Бьеркнеса теорема

Блазиуса закон сопротивления 223, 265 Бойля-Мариотта закон 19 Борда насадок 117 Бьеркнеса теорема 492 [c.565]

Кажущиеся взаимодействия тел, движущихся в беспредельной жидкости. Аналогия между скоростями точек жидкой массы, движущейся с потенциалом скоростей, и силами действия на единицу магнитной массы, магнитными массами и токами, расположенными на граничной поверхности. Теорема о гидродинамическом давлении на элемент поверхности движущегося тела (в обобщенном виде). Задача о кажущемся взаимодействии двух колец, погруженных в жидкую массу, движущуюся с многозначным потенциалом. Задача Бьеркнеса о взаимодействии двух пульсирующих шаров. Кажущиеся взаимодействия двух быстро движущихся шаров. Кчияние стенок и свободной поверхности на движущиеся тела, объяснение рикошета. Неустойчивость поверхности раздела. [c.323]

Непрерывное изменение плотности, а) Теорема В.Бьеркнеса. В 9 гл. II (стр. 82) мы доказали теорему Томсона о том, что в жидкости, лишенной трения, циркуляция вдоль замкнутой жидкой линии не изменяется во времени. Необходимым условием для доказательства было предположение, что плотность жидкости или имеет постоянное значение, или, как в случае однородных газов, зависит только от давления. Для иного, более общего случая распределения плотности теорема Томсона неприменима. В самом деле, теперь интеграл [c.492]

Знак в каждом отдельном случае легко определить из того соображения, что более плотные части жидкости стремятся двигаться вниз, а менее плотные — вверх. Теорема Бьеркнеса пригодна главным образом для качественного исследования. Применение ее для количественного исследования затрудняется тем, что обычно поле давлений ускоренного течения точно не известно. Исключение составляют течения в таком пространстве, горизонтальное протяжение которого во много раз превышает вертикальное протяжение. Этот случай имеет место в большинстве метеорологических приложений. При течениях в таком пространстве вертикальные ускорения вследствие условия неразрывности малы по сравнению с горизонтальными ускорениями, и поэтому давление на каждой вертикали можно определять на основании законов гидростатики. Для вычислений, однако, целесообразно пользоваться не тем интегралом, который получился в правой части формулы (60), а его исходной формой, т.е. интегралом [c.495]

Температуропроводность 530 Теорема Бьеркнеса 492 [c.571]

Рис. 5. Геометрическая интерпретация теоремы Бьеркнеса о циркуляции.

Образование впхрей. Теорема В. Бьеркнеса. Рассмотрим сначала случай, когда не выполняется соотношепне р- = Ф (/ ). т. е. когда плотность определяется не только давлением, по и другими факторами, например температурой или влажностью (для воздуха), или соленостью (для морской воды) и т. д. В этом случае уравнение (2.12) может быть написано в виде [c.162]

Теорема В. Бьеркнеса. Производная по времени от циркуляции скорости по какому-либо жидкому контуру равна разности числа положительных и отрицательных единичных изобаро-изостерических трубок, пересекающих контур 1. При этом предполагается, что жидкость идеальная и что силы, действующие на единицу массы жидкости, имеют потенциал. [c.165]

Обратимся к рассмотрению морских течений. И здесь применение теоремы Бьеркнеса об образовании вихрей позволяет разобраться в картине имеющих место потоков воды. Роль неравномерного нагревангя играет здесь неравномерная соленость воды. Более соленая вода оказывается при одинаковом давлении и температуре более плотной. Поэтому, если мы имеем массу воды разной солености, [c.167]

В противоположность теоремам Лагранжа для несжимаемых жидкостей при движении сжимаемой жидкости, как это показали исследования Бьеркнеса (Bjerknes) и Зильберштейна (Silberstein) даже в том случае, когда действуют только консервативные силы, могут возникать и исчезать вихри, поскольку давление зависит не только от плотности, но [c.18]

Первая теорема Гельмгольца, как известно, состоит в том, что частицы жидкости, находящиеся в какой-то момент времени на вихревой линии, остаются на ней и во все последующее время. Вторая теорема утверждает, что интенсивность вихревой трубки со временем не изменяется. Необходимые и достаточные условия того, чтобы обе теоремы Гельмгольца имели силу для векторных трубок или векторных линий в поле вектора А при скорости В, впервые установлены Зоравским (Zorawski) и Бьеркнесом (Bjerknes) . Эти условия вытекают из уравнения [c.20]

Для выяснения изменения величины вихря рассматривают изменения напряжения I вихревой трубки это напряжение, равное для бесконечно тонкой вихревой трубки произведению величины вихря на площадь сечения нормального к оси трубки, во всех случаях равняется циркуляции скорости С по замкнутому контуру, проведенному на поверхности трубки (как бы сжимающему трубку). Согласно теореме В. Томсона и Бьеркнеса производная циркуляции скорости по времени равняется циркуляции ускорения Ц, которая согласно формуле (1) распадается на четыре части 1) циркуляция Ц вектора со grad р 2) циркуляция Zfi силы тяжести F , 3) циркуляция отклоняющей силы Земли и 4) циркуляция Цз диссипативных сил. [c.141]

Соотношение (8.3) для скорости изменения циркуляции по замкнутому жидкому контуру или равной ей удвоенной скорости изменения потока вектора вихря сквозь такой контур выражает собой теорему Бьеркнеса эта теорема используется в динамической метеорологии. [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...