Функция действия заряда в поле электрического

В результате совместного действия на заряды поля волны и внутренних кулоновских сил смещение заряда, а вместе с ним и поляризованность становятся сложными функциями напряженности электрического поля. [c.300]

Диэлектрическая функция е(Л , со) является мерой реакции электронного газа на действие внешнего электрического поля, характеризующегося волновым вектором К и частотой со. Диэлектрическая функция определяется соотношением между амплитудой внешней плотности заряда и амплитудой полного потенциала это соотношение имеет следующий вид [c.728]

Применение ФДТ. Предположение о сильной связи с термостатом (т. е. пренебрежение реакцией излучения и радиационным охлаждением) позволяет для решения неравновесной проблемы о ТИ использовать равновесные моменты поляризации (4.2.4) или токов, полученные с помощью ФДТ. Как и при выводе (4.2.8), сперва решаются феноменологические уравнения Максвелла (линейные в однофотонном приближении) при заданных граничных условиях и сторонних источниках, т. е. отыскивается функция Грина б — восприимчивость электромагнитного вакуума к действию движущихся зарядов. Далее образуются вторые моменты для напряженностей электрического и магнитного поля, и в результате получаются формулы вида (4.2.8). [c.119]

В настоящее время, вообще говоря, считается, что электродинамика—это наука об электрических зарядах, находящихся Б движении, тогда как к механике сплошных сред относятся исследования деформации и течения вещества под действием внешних факторов (сил и моментов сил) в обоих случаях все переменные величины рассматриваются в виде полей, т. е. достаточно гладких функций координат и времени. Состояние покоя (нет изменения во времени) в обеих дисциплинах рассматривается как частный случай. Понятие движение относительно в том смысле, что введение разных временных масштабов показывает за один и тот же промежуток времени одни явления могут считаться практически неизменными, тогда как картина другого явления значительно меняется и, следовательно, оно принципиально динамическое по сравнению с первым. Такова ситуация при сопоставлении явлений распространения света с акустическими явлениями. [c.11]

Однако существует добавочный вклад в квадрупольное взаимодействие, обусловленный искажениями сферической электронной оболочки иона внешними зарядами. Пусть — оператор, описывающий градиент электрического поля, созданный электронами иона в месте расположения ядра. Ожидаемое значение = (г )о Т1 Фо) равно нулю благодаря сферической симметрии невозмущенной волновой функции иона г )о, вычисленной в отсутствие внешних зарядов. Если действие внешних зарядов на ион можно рассматривать как возмущение, то новая волновая функция в первом приближении будет равна г )о + ф1 где мало и без ущерба общности ее можно считать ортогональной к г )о. Новые значения градиента ионного поля будут равны [c.163]

Скорость тела, движущегося в вязкой среде. На тело, падающее в вязкой среде, действует сила сопротивления, равная —yv. Например, в опыте Милликена капля массой М, обладающая зарядом q, падает под действием силы тяжести Mg и электрического поля, напрян1енность которого равна Е. Капля быстро достигает конечной скорости Vg. Составьте и решите уравнение движения капли, из которого можно получить как функцию времени. (Указание. Ищите решение в виде v = А + и определите из уравнения значения а, Л и В, а также значения v при i = О и ( = оо.) Рассматривая предел при покажите, что конечная скорость равна = = (ij/M)t + gx, где т = 7H/y — время релаксации. Измерение конечной скорости в зависимости от напряженности электрического поля является удобным способом определения времени релаксации т и отсюда коэффициента затухания Y- В одном из подобных типичных опытов между двумя параллельными пластинами, находящимися на расстоянии 0,7 см друг от друга, поддерживается разность потенциалов 840 В (при этом [c.234]

Поскольку в классической механике не рассматриваются про-цессы, происходящие в полях, постольку напряженности полей < я Ж в наших задачах будут-считаться заданными функциями радиуса-вектора точки и времени. Например, напряженность электрического поля плоского конденсатора постоянной емкости, к пластинам которого подводится переменное напряжение, изменяющееся со временем по гармоническому закону, вдали от краев пластин с большой степенью точности можно считать равной o oso) , где ( 0 —напряженность электрического поля при / = 0, а 0) — частота, с которой изменяется подводимое напряжение. Таким образом, сила, действующая на заряд е со стороны этого поля, будет равна [c.31]

Металлическая частица в электрическом поле. Внешнее электрическое поле индуцирует на поверхности проводника распределение поверхностных зарядов плотностью а (г), которое в первом приближении определяет электрический дипольный момент проводника Ре, Ре (К, ) = = /dS"r 7(R + г ), ап — углы Эйлера. Сила, действующая на элемент поверхности dS незаряженного проводника, находящегося во внешнем поле, dF = aGdS 2, где G — нормальная компонента внешнего поля в окрестности элемента dS. Полная сила, действующая на незаряженный проводник в однородном поле равна нулю. В неоднородном поле на проводник действует сила Fi H) = р дО/дЩ. В квазинеоднородном поле компоненты момента являются линейными функциями компонент поля Рг = aikGkV, где aik —тензор поляризуемости проводника, V —объем проводника. Следовательно, энергия взаимодействия проводника с внешним полем [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...