Падение напряжения энергии волн

Установлено, что жидкость, применяемая в качестве рабочей среды, влияет на величину падения напряжения между электродами при возбуждении дуговых разрядов величина напряжения, в свою очередь, определяет энергию, выделяющуюся в зоне обработки, соответствующие величины съема металла и энергию ударных волн, способствующих эвакуации диспергированных частиц. [c.78]

Как известно, из линейной теории упругости следует, что при распространении импульса напряжений в однослойном материале никакого затухания не будет. Волна сохраняет как свою форму, так и амплитуду. В отличие от этого модель нелинейно-упругой среды предсказывает затухание. Она описывает наблюдаемое в опыте явление дисперсии, т. е. распространение волн различной частоты с разными скоростями. Поскольку импульс сложной формы можно разложить по гармоникам и каждая из последних будет иметь свою скорость — начинается изменение формы импульса, расхождение отдельных мод в пространстве и падение таким образом амплитуды волны напряжений. Это усугубляется переходом энергии низших гармоник в энергию высших гармоник. В частности, из параграфа 1 главы V видно, что увеличение амплитуды второй гармоники приводит к уменьшению амплитуды первой гармоники. Уменьшение пропорционально квадрату амплитуды последней и пути пройденной волной. Таким образом, энергия первой гармоники передается второй по квадратичному закону. Очевидна принципиальная разница нелинейного затухания от затухания вызванного поглощением механической энергии, которое обычно пропорционально расстоянию пройденного волной, что хорошо иллюстрируют данные приводимых ниже расчетов. Отметим, что описанное размазывание волн со временем не меняет общей механической энергии, переносимой волной, если не учитывать диссипации, из-за которой более высокие гармоники поглощаются быстрее. [c.188]

Диссипация за счет пластичности может быть объяснена следующим образом. С одной стороны, работа на пластических деформациях необратимо переходит в немеханические формы энергии, в данном случае полагаем, что полностью идет на нагревание. Естественно, что эти энергозатраты приводят к падению амплитуды волны. Второй чисто механический эффект — это ограничение девиатора кругом текучести, что может сыграть существенную роль при напряжениях порядка предела упругости. [c.188]

В качестве простейшего примера ситуации, в которой уточнение теории, первоначально пригодной лишь для длинных волн, может повлечь за собой изменение выводов о статьях расхода энергии, можно привести задачу о неупругом падении нити на жесткое основание. Пусть точка контакта нити с основанием (граничная точка зоны контакта) движется влево (и < 0) при т > О нить покоится на основании, при т] < О - движется к основанию ( трещина закрывается). Если учесть (приближенно) изгибную жесткость нити, то уравнение ее движения можно записать в виде (как и выше, положительным считается напряжение, препятствующее положительному перемещению) [c.262]

Подробное описание методики и аппаратуры для проведения измерений спектральной степени черноты изложено в работе [6], поэтому здесь мы остановимся на нем коротко. Схема установки показана на фиг. 3. Трубчатый образец, обогреваемый электрическим током, помещали в вакуумируемую или заполняемую аргоном камеру. Спектр излучения от образца в области длин волн от 1 до 5,5 мкм регистрировали с помощью системы зеркал и инфракрасного спектрометра ИКС-12 с призмой из фтористого лития. Кроме того, на установке можно было измерить яркост-ную температуру излучения образца при длине волны Я = 0,65 мкм с помощью эталонного оптического пирометра ОП-48 и яркостную температуру для полного спектра специальным радиометром интегрального излучения. Можно было также измерить рассеиваемую элементом образца энергию путем измерения силы тока и падения напряжения на образце. Все радиационные измерительные приборы тарировались по черному телу, изготовленному из графитовой трубки, богреваемой электрическим током. Методика измерения спектральных интенсивностей излучения 7°° изложена в работе [6]. [c.124]

Диафрагма громкоговорителя имеет массу и упругость, которыми можно пренебречь в используемом диапазоне частот. Колебаниям диафрагмы противодействует сила, равная 400 V, где v — скорость диафрагмы. Диафрагма связана с электрической цепью посредством катушки с сопротивлением в 25 ом, индуктивностью 10 мгн и коэффициентом связи Г ==10 ООО. Через катушку проходит переменный ток, создающий на ней падение напряжения равное 10 в, частота которого может изменяться. Предполагая, что вся энергия, теряемая диафрагмой и определяемая величиной коэффициента трения в уравлении движелия, преобразуется в звуковые волны, нанести на график звуковую энергию, излучаемую в секунду (в ваттах), в функции частоты переменной э. д. с. от v = 0 до V = 1000 гц. [c.87]

При дальнейшем рассмотрении процесса отражения будем пренебрегать потерями энергии падающей волны, расходуемой на нагрев металла токами, ею возбужденными. Эти потери обычно невелики. Другими словами, вместо металла будем рассматривать идеально проводящую плоскую поверхность, т. е. будем считать, что омическое сопротивление отражающей поверхности электрическому току равно нулю. Следошателыю, при прохождении по такой поверхности тока падение напряжения равно нулю, т. е потенциалы всех точек проводника одинаковы. А так как электрические силовые линии всегда соединяют точки с разными потенциалами, то тангенциальная составляюи ая электрического поля, параллельная границе раздела металла и диэлектрика (воздуха), долзта быть равна нулю. Это — первое граничное условие на поверхности идеального проводника. [c.10]

ДЕЦИБЕЛ (дБ, dB), дольная ед. от бела — ед. логарифмич. относит, величины 1 дБ=0,1 Б. В акустике — ед. уровня звук, давления 1 дБ — уровень звук, давления р, для к-рого выполняется соотношение 201д(р/ро)= = 1, где Ро — пороговое звук, давление, принимаемое равным 2 -10" Па. ДЖОЗЕФСОНА ЭФФЕКТ, протекание сверхпроводящего тока через тонкий слой диэлектрика, разделяющий два сверхпроводника (т. н. контакт Джозефсона) предсказан на основе теории сверхпроводимости англ. физиком Б. Джозефсоном (В. ТозерЬзоп) [1962, Нобелевская премия (1973)], экспериментально обнаружен в 1963. Эл-ны проводимости проходят через диэлектрик (обычно плёнку окиси металла толщиной - ЮА Ю- м) благодаря туннельному эффекту. Если ток через контакт Джозефсона не превышает определ. значения, наз. критич. током контакта, то падение напряжения на контакте отсутствует (т. н. стационарный Д. э.). Если же через контакт пропускать ток, больший критического, то на контакте возникает падение напряжения, и контакт излучает эл.-магн. волны (н е-стационарный Д. э.). Излучать эл.-магн. волны может только перем. ток — именно такой ток течёт сквозь контакт Джозефсона при п о-стоянном падении напряжения V на контакте. Частота излучения V связана с V соотношением —2 еУ1к, где е — заряд эл-на. Излучение обусловлено тем, что объединённые в пары эл-ны, создающие сверхпроводящий ток, при переходе через контакт приобретают избыточную по отношению к осн. состоянию сверхпроводника энергию 2 еУ. Единств, возможность для пары эл-нов вернуться в осн. состояние — это излучить квант эл.-магн. энергии / v=2 еУ. Д. э. указывает на существование в сверхпроводниках электронной упорядоченности — фазовой когерентности в осн. состоянии все электронные пары (куперов- [c.153]

Джон Гопкинсон, отбросив промежуточную область процесса деформации Треска, допустил, что теория линейной упругости применима вплоть до разрушения образца. Таким образом, для данной проволоки, закрепленной на одном конце и подверженной удару на другом, первое разрушение по мере увеличения высоты падающего груза должно было произойти у верхнего зажима или точки закрепления, поскольку по простым соображениям напряжение должно удвоиться при отражении волны. Дальнейшее увеличение высоты падения в 4 раза по сравнению с этой высотой вызывало мгновенный разрыв проволоки на том конце, где был произведен удар, т. е. увеличение вдвое начальной скорости вызвало такие же напряжения в сечении нижнего конца, как и при отражении в сечении закрепленного конца, но при первоначальной высоте падения груза. В первой из двух своих работ на эту тему Гопкинсон (J. Hopkinson [1872, 1]) был заинтересован также и в том, чтобы выяснить, следовало ли разрушение закону кинетической энергии mv , количества движения mv или вовсе не зависело от массы падаю-ш,его груза, а только от амплитуды скорости в проволоке, как это подсказывала элементарная волновая теория ). [c.195]

Было покаэано, что при падении антиплоской волны трещина не отклонится от прямолинейной траектории, если только эффективная поверхностная энергия не зависит от угла отклонения. В случае же падения плоской волны удается определить время tp, угол отклонения и скорость распространения трещины эти величины зависят, естественно, от предварительных напряжений и угла падения волны. Для определения напряжений вблизи вершины отклонившейся трещины использована схема возмущения, позволяющая свести задачу с отклонившейся треииной к задаче с прямолинейной трещиной, но при модафици-рованных граничных условиях на берегах трещины. Учитывая актуальность построения упругодинамических решений для отклонившейся и разветвленной трещины, рассмотрим подробнее достигнутые в этом направлении результаты. Большинство из них в случае ветвления получено в предположении автомодельности задачи. Внезапное ветвление начально стационарной трещины приводит к автомодельному решению, если каждая ответвленная трещина распространяется с постоянной скоростью, начиная с того момента, когда или падающая волна напряжений достигает вершины полубесконечной трещины, или [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...