Система адиабатная однородная

В гл. 3 мы отмечали, что второе начало термодинамики устанавливает, во-первых, общую закономерность превращения теплоты в работу и, во-вторых, выражает специфические закономерности как обычных, так и необычных систем. Общая закономерность превращения теплоты в работу в обоих случаях систем состоит в том, что при таком превращении в замкнутом круговом процессе часть теплоты непременно отдается рабочим телом другим телам. Этот (первый) элемент компенсации, который в случае обычных систем совпадает со вторым элементом компенсации (изменением термодинамического состояния других тел), приводит к существованию энтропии у равновесной системы (см. 13). Отсюда следует, что второе начало, сформулированное Каратеодори, не изменяется вблизи каждого состояния любой термически однородной системы существуют такие состояния, которые недостижимы из него адиабатным путем. Это означает, что у всякой равновесной системы в состоянии с отрицательной абсолютной температурой (как и в случае обычных систем) существует энтропия как функция ее состояния [c.142]

Если термически однородная система, состоящая из подсистем 7 и 2, совершает обратимый адиабатный процесс, то в том случае, когда для первой подсистемы процесс является круговым, для второй системы он будет тоже круговым. Доказать это можно только на основе второго начала термодинамики. [c.163]

По принципу Каратеодори не только вблизи, но и сколь угодно вдали от любого равновесного состояния термически однородной системы существуют состояния, в которые нельзя попасть при помощи адиабатного процесса, поскольку при этом процессе система проходит только через состояния с одинаковой энтропией и поэтому все другие состояния (независимо от их близости или дальности) для нее недостижимы. [c.349]

Термически однородная система — система, все части которой имеют одинаковую температуру (т. е. система, в которой отсутствуют теплонепроницаемые (адиабатные) перегородки). Для термически неоднородной системы принцип адиабатной недостижимости, вообще говоря, не выполняется ( ). [c.45]

Вблизи каждого состояния термически однородной системы существуют состояния, недостижимые адиабатным путем. Это утверждение носит название принципа адиабатной недостижимости Каратеодори. [c.40]

При фиксированном неренаде давлений в канале скорость движения однородной капельной жидкости меньше скорости изоэнтропийного течения двухфазной среды в то же время плотность конденсированного вещества по всей области состояний (за исключением участка, близкого к критической точке) во много раз превышает плотность равновесной газообразной фазы. В адиабатной системе снижение плотности среды, вызываемое испарением жидкости, происходит более интенсивно, нежели нарастание скорости потока. Таким образом, нарушение фазового равновесия в потоке испаряющейся жидкости и связанные с этим снижения степени сухости и перегрев конденсированной составляющей влекут за собой увеличение плотности потока (wy), а следовательно, и расхода. [c.180]

Если мы рассмотрим процессы, возможные в изолированной системе, находящейся в некотором состоянии, то мы сможем достичь ряда соседних состояний обратимым адиабатным путем. В простом случае, когда тело однородно, например газ, давление которого уравновешивается с помощью соответствующего механизма (см. рис. 29), все такие состояния лежат на кривой р1/ =сопз1. Кроме того, достижимыми являются все состояния с большей энтропией. Они лежат, естественно, по одну сторону от адиабаты. Все состояния, лежащие как угодно близко к начальному по другую сторону адиабиты, без внешних воздействий вообще недостижимы. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...