Время нарастание импульса

В силу инерционности элементов электрических цепей и влияния помех форма электрических сигналов при их прохождении по линии передачи искажается. Так, искажение формы прямоугольного импульса обычно характеризуют следующие параметры (фиг. П) время нарастания импульса (в микросекундах), положительный (верхний) выброс, спад вершины, отрицательный (нижний) выброс. [c.53]

Если усилитель исследуемых импульсов состоит из ряда последовательно соединенных элементов, то время нарастания импульса на всех каскадах усиления определяют по формуле [c.54]

Легко видеть, что с ростом Пх неизбежно изменяется форма импульса. Действительно, с увеличением п происходит сокраш,ение времени нарастания импульса, тогда как время спада при достаточно больших Пх должно удлиняться. Если при малых Пх гигантский импульс имеет приблизительно симметричную форму, то при возрастании Пх неизбежен переход к резко несимметричной форме, когда время нарастания импульса оказывается заметно меньше времени его спада. Это хорошо видно на рис. 3.33, где приведена полученная при помощи ЭВМ форма гигантского импульса для трех разных значений Пх [97]. В качестве нулевого на рисунке выбран момент времени, соответствующий всякий раз пиковой мощности импульса. [c.346]

Время нарастания импульса, НС <1 0,1 <0,05 0,06—0,12 0,01 — 0,2 — — — [c.139]

Напряжение питания моста (эффективное значение) стабилизированное, переключаемое одновременно с автоматическим переключением усиления, В 1 5 Сопротивление подключаемых датчиков, Ом 40-1400 Максимальная длина кабеля, м 500 Диапазоны измерения тензодатчиков, мВ/В (0,5 1 2,5 5) Непрерывная точная установка нуля, % от диапазона измерения 90-270 Диапазон уравновешивания моста тензорезисторных датчиков, мВ/В 5,55 Частотный диапазон, Гц 0-9 Время нарастания импульса, мс Менее 30 Омическое входное сопротивление, МОм Более 100 Входная емкость, пФ 40 Остаточное напряжение, % 0,01 Отклонение от линейности, приведенное к номинальному напряжению, % 0,02 Температурная погрешность при отклонении температуры на 10°С, % [c.158]

Время нарастания импульса, мс...............18 [c.159]

Это достигается тем, что магнитное поле В (t) возрастает по времени пропорционально нарастающему импульсу р (t) частицы. За один оборот протон приобретает небольшую энергию в 2200 эв. Но за время нарастания поля до = 13 ООО гс протоны сделают около 4,5 млн. оборотов. За время ускорения в 3,3 сек протон проходит путь длиной 900 ООО км. Максимальная энергия протонов к концу ускорения достигает 10 Бэв. [c.72]

Очевидно, что при работе с полным импульсом разрешающее время определяется временем дрейфа ионов к катоду. Это время, как мы только что видели, по порядку величины равняется 10 с. Его можно значительно уменьшить, если воспользоваться нелинейностью нарастания импульса. Оказывается, что скорость нарастания импульса является наибольшей в первые моменты отхода ионов от нити. Поэтому, работая на начальном участке импульса, можно достичь разрешающих времен 10" — 10" с при не очень малом выходном импульсе В. Пропорциональные счетчики обладают практически стопроцентной эффективностью по отношению к заряженным частицам. Пропорциональные счетчики дешевы, просты в обращении. Однако область их применимости ограничивается тем, что треки длиннопробежных частиц не уменьшаются в счетчике, что препятствует измерению энергии этих частиц. Поэтому пропорциональные счетчики применяются только для регистрации и измерения энергии частиц весьма низких энергий. Пропорциональные счетчики применяют и для регистрации нейтронов (см. 5, п. 2). [c.498]

Проведенный анализ основан на одномерной теории распространения упругих волн в стержнях, справедливой для спектра частот в импульсе нагрузки с длиной волны Х>5,0 d (d — диаметр стержня). Время нарастания упругого напряжения на закрепленном конце образца до предела текучести tu. с= [c.80]

Очевидно, что для обеспечения заданной точности регистрации ударного импульса и уменьшения динамической поправки собственная частота датчика и время нарастания максимального ударного ускорения должны находиться в определенном соотношении. Следовательно, динамическая поправка — характерная особенность пьезоэлектрического датчика для измерения параметров удара. Нелинейность характеристики датчика объясняется главным образом наличием динамической поправки, что и вызывает необходимость динамической калибровки датчиков при проведении измерений ударных процессов. [c.349]

W -ч- 10 — 10 Дж. Длительность импульсов получаемого поля X 10 -4-10- с, а время нарастания доля до макс, значения составляет обычно 0,5 2 мкс. Существ, [c.451]

Из этого уравнения следует, что коэффициент уширения спектра приблизительно равен величине максимального набега фазы фма с-В случае супергауссовского импульса оценить Аю трудно из-за того, что его спектр негауссовский. Тем не менее если предположить, что Аю приблизительно равно Т , где T =TJm-время нарастания импульса, определяемое уравнением (3.2.24), то из уравнения (4.1.9) следует, что коэффициент уширения также равен максимальному фазовому набегу фмакс- ФСМ может значительно уширить спектр, так как можно достичь фмакс 100. В случае интенсивных сверхкоротких импульсов уширенный спектр может иметь ширину 100 ТГц и более [4] это явление иногда называют генерацией суперконтинуума. [c.80]

Поэтому была сделана попытка применить полупроводниковую аппаратуру, успешно используемую при измерении скорости медленных трещин, для регистрации быстродвижу-щихся трещин. Электрическое сопротивление образца с трещиной зависит от длины трещины, и медленный рост трещины может быть зарегистрирован путем записи снижения потенциала в направлении, поперечном к поверхностям трещины. Во многих исследованиях был использован постоянный ток 30 А, дающий снижение потенциала от 1 до 10 мВ при прохождении трещины через образец. Мы наблюдали понижение потенциала в относительно толстых образцах при быстром распространении трещин. При этом следует отметить две трудности, связанные с измерениями. Во-первых, электрические помехи следует отделять от сигнала во-вторых, зависимость сигнала от длины трещины не удается непосредственно интерпретировать. Можно предположить, что интерпретация выходного сигнала усложняется из-за того, что быстрая трещина преобразует применяемый постоянный ток в эквивалентный переменный в связи с тем, что при разрушении материала происходит ступенчатое изменение потенциала. Время нарастания импульса также зависит от скорости трещины. [c.177]

Разрядный ток молнии в редких случаях превышает 10 а. Обычное его значение 10 а (рис. 23.45). Характерная осциллограмма тока показана на рис. 23.46. Во многи X случаях кроме импульсов тока по каналу разряда протекает и непрерывный ток от десятков до нес-кольких тысяч ампер. Время нарастания импульса [c.441]

Импульсное возбуждение с малым фронтом нарастания. Импульсные разряды короткой длительности используются в основном для возбуждения газовых лазеров на самоограниченных переходах. В таких разрядах время нарастания импульса тока должно быть сравнимо с радиационным временем жизни верхнего лазерного уровня. Только в этом случае возможно достижение инверсной населенности в разряде Плотность тока в максимуме импульса, необходимая для создания инверсии, оказывается порядка сотен и тысяч ампер на квадратный сантиметр. Условия возбуждения в разряде зависят от потерь энергии в единицу времени, давления газа, напряженности пробоя в газе, геометрии электродов и их расположения. [c.673]

Динамическое нагружение. Для исследования динамической устойчивости шестигранных чехлов при импульсном нагружении внешним давлением использовались модели кассет с чехлами толщиной 2,1 и 1,5 мм. В качестве иллюстрации характера динамического нагружения на рис. 5 приведены кривые 1 ж 2 с осциллограмм импульсов давления, действующих на наружную новерз -ность шестигранного чехла, соответственно при массах заряда 6 и 12 единиц. Импульс давления р близок по характеру к треугольному, причем время нарастания импульса до максимальной величины составляет т = 0,04 с, а время падения — 0,03 с. Вследствие инерции максимальные перемещения граней чехла имели место к моменту времени примерно 0,12 с после действия максимального давления. На рис. 3 показана зависимость стрелы динамического прогиба (усредненной по шести граням) от ампли-тудй импульса наружного давления, полученная при испытаниях модели кассеты с толщиной чехла 2,1 мм (кривая 4). Линейная связь между прогибом и давлением сохраняется до величины амплитуды импульса 9 кгс/см , что примерно в 1,4 раза больше, чем при статическом нагружении. Максимальный прогиб одной грани получен при амплитуде импульса 15 кгс/см и составляет 3 25 мм. Остаточный прогиб составил 1,1 мм. Потеря устойчивости модели чехла с толщиной стенки 2,1 мм при динамическом нагружении зарегистрирована не была. [c.143]

Рис. 2. Зависимость времени перемагии-чивания t, от Яс для тороидальных образцов 0,6X0,4 мм феррита лития с ППГ в режиме перемагничивания, близком к матричному, и при соотношении разрушающих и перемагничивающих импульсов тока /р//т=0,6 (время нарастания импульсов тока 50 нсек)

Мюллера Тд обусловлено геометрич, размерами счетчика и местом прохождения через иего частицы ири этом макс. Тд = (2—3)-10 сек. Т. о. для того, чтобы дф-фективиость счета истинных совпадений не уменьшалась, необходимо, чтобы Тр > Тд. Конечное время нарастания импульсов на выходе детекторов (фронт Тф —10 3 сек) и нх амплитудный разброс также [c.567]

Радиолокаторы п ответчики комплекса обмениваются сложны.ми сигналами. Так, сигнал запроса п подавления /з имеет несущую частоту /з= (1030,0 0,2) МГц и форму в виде двух импульсов Запроса и одного импульса подавления. Дли-тольиость каждого импульса (0,8 0,1) мкс, время нарастания импульсов [c.35]

TR = Ins (время нарастания импульса) - поле Rise Time. Значение TR может быть сколь угодно малым, но не должно равняться 0 [c.81]

Здесь to — время нарастания импульса. Эта оценка дает величину давления в импульсе отдачи порядка 10 бар. Следует отметить, что условие изобаричности перестает выполняться, когда время нарастания [c.89]

Время нарастания импульсной характеристики (время нарастания импульса анодного тока) /нар, НС Предел лннейности световой характеристики т], А [c.26]

Время нарастания импульса на аноде >) НС Тип спектраль- ной чувстви тельности Чувствительность к энергии излучения Коэффициент усиления (X 10 ) Гемновой ток анода ), нА Обозначение по каталогу фирмы R A [c.247]

Регистрация сигналов АЭ была осуш,ествлена на приборе фирмы ПАК серии 3000/3104 с коэффициентом усиления 34 Дб с уровнем дискриминации 0,1 V и временем разрешения 0,1 с. Регистрировались известные параметры [147, 153, 154] — время нарастания событий, длительность сигналов АЭ, число событий Б одном импульсе и энергия импульса. [c.170]

Возьмем для описания высокочастотной катушки в режиме излучения параллельный R, L, С-контур ударного возбуждения, настроенный на собственную частоту, которая определяет частоту возбуждения ультразвука в металле, с добротностью Q. В качестве индуктивности контура может служить плоская катушка в виде спирали Архимеда , бабочки или рамок. Если генератор посылает на контур мощность Р, индуктивность катушки в коитуре L (Q — его добротность, время нарастания и спада импульса от 0,1 до 0,9 в катушке Tr, Ыс — собственная частота контура), то пиковая амплитуда тока в контуре [2] [c.120]

Величина 1экв выбирается так, чтобы получить малые времена нарастания и спада зондирующего импульса. Практически определяется только членом с Ri. [c.126]

Основные технические характеристики комплекса приведены ниже. Исследуемый сигнал аналоговый. Диапазон измеряемых ударных ускорений 10—10 - м-с 2. Форма ударного импульса полусинусоидальная, трапецеидальная, пилообразная, произвольная. В режиме испытаний одиночными ударными воздействиями производится регистрация и анализ только по одному из каналов комплекса одного импульса с длительностью действия 160—400 мс. В режиме испытаний малыми сериями ударных воздействий производится одновременная регистрация одного — четырех импульсных сигналов, поступающих по всем каналам комплекса или любому их сочетанию. Длительность действия ударных импульсов 1,25—400 мс. В режиме испытаний большими последовательностями ударных нагружений число регистрируемых ударных импульсов 10—35 ООО. Сигналы регистрируются полюбому каналу комплекса. В режиме испытания виброудар-ными воздействиями регистрация ведется только по одному из каналов. Обработке подлежат следующие ха-рактеристики виброударного сигнала время нарастания ускорения до максимального значения 0,7—100 мс. Длительность фронта максимального импульса 175 МКС — 10 мс. Комплекс предусматривает документирование входных данных и результатов анализа в каждом режиме испытаний в виде протоколов, а также на перфоленте и магнитной лепте для долговременного хранения. [c.360]

Перегрузки группы И имеют вид колоколобразного импульса, время нарастания перегрузки и длительность всего процесса измеряются обычно десятками секунд. Максимальные значения перегрузки достигают нескольких сотен секунд. На рис. 2, б показана типичная кривая перегрузки этой группы. [c.425]

Надежность и высокое качество проектов радиационной защиты ядерно-технических установок прямо зависят от качества моделей расчетов их адекватности реальным условиям и надежности константного обеспечения. Эти свойства расчетных моделей могут быть проверены только в результате измерений наиболее общей характеристики поля излучения за макетом радиационной защиты — спектра излучения в необходимом энергетическом интервале, обработанном по методике, дающей возможность вычислить погрешности восстановления спектра, а также погрешность определения любого линейного функционала от спектра. Для измерений спектра в области энергий нейтронов от 0,4—1 до 10— 5 МэВ в настоящее время применяют сцинтилляционный спектрометр быстрых нейтронов с кристаллом стильбена различных размеров и электронной схемой дискриминации импульсов от Y-фона по фронту нарастания импульсов. При измерении и обработке (восстановлении) спектра из измеренных амплитудных распределений возникают погрешности, обусловленные методикой эксперимента (неправильный учет фона, различных поправок и т. п.), применяемым методом обработки, а также статистические погрешности. Здесь описываются алгоритмы и программа восстановления спектров быстрых нейтронов и вычисления статистических погрешностей, вызванных статистикой отсчетов в каналах анализатора и нестабильностью регистрирующей аппаратуры спектрометра, приводящей к нестабильности энергетической шкалы анализатора импульсов. Проверку использованных алгоритмов и программы обработки проводили при измерении спектра быстрых нейтронов, образующихся при спонтанном распаде f. Этот спектр хорошо известен по результатам многочисленных экспериментов с использованием различных методик и является своеобразным международным стандартом . Измерения и обработки результатов проводили на измерительно-вычислительном комплексе (мини-ЭВМ 328 [c.328]

Важной характеристикой С. является время задержки импульса ij, определяемое по моменту наблюдения максимума импульса, к-рое примерно на порядок превосходит длительность самого импульса С. ( о tKlnJV). Такая задержка импульса С. объясняется тем, что процесс распада начинается с изотропного спонтанного излучения, и лишь благодаря взаимодействию атомов через поле излучения в системе происходит нарастание корреляций дипольных моментов атомов, к-рые достигают макс, значения как раз в момент io. [c.431]

Недавно К. К. Шальневым и С. П. Козыревым была выдвинута релаксационная гипотеза. механизма соударения малогабаритных объемов жидкости (капля, струя) с твердым телом (Л. 67]. Согласно этой гипотезе наличие пика давления (р) на осциллограмме р г), где т — время соударения, а также малое время нарастания этого пика (Ti) объясняются тем, что за период Tj капля (струя) упруго деформируется (происходит отрицательная релаксация), а за период Тг происходит падение напряження от сил вязкости (положительная релаксация). Импульс давления согласно данной гипотезе будет зависеть от ряда [c.141]

Смотреть страницы где упоминается термин Время нарастание импульса : [c.64] [c.66] [c.440] [c.54] [c.54] [c.109] [c.312] [c.235] [c.331] [c.1214] [c.414] [c.300] [c.127] [c.229] [c.406] [c.308] [c.219] [c.548] [c.260] [c.294]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...