Эйнштейна формула для подвижности

Сравнивая уравнения (5.69) и (5.71), получаем формулу Эйнштейна, связывающую подвижность с коэффициентом диффузии [c.87]

Подвижности электронов и дырок в монокристалле кремния при 300 К соответственно равны 0,17 и 0,035 м /(В-с). Используя формулы Эйнштейна, рассчитайте коэффициент диффузии электронов и дырок при комнатной температуре. [c.386]

Если атомы примеси заряжены, то, зная коэффициент диффузии и используя соотношение Эйнштейна квТ 1 = qD, можно найти ионную подвижность ц и проводимость а по следующим формулам [c.667]

Соотношение (1.19) можно ввести и для диффузии малой концентрации легкого газа в тяжелом. Величина Ь будет представлять тогда подвижность легкой молекулы V в этом случае — направленная вдоль градиента концентрации часть скорости легкой молекулы (иа фоне гораздо большей ее хаотически направленной тепловой скорости и). Соотношение (1.9) можно вывести так же, как было получено соотношение (1.29). Действительно, величина M V — снова характерный передаваемый импульс за столкновение, так как передаваемый импульс M v обращается в ноль при усреднении по углам вектора скорости v, связанной с тепловым движением легкого газа. Число соударений за единичное время выражается той же формулой N,соотношение Эйнштейна (1.28) к легким молекулам, получаем то же выражение (1.29). Таким образом, одинаковость оценок для коэффициентов диффузии тяжелого газа в легком н легкого газа в тяжелом становится очевидной. Кроме того, из сказанного можно сделать вывод, что в том случае, когда масса молекулы диффундирующего газа сравнима с массой молекулы основной части газа, выражение (1.29) остается также справедливым, причем под Ml понимается любая из рассматриваемых масс. Когда эти массы вообще одинаковы, то говорят о коэффициенте самодиффузии. Явление самодиффузии можно наблюдать, когда диффундирующая часть молекул может каким-то образом отличаться от основной части молекул (например, диффузия возбужденных молекул в газе из молекул в основном состоянии). [c.14]

Записывая проводимость о как а еи , где —подвижность полз аем формулу Эйнштейна для коэффициента диффузии [c.502]

Соотношения Эйнштейна следуют непосредственно из того факта, что при термодинамическом равновесии электронные и дырочные токи должны обраш аться в нуль. Только если подвижности и коэффициенты диффузии удовлетворяют равенствам (29.30), токи, определяемые формулами (29.27), обратятся в нуль при равновесных значениях концентраций носителей (29.3) ) [что легко проверить прямой подстановкой (29.3) в (29.27)]. [c.222]

Можно предположить, что расстояние Ь, на котором могут сохраняться отклонения от равновесия, должно в весьма грубом приближении совпадать с расстоянием, проходимым носителем тока до его рекомбинации. Это не сразу видно из выражений (29.37) для диффузионных длин п яЬр, однако выявляется, если переписать (29.37), используя а) соотношения Эйнштейна (29.30) между коэффициентом диффузии и подвижностью, б) формулу Друде (29.28) или (29.29) для подвижности, в) соотношение между сред- [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...