а. Задаваясь рядом значений а, определяем последовательно (табл. 10.10) величину Т д (напор в сечении 1- 1 относительно дна колодца), сжатук) глубину из графика на рис. 10.32 и глубину прыжка h по уравнению прыжка. [c.281]

Уравнение (8-7) и называется основным уравнением прыжка (для достаточно длинного цилиндрического русла с небольшим уклоном дна отмеченного выше поперечного сечения). При выводе этого уравнения корректив количества движения ао для сечений АВ и D был принят одинаковым ао1=ао =ао (четвертое допущение). Заметим, однако, что в сечении D корректив ttoj, в связи со значительной неравномерностью распределения осредненных скоростей (см. рис. 8-1) и интенсивной пульсацией скоростей в этом сечении, может значительно отличаться от aoj 1,0. [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...