Фотоны 48 — Выбор энергии при

Прежде всего надо найти вероятность того, что фотон данной энергии проникнет на определенное расстояние в глубь тела и поглотится там электроном, который совершит при этом переход из некоторого начального энергетического состояния в некоторое конечное состояние. Короче говоря, надо найти вероятность зарождения фотоэлектрона на определенном расстоянии от поверхности и в определенном энергетическом состоянии. Конечно, следует рассматривать только те состояния родившегося фотоэлектрона, энергия которых находится над уровнем вакуума при данной энергии фотона это накладывает ограничения на выбор начальных состояний электрона, вступающего во взаимодействие с фотоном (в этой связи напомним дважды заштрихованную полосу состояний на рис. 7.4, б). [c.168]

Неоптимальный выбор энергии фотонов ведет к увеличению экспозиции или снижению точности контроля (42). [c.413]

Мазеры и лазеры непрерывного действия основаны на трехуровневых системах (рис. 24,2, б, г). После накачки квантами с энергией АЦ7 уравнивают заселенность уровней 1 п 3. При этом заселенность уровня 3 оказывается выше, че.м уровня 2. Если проходит фотон с энергией lif, равной разнице энергий уровней 3 и 2, то более вероятно индуцирование перехода 3 2 с излучением, чем поглощение фотона. Далее система спонтанно переходит с уровня 2 на 1 — это так называемый холостой переход. Время релаксации холостого перехода должно быть малым, чтобы уровень 2 был постоянно свободен. Такую картину энергетических состояний получают путем выбора соответствующего материала. [c.248]

В невырожденном случае нужно рассматривать испускание двух фотонов с энергиями и Выделение двух таких мод обеспечивается соответствующим выбором констант затухания и Ха-При этом из общих уравнений (12.20) выводятся два уравнения для мод и 2. Эти уравнения нужно решать. Такое исследование выходит за рамки данной книги, а потому мы рекомендуем читателю, интересующемуся проблемой, обратиться к литературе. [c.322]

ВЫБОР ЭНЕРГИИ ИСТОЧНИКОВ ФОТОННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.294]

Энергию нулевых колебаний осциллятора мы опустили благодаря соответствующему выбору начала отсчета. Выражение (1) дает возможность рассматривать величины щ как числа фотонов с энергией Ьц. Каноническая статистическая сумма для такого [c.272]

Второй вопрос касается отмечавшейся еще Резерфордом логической трудности, связанной с переходом между дискретными уровнями. Чтобы совершить данный квантовый переход, атом должен поглотить (испустить) фотон определенной, а не какой-либо иной энергии. Каким же образом атом производит выбор нужного фотона Этот вопрос более сложен, чем предыдущий. Ответ на него был получен в процессе развития квантовой физики, о чем мы поговорим в гл. 5. [c.67]

Выбор оптимальной энергии фотонов при контроле промышленных изделий. [c.412]

Решение поставленной комбинаторной задачи весьма существенно зависит от некоторых свойств частиц, составляющих систему. Прежде всего относительно частиц, входящих в систему (электроны, фотоны, атомы, ионы и т. д.), могут быть априорно выдвинуты две различные гипотезы 1) частицы одного сорта совершенно тождественны друг другу 2) эти частицы слегка отличаются по таким параметрам, как масса, заряд и т. д. (мы имеем в виду только постоянные параметры, а не переменные, такие как скорость, энергия и т. д.), подобно тому, как отличаются друг от друга одинаковые детали, полученные с конвейера. Легко понять, что окончательный выбор между этими двумя гипотезами путем измерения соответствующих параметров невозможен ввиду существования неизбежных погрешностей измерения и большого числа частиц. Мы увидим, однако, что теоретические аргументы позволяют решить этот вопрос однозначно в пользу гипотезы о полной тождественности частиц одного сорта. [c.173]

Так как при возбуждении, а также и при измерении часто требуется резонансное взаимодействие между светом и объектом воздействия, то необходимо иметь возможность выбора подходящей длины волны импульсного излучения. Излучение многих лазеров, таких, как рубиновые, на стекле с неодимом и на ЛИГ Nd, газовые, может перестраиваться лишь в узком диапазоне длин волн. Напротив, благодаря широкой линии люминесценции соответствующих органических молекул излучение лазеров на красителях может перестраиваться в более широком диапазоне длин волн, примерно в пределах 100 нм. Выбор нескольких красителей и их последовательное применение в качестве активной среды позволяют перекрыть весь видимый диапазон длин волн (см. гл. 2). Однако для возбуждения электронных, колебательных и вращательных уровней различных веществ требуется излучение в диапазоне от ультрафиолетовой до инфракрасной частей спектральной области. Для этого используются разнообразные методы преобразования частоты, применение которых позволяет преобразовать импульс со средней частотой 0)0 в подобный импульс со средней частотой ш. Специальный метод преобразования частоты уже был описан в связи с рассмотрением генерации импульсов посредством синхронной накачки лазера на красителе. Изменение частоты первичного излучения происходит при этом в результате двухфотонного процесса, разделяющегося на следующие этапы после поглощения фотона с высокой энергией излучается фотон с малой энергией. Разность энергий фотонов выделяется в виде тепла и передается люминесцирующим молекулам. При этом преобразовании одновременно существенно уменьшается длительность импульсов. [c.272]

Фазово-проходной метод контроля 247 Фазовращатель 215, 247 Фильтрация оптическая 97, 98 Флюорография 371, 322 Фокусное расстояние 326, 327 Фотоколиметры 112 Фотоматериалы инфракрасные 101 Фотоны 48 — Выбор энергии при [c.486]

Sa,o)>0 и Й(1)5 > о, то разность Sa — S никогда не равна нулю. В случае II при надлежащем выборе энергии лазерных фотонов, а именно если fi oi xSa,i - [c.353]

В условиях энергетического равновесия между первичным и вторичным излучениями (что определяется пробегом вторичных заряженных частиц) значение кермы весьма близко к значениям поглощенной дозы. Для гамма-излученпя кобальта-60 в легко-атомных материалах керма в этих условиях всего лишь на 0,5% больше значеш1я поглощенной дозы. Составляющая воздушной кермы для фотонного излучения является энергетическим эквивалентом экспозиционной дозы. Применение кермы не ограничено сверху какой-либо энергией фотонов. При выборе десятичных дольных и кратных единиц кермы необходимо в зависимости от области использования этой величины руководствоваться рекомендациями, изложенными выше для поглощенной дозы. [c.255]

Согласно соотношению (40) требуемые экспозиционные дозы для изделий конкретного вида можно минимизировать выбором оптимальной энергии фотонов, Для удобства анализа этой проблемы введем обобщенный метрологический показатель ПРВТ [c.412]

Исследование соотношения (42) в диапазоне энергий фотонов для типичных контролируемых материалов (гэф= = 3—26, р = 0,1—7,9 г/ м D = = 2—200 см) показало, что при фиксированной экспозиционной дозе наивысшей точности контроля методом ПРВТ можно достичь выбором оптимальной энергии- фотонов, Ео, обеспе-чиваюш,ей примерное выполнение условия [c.413]

РЕНТГЕНОМЕТРИЯ — раздел дозиметрии, занимающийся измерением экспозиционных доз рентгеновского и гамма-излучений (с энергией фотонов от 5 кэВ до 5 МэВ) в рентгенах. Р. возникла в 1920-х гг. в связи с развитием практич. примеиений рентг. излучения в науке, технике, медицине и необходимостью выбора физ. величины и её единицы измерения, характеризующей воздействие рентг. излучения на живые организмы. [c.378]

В Р. К. для изучения адронов (Я-блок) включён слой лёгкого вещества (обычно С), в к-ром не происходит заметного развития электронно-фотонного каскада, но адроны испытывают ядерные взаимодействия, а возникающие при этом у-кванты (в оси. от распада я —> 2у) детектируются в расположенном ниже регистрирующем блоке, аналогичном Г-блоку. Для эфф. регистрации адронов толщина Р. к. должна составлять не менее 1—2 пробегов до Взаимодействия, т. е, Р. к. должна быть достаточно глубокой. При исследовании адронных взаимодействий мишенью служит либо вещество самой Р. к., либо слой плотного вещества, либо слой атмосферы над Р. к. (выбор мишени определяется интервалом изучаемых энергий). В последнем с.чучае обычно используется сочетание Г-блока и расположенного нинсе Я-блока (рис, 3). Продукты взаимодействия энергичной частицы с ядром атома воздуха представляют собой смесь заряж, адронов и уквйнтов (с примесью электронов), приходящих практически параллельным пучком и регистрируемых в Р. к. в виде группы пятен потемнения ( семейств , рис, 4). Т. к. время зкспб.чи- [c.382]

НИИ / лт=10 . Из графиков следует, что с уменьшением энергии шума вероятаость Роън увеличивается, причем при малых средних значениях ш (1, 10 , Ю 2) требуемая вероятность обнаружения может быть достигнута всего при нескольких сигнальных фотоэлектронах (а ледовательно, при нескольких сигнальных фотонах). Поскольку прямо пропорционально времени наблюдения, максимальное значение Рог и достигается при малых интервалах наблюдения. Следовательно, с этой точки зрения следует стремиться к выбору максимально короткого сигнального импульса, что согласуется также с результатами ряда других работ. [c.55]

Используя вЫ ражение (4.14) при определенном значении Яшт, можно варьировать значения порога По, добиваясь требуемого минимального значения вероятности ложной тревоги Рлт. Для полученных значений о и Рлт, используя ф-лу (4.12), можно добиться пребуемой вероятности обнаружения Робн вариацией 7с (энергии. полезного сигнала). Выбор порога обнаружения Па имеет очень важное значение в вопросах приема и обнаружения полезного сигнала. Так, например, при По=-1 я S =i6,6, как с дует из i(4.il3), аначеиие Рпо=,10- и величина Рлт яз i(4.14) равна 10 для Пшт=0,01. Если величина Se удваивается, то прежнее аиачение Рпс сохраняется при увеличении порога обнаружения до по=4 при этом Рлт=Ю- уже при ЯшТ=0,4. Таким образом, удвоение числа принимаемых фотонов позволяет сохранить ту же степень достоверности приема при увеличении излучения фона в 40 раз. [c.174]

Выбор оптимальной энергии фотонов при контроле промышленных изделий. Согласно соотношению (40) требуемые экспозиционные дозы для изделий конкретного вида можно минимизировать выбором оптимальной энергии фотонов. Для удобства анализа этой проблемы введем обобщенный метрологический показатель ПРВТ [c.123]

Интеграл (3.4.5) берется от произведения pv Ev — Е1) на рс Е2 — Ес) по множеству значений Е2 Е в зоне проводимости и в валентной зоне, разделенных энергией, равной энергии фотона Ясо. Именно на такой выбор уровней при иитегрирова-иии и указывает дельта-функция 6 ( 2— 1 — /гш). [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...