Коэффициент уширения

Для принятых обозначений отношений линейных размеров условие постоянства объема определяется выражением рХ(1/т]) = 1, откуда следует, что произведение коэффициентов уширения и вытяжки равно коэффициенту высотной деформации. [c.254]

При равенстве единице коэффициента уширения вытяжка равна высотной деформации. Для общего случая вытяжка металла может быть найдена по формуле Х= [c.254]

Ориентировочные значения коэффициента уширения К при раскатке кольцевых поковок на гидравлических прессах [c.444]

Коэффициент уширения/С по диаграмме [c.444]

При вальцовке в калибрах уширение будет меньше, чем на гладкой бочке, так как наклонные поверхности калибра оказывают дополнительное сопротивление развитию уширения. Это сопротивление будет тем больше, чем больше уклон стенок калибра и чем меньше при прочих равных условиях отношение осей овального или ромбического калибра. Влияние формы калибра на уширение можно учесть поправочным коэффициентом уширения [c.375]

На рис. 32 приведены графики для определения поправочного коэффициента уширения при вальцовке квадратной и круглой заготовок в овальных калибрах с разным отношением осей. На графиках Oj = blh — отношение осей полосы. Этими графиками можно пользоваться и при вальцовке указанных заготовок в других калибрах, в частности ромбических. [c.375]

Рис. 32. Определение поправочного коэффициента уширения

Учитывая поправочный коэффициент уширения Ki = 0,63, по графику, приведенному на рис. 32, а, окончательно получим [c.378]

Коэффициенты уширения по формуле (7) [c.378]

Из этого уравнения видно, что уширение зависит от знаков параметра ДГС Р2 и параметра частотной модуляции С. Гауссовский импульс монотонно уширяется с увеличением г, если р С > 0. Если же Pj < О, то импульс сначала снимается. Рис. 3.2 иллюстрирует это зависимостью коэффициента уширения импульса TJT , от z/Lj, (при С = 2). Дисперсионная длина Lp определена в уравнении (3.1.5). В случае Pj С < О длительность импульса становится минимальной при [c.62]

Рис. 3.2. Коэффициент уширения импульса в зависимости от расстояния для частотно-модулированного гауссовского импульса. Штриховая линия соответствует гауссовскому импульсу без частотной модуляции. В случае Р2 < О имеют место точно такие же кривые, если поменять знак коэффициента частотной модуляции С.

Рис. 3.8. Коэффициент уширения частотно-модулированного гауссовского импульса вблизи такой, что Lj, = в зависимости от длины распространения. Штриховая линия соответствует случаю Хо =, так что Lj, становится бесконечной (Р2 = 0).

Значение / слабо зависит от m,f = 0,86 при т = I и уменьшается до 0,74 при увеличении т. Чтобы получить коэффициент уширения спектра, нужно связать начальную ширину спектра Аю и длительность Тц. В случае гауссовского импульса без частотной модуляции Аю = То (уравнение (3.2.16)), где Аю-полуширина по уровню 1/е. Уравнение (4.1.9) тогда принимает вид [c.80]

Рис. 4.8. Коэффициент уширения гауссовского импульса для случаев нормальной (Рз > 0) и аномальной (р, < 0) ДГС, N = 1 для обоих случаев. Для сравнения штриховой линией показано уширение в случае отсутствия ФСМ (N = 0).

Из рис. 4.6 и 4.7 следует, что основной эффект ФСМ-это изменение скорости уширения импульса, вызванного ДГС. На рис. 4.8 показана зависимость коэффициента уширения а/ад от z/Lp при [c.88]

Однако не следует ожидать, что экспоненциальное увеличение длительности фундаментального солитона по z будет иметь место для произвольно больших расстояний. Это можно увидеть, исследуя уравнение (3.3.12), которое предсказывает линейное увеличение длительности по Z в том случае, когда нелинейными эффектами можно пренебречь. Численное решение уравнения (5.4.1) показывает [76], что возмущенное решение (5.4.3) является достаточно точным только для тех значений z, для которых выполняется условие tz 1. На рис. 5.10 изображен коэффициент уширения как функция от в случае, [c.126]

Отношение ширины полосы после прокатки Вз к исходной ширине до прокатки В] называют коэффициентом уширения, т. е. [c.260]

Коэффициент уширения представляет собою отношение ширины полосы после прохода к исходной ширине [c.312]

В соответствии с правилом наименьшего сопротивления с увеличением ширины полосы в длинных зонах увеличивается абсолютное уширение в широких зонах оно практически не изменяется, так как размер участков зоны деформации, питающих уширение, остается постоянным, коэффициент уширения уменьшается, и поэтому при прокатке листов уширением пренебрегают, а деформацию принимают плоской. [c.325]

При обжатии полосы в валках несколько увеличивается ее ширина. При заданном коэффициенте обжатия вытяжка А и коэффициент уширения полосы взаимно связаны [c.239]

По высоте полоса также изменяет свои размеры обозначим коэффициент деформации по высоте или коэффициент уменьшения высоты V = hi/hg, а коэффициент деформации по ширине или коэффициент уширения р = Ь /Ьо- [c.356]

По номограмме (рис. 20) определяют коэффициент уширения [c.189]

Номограмма для определения коэффициента уширения по формуле С. И Губкина [71 [c.189]

Определяем коэффициент уширения [c.190]

Рис. 39. График для определения коэффициента уширения /С для квадратной заготовки

Коэффициент уширения соответ- [c.204]

Находим поправочный коэффициент уширения. [c.205]

Отношения линейных размеров тела r = liolh называют коэффициентом высотной деформации = Ь/Ьо —коэффициентом уширения l = loll — коэффициентом удлинения или вытяжкой металла. [c.254]

Рис. 3.5. Коэффициент уширения а/СТо в зависимости от длины для нескольких супергауссовских импульсов с разными значениями т. Случай ш = 1 соответствует гауссовскому импульсу. Фронты импульсов становятся круче с увеличением т.

Сначала рассмотрим случай, когда уширение импульса определяется главным образом большой спектральной шириной 5ю источника (5юГо 1). Для гауссовского импульса без частотной модуляции коэффициент уширения можно получить на основании уравнения [c.73]

Из этого уравнения следует, что коэффициент уширения спектра приблизительно равен величине максимального набега фазы фма с-В случае супергауссовского импульса оценить Аю трудно из-за того, что его спектр негауссовский. Тем не менее если предположить, что Аю приблизительно равно Т , где T =TJm-время нарастания импульса, определяемое уравнением (3.2.24), то из уравнения (4.1.9) следует, что коэффициент уширения также равен максимальному фазовому набегу фмакс- ФСМ может значительно уширить спектр, так как можно достичь фмакс 100. В случае интенсивных сверхкоротких импульсов уширенный спектр может иметь ширину 100 ТГц и более [4] это явление иногда называют генерацией суперконтинуума. [c.80]

Находят поправочный коэффициент уширения К1 по графику для квадратной заготовки (рис. 39) и для круглой загйтовки (рис. 40). [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...