Перемешивание идеальное (полное)

Равенство (5.4.19) дает полное описание динамики проточного реактора идеального перемешивания с реакцией нулевого порядка, поскольку по любой входной функции Свх(0 позволяет найти соответствующую выходную функцию t). Например, пусть Свх(0 = х(0, т. е. в реактор, начиная с момента = О, поступает поток с единичной концентрацией вещества X. В этом случае из (5.4.19) следует [c.248]

Из рис. 2.3 видно, что в пузырьковом кипящем слое мелких (по-видимому, порядка 0,2 мм) частиц, сильно насыщенном трубными поверхностями с высоким коэффициентом теплоотдачи к ним, перемешивание частиц далеко от идеального. Коэффициент теплоотдачи, рассчитанный по реальной средней разности температур, был равен 450 Вт/(м -К), а в предположении о постоянстве температуры слоя - от 400 при полной нагрузке до 200 Вт/(м -К) при 40%-ной. Снижение последнего с нагрузкой, по-видимому, объясняется ухудшением перемешивания из-за уменьшения скорости псевдоожижения. [c.59]

Определение высоты слоя насадки [1]. При достаточно большой высоте слоя насадки (Я> 0,5 м) режимы движения пара и жидкости в насадочных колоннах ближе к идеальному вытеснению, чем к полному перемешиванию. В связи с этим высоту слоя насадки можно определять, предполагая сначала, что потоки движутся в режиме идеального вытеснения, а затем учитывать влияние продольного перемешивания на общую эффективность извлечения компонентов. [c.464]

В практических условиях не удается обеспечить полного сгорания топлива при подаче теоретически необходимого количества воздуха вследствие невозможности организации идеального перемешивания частиц топлива с воздухом в топочных устройствах. Для обеспечения полного сгорания топлива приходится подавать в топку несколько большее количество воздуха. Отношение действительно необходимого количества воздуха (Кд) к теоретически необходимому (1 о) называется коэффициентом избытка воздуха (а) [c.21]

Коэффициент избытка воздуха. Теоретически необходимое количество воздуха подсчитывается в предположении, что перемешивание воздуха с топливом идеально и каждая частица кислорода успевает войти в соединение с горючим элементом. Однако практи-. чески расчетного количества воздуха недостаточно для полного сгорания топлива. Процесс горения нельзя провести таким образом, чтобы весь кислород прореагировал с топливом. Часть его не вступает в реакцию горения и в свободном виде уносится с дымовыми газами. [c.179]

Пример 1. Динамика химического реактора [4]. Рассмотрим модель химического реактора, который представляет собою открытую гомогенную систему полного перемешивания. В такой системе происходит непрерывный массо-и теплообмен с окружающей средой (открытая система), а химические реакции протекают в пределах одной фазы (гомогенность). Условие идеального перемешивания позволяет описывать все процессы при помощи дифференциальных уравнений в полных производных. Предположим, что рассматриваемый химический реактор — эго емкость, в которую непрерывно подается вещество А с концентрацией Хд и температурой г/ ). Пусть в результате химической реакции А В h Q образуется продукт В и выделяется тепло Q, а смесь продукта и реагента выводится из системы со скоростью, характеризуемой величиной X. Тепло, образующееся в результате реакции, отводится потоком вещества и посредством теплопередачи через стенку реактора. Условия теплопередачи характеризуются температурой стенки у и коэффициентом со. Для составления уравнений динамики химического реактора воспользуемся законами химической кинетики, выражающими зависимость скорости химического превращения от концентраций реагирующих веществ и от температуры, законом сслранения массы (условие материального баланса), а также законом сохранения энергии (условие теплового баланса реактора). [c.53]

В данной главе изложены основные математические методы исследования сложной системы реакций. Обсуждаются ограничения, накладр 1ваемые законом действующих масс и законами сохранения на вид системы обыкновецггых дифференциальных уравнений, описывающих химические реакции в гомогенной системе идеального перемешивания. Изложены основы метода квазистационарных концентраций, базирующегося на введении безразмерных переменных и коэффициентов, правильном выборе масштаба и использовании теоремы Тихонова. Приведена конспективная сводка основных приемов качественного исследования систем обыкновенных дис )ферен-циальных уравнений, которые обычно отсутствуют в курсах химической кинетики, но имеются в книгах, посвященных динамике химических реакторов (Арис, 1967 Денбиг, 1968). Приемы качественного исследования уравнений химической кинетики достаточно полно изложены в монографии Вольтера и Сальникова (1972). [c.23]

А. П. Баскаков и Н. И. Сыромятников (Л. 873] показали, что при идеальном перемешивании материала в псевдо-ожиженном слое эти различия компенсируют друг друга и в тепловом расчете время пребывания частиц можно принимать -равным среднему времени, в течение которого частицы находились бы в слое при полном отсутствии перемешивания, а температуру частиц — равной среднекалорической температуре на выходе из слоя. В той же работе i[JI. 873] показано, что для полидисперс-ного материала в расчет следует вводить средневзвешенный диаметр частиц. [c.308]

Успешно решены также ми. -задачи о вихревых и волновых движениях идеальной жидкости (о вихревых нитях, слоях, вихревых цепочках, системах вихрей, о волнах на поверхности раздела двух жидкости , о капиллярных волнах и др.). Развитие вычислит, методов Г. с использованием ЭВМ позволило решить также ряд задач о движении вязкой жидкости, т. е. получить в нек-рых случаях решения полной системы ур-ний (1) и (2) без упрощающих предположений. В случае турбулентного течения, характеризуемого интенсивным перемешиванием отдельных. элементарных объёмов ж идкостк и связанным с этим переносом массы, nir-пульса и теплоты, пользуются моделью осредпсппого по времепи движе1Н1я, что позволяет правильно описать осн. черты турбулентного течения жидкости и получить важные практнч, результаты. [c.466]

В реальных условиях сжигания топлива предельные значения тепловыделения при а = 1 не достигаются. Это связано с тем, что стехиометри-ческое соотнощение количеств топлива и воздуха. предусматривает идеальное смесеобразование. В топочных условиях при очень больших объемах топки (тысячи кубометров) и огромных расходах топлива (десятки и сотни тонн в час) и воздуха (многие сотни тысяч кубометров в час) достигнуть такого идеального перемешивания не представляется возможным (см. 5-1). В связи с этим приходится подавать воздух с некоторым избытком (а>1), а это, как следует из рис. (7-7) и (7-8), приводит к заметному снижению тепловыделения на 1 кг смеси. Поэтому при организации топочных процессов уделяется много внимания обеспечению полного сжигания топлива с минимальным избытком воздуха (см. 9-3). [c.109]

Внутреннее догревание приточного воздуха в системе с верхним притоком. Прохладный приточный воздух падает от приточных отверстий потолка к полу. Для равномерности вентиляционного эффекта желательно возможно более полное дробление приточного вовдуха на отдельные струи так, чтобы он совершенно равномерно орошал своими холодными частями площадь пола. При идеальном, равномерном распределении приточного воздуха и встречных конвективных токов, создающихся зрителями, можно предположить вполне равномерное перемешивание встречных токов. Но случайное отсутствие зрителей в том или ином участке зала ослабит восходящие теплые токи над ним и создаст превалирующее положение токам холодным, к-рые не могут в этих условиях перемешиваться с теплыми и образовать воздушную смесь намеченной темп-ры. Этот участок зала делается более холодным, и приточный воздух начнет расплываться по полу, создавая возможность нежелательного охлаждения ног. В результате получается температурный хаос в зоне размещения зрителей. Предотвратить это явление или смягчить абсолютно невозможно, так как оно является органическим последствием данного способа введения приточного воздуха. [c.272]

Для того чтобы топливо сгорело полностью, необходимо в топку подавать воздух в строго определенных количествах и обеспечивать хорошее перемешивание топлива с воздухом. Теоретически необходимое количество воздуха для полного сгорания топлива подсчитывается в предположении, что перемешивание воздуха с топливом идеально и каждая частица кислорода успевает войти в соединение с горючим элементом. Однако практически расчетного количества воздуха недостаточно для полгюго сгорания топлива. Процесс горения нельзя провести таким образом, чтобы весь кислород прореагировал с топливом. Часть его не вступает в реакцию горения и в свободном виде уносится с дымовыми газами. Для полного сгорания топлива необходимо подавать воздух в количестве, несколько большем расчетного. Число, показывающее, во сколько раз действительное количество воздуха V больше теоретического Vназывают коэффициентом избытка воздуха ц обозначают а [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...