Деформация состояния объёмного

Ковка металлов представляет собой пластическую деформацию при объёмном напряжённом состоянии (неравномерном всестороннем сжатии, фиг. 11), сопровождающуюся сложным механизмом деформации [10]. [c.277]

Если сделать предположение, что причиной опасного состояния является накопление полной удельной потенциальной энергии деформации, то прочность материала будет обеспечена при условии, что м [н]. Здесь к — потенциальная энергия деформации при объёмном напряжённом состоянии, выражающаяся формулой (7.26) [c.147]

Уравнение состояния. Объёмные деформации идеальной (невязкой) среды, имеющие место при распространении в ней звуковых воли, являются адиабатными, т. е. происходят без теплообмена. Поэтому для газообразной среды следует исходить из уравнения Пуассона [c.59]

Процессы ковки — открытая осадка, открытая вытяжка, осадка в штампах, вытяжка в обжимках и прошивка (область под прошивнем)—имеют одну и ту же механическую схему деформации. Однако между открытыми операциями и операциями, производимыми в штампах, имеется существенная разница в случае применения штампов объёмная схема сжатия более резко выражена. Резкость объёмного напряжённого состояния может быть определена выражением [c.273]

При объёмной деформации пластическое состояние по теории наибольших касательных напряжений определяется не менее чем одним из трёх неравенств [c.875]

До сих пор состояние деформаций характеризовалось одним только тензором скоростей деформаций. Если для характеристики состояния деформаций в каждой точке среды привлечь, помимо тензора скоростей деформаций, ещё и тензор самих деформаций, то можно получить и другие соотношения, отвечающие другим видам сред с различными механическими свойствами. Скорость деформации представляет собой величину деформации, образованную за единицу времени. Следовательно, чтобы получить величину деформации, образованную за конечный промежуток времени, надо скорость этой деформации умножить на дифференциал времени и проинтегрировать, например, от нуля до произвольного момента времени г. Таким образом, величины объёмной деформации и девиатора самих деформаций могут быть представлены в виде [c.68]

По аналогии с линейным и плоским напряжённым состоянием могут быть линейное и плоское состояние деформации, где две и, соответственно, одна главные деформации равны нулю. В общем случае состояние деформации объёмное, при котором ни одна из главных деформаций не равна нулю. [c.15]

Объёмна. деформация может быть представлена в виде суммы двух составляющих состояний деформаций I и И [c.15]

Вычисление деформаций при плоском и объёмном напряжённом состояниях. [c.136]

Местные напряжения обычно представляют собой такую систему напряжений, при которой материал находится в объёмном напряжённом состоянии в этом случае затрудняются пластические деформации, и материал вблизи дна надреза оказывается в хрупком состоянии. [c.722]

Для определения напряжённого состояния тела, находящегося в стадии пластических деформаций, применяются уравнения равновесия (1) без учёта объёмных сил и условие пластичности (35) [c.132]

Оценка хрупкого состояния при испытании на осадку производится по появлению первой тjJeщины на деформируемом металле. Однако необходимо учитывать, что испытание свободной осадкой по сравнению с обработкой в фигурных бойках или штампах сопровождается менее благоприятным объёмным напряжённым состоянием. Поэтому осадка является жёстким испытанием на пластичность и выявляет условия деформации, при которых стали и сплавы в случае обработки их при более благоприятных напряжённых состояниях, име- [c.289]

Исследование объёмного напряженного состояния приемами электротензометрии представляет еще более сложную задачу. Для характеристики напряженного состояния в точке требуется определить не менее шести компонентов деформаций — решить шестикомпонентную розетку датчиков. [c.57]

В случае плоского и объёмного напряженного состояния это соотношение неприменимо ни в одном направлении в этом случае каждое напряжение определяется двумя или тремя деформациями, а для получения полной картины силового поля в точках тела, находящегося в объемном напряженном состЪяяии при произвольно ориентированных силах (например, в зоне контактных напряжений, необходимо определять шесть компонентов дефор-формаций. [c.60]

Фиг. 33. Шестикомпонентная розетка деформаций при исследовании объёмного напряженного состояния.

С начала XX в. роль русских учёных в области прочности и колебаний становится ещё более выдающейся. Труды акад. А. Н. Крылова и проф. И. Г. Бубнова по статическому и вибрационному расчёту корабельных корпусов и теории деформации пластинок положили начало отечественным работам по строительной механике корабля и других конструкций. Эти труды нашли впоследствии развитие в работах проф. П. Ф. Папковича и проф. Ю. А. Шиманского. Теория упругости, статика пластинок и йлит, теория пластичности блестяще развивается советскими учёными. В трудах акад. Б. Г. Галёркина разработан эффективный вариационный метод решения вопросов упругого равновесия, дано общее решение" задачи объёмного напряжённого состояния и ряда других. Проф. Г. В. Колосовым разрешается ряд задач теории упругости с использова- [c.1]

В зависимости от механических свойств материала и типа напряжённого состояния (линейное, плоское, объёмное), его неоднородности и изменения во времени условия прочности могут определяться либо сопротивлением статическому или усталостному разрушению, либо сопротивлением пластическим деформациям. Хирактер напряжённого состояния, зависит в свою очередь от действующих на деталь нагрузок и её очертаний. [c.332]

Сопротивление разрушению при различных типах налряжённых состояний определяется условиями прочности в зависимости от возможного характера разрушения. При этом следует различать два основных вида разрушения 1) хрупкое, протекаюш,ее без значительных пластических деформаций, и 2) вязкое, сопровождающееся пластическими деформациями. Один и тот же материал в зависимости от типа напряжённого состояния (степени его объёмности) и условий деформирования (температура, скорость нагружения, агрессивная среда) может давать хрупкое и вязкое разрушение [5], [30]. [c.339]

МАГНИТОСТРИКЦИЯ — деформирование тел при изменении их магнитного состояния. Терл1ин М. употребляют также для обозначения величины магнитострикционной деформации К == А///, т. е. относительного изменения размера I образца в магнитном поле. Эффект М. сильно выражен в ферромагнетиках и нек-рых ферритах, для к-рых X достигает 10-4 — 10"3 в антиферромагнетиках он очень мал, а у диа- и парамагнитных вещ,еств практически отсутствует. М. открыта в 1842 Дж. П. Джоулем, обнаружившим изменение линейных размеров ферромагнитного тела (линейная М.) в направлении напряжённости магнитного поля Н (продольная М., или эффект Джоуля). Деформирование тел наблюдается также и в других направлениях, в частности лежаш,их в плоскости, перпендикулярной Н (поперечная М.). Величина линейной М. в области технич. намагничивания (т. е. до технич. насыпдения, см. Ферромагнетизм) зависит от угла между направлением измерения X и вектором Н, а для анизотропных веществ (монокристаллов и искусственно созданных текстур) — также от углов между направлением измерения X и кристаллографич. осями. В полях, превышающих поле технич. насыщения, линейная М. не зависит от направления. При намагничивании наряду с линейными размерами изменяется и объём тел (объёмная М.). Продольная, поперечная и объёмная М. у разных веществ могут иметь как положительный, так и отрицательный знаки и существенно различаться по величине (см. Магнитострикционные мат.ериалы). [c.200]

ОБЪЁМНАЯ ВЯЗКОСТЬ (вторая вязкость), величина, феноменологически характеризующая процесс диссипации энергии при объёмных деформациях среды. В отличие от обычной стоксовой, или сдвиговой, вязкости, характеризующей необратимую передачу энергии поступат. движения среды от одних слоёв к другим, О. в. характеризует квазиравновесный обмен энергией между поступат. и внутр. степенями свободы в каждой ч-це в-ва, т. е. релаксац. процесс (см. Релаксация акустическая). О. в. проявляется, напр., при распространении звуковых и особенно УЗ волн в жидкостях и газах. Величина коэфф. о. в. так же, как и коэфф. сдвиговой вязкости г , определяет величину поглощения звука. Если при распространении звука равновесное состояние среды практически не нарушается, что справедливо, когда время релаксации очень мало по сравнению с периодом звук, волны, то коэфф. О. в. не зависит от частоты. Если же при распространении звука термодинамич. равновеспе нарушается, то принимает аномально большие значения и становится ф-цией частоты звука. [c.482]

Для исследования напряжений на объёмных моделях применяется метод замораживания деформаций. Модель из материала, обладающего свойством замораживания (отверждённые эпоксидные, фенолформальдегидные смолы и др.), нагревается до темп-ры высокоэластич. состояния, нагружается и под нагрузкой охлаждается до комнатной темп-ры (темп-ры стеклования). После снятия нагрузки деформации, возникающие в высокоэластичном состоянии, и сопровождающая их оптич. анизотропия фиксируются. Замороженную модель распиливают на тонкие пластинки (срезы) толщиной 0,6— [c.573]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...