Адиабата ударная

Сравнение адиабат ударной и идеальной произведено на рис. 3.4. [c.122]

Наиболее точное построение тарировочной кривой в соответствии с механизмом генерации сигнала, проанализированным в предыдущем параграфе, т. е. построение зависимости (5.10) по регистрируемому сигналу с диэлектрического датчика при прохождении импульса нагрузки может быть выполнено по результатам экспериментов с плоским соударением плит с заданной скоростью. Для материала с известной адиабатой ударного сжатия амплитуда волны может быть рассчитана по скорости соударения, что исключает погрешность определения нагрузки путем ее регистрации в независимой серии экспериментов, например с использованием емкостного датчика или другим методом. [c.181]

Абсолютная температура 2, 3 Абсолютное давление 609 Авогадро закон 58 Автолы — Удельный вес 604 Агенты холодильные 151—162 Адиабата ударная 694 Адиабатический процесс 75 Адиабатическое истечение газа 139 [c.701]

Адиабата ударная 132 Аэродинамические характеристики диффузоров 269, 272 Аэродинамическое воздействие на поток 283 [c.378]

Абсолютно черное тело 248 Автоматизация научных исследований (АНИ) 436 Автоматизированная система (АС) 436 Адиабата ударная 63 Анализатор бинарных смесей 366 [c.547]

Пусть аа (рис. 54) есть ударная адиабата, проведенная через точку ри V, в качестве начальной. Выберем на ней какую-нибудь точку р2, Vi и проведем через нее другую адиабату ЬЬ ), для которой бы эта точка была начальной. Очевидно, что пара значений ри Vi будет удовлетворять также и уравнению этой второй адиабаты. Таким образом, адиабаты аа и ЬЬ пересекутся в обеих точках р, V и р2, Vi. Подчеркнем, что обе эти адиабаты отнюдь не совпадают полностью друг с другом, как это имело бы место для адиабат Пуассона, проведенных через заданную точку. [c.458]

При заданном начальном термодинамическом состоянии газа (т. е. заданных р, Vi) ударная волна определяется всего одним каким-либо параметром если, например, задать давление р2 за волной, то по адиабате Гюгонио определится V2, а затем по формулам (85,4) и (85,6) — плотность потока / и скорости v и 2. Напомним, однако, что мы рассматриваем здесь ударную волну в системе координат, в которой газ движется нормально к ее поверхности. Если н<е учесть возможность расположения ударной волны под косым углом к направлению потока, то по- [c.458]

Укажем здесь на следующее удобное графическое истолкование формулы (85,6). Если соединить хордой точку ри V на ударной адиабате (рис. 53) с некоторой произвольной точкой Р2, Vi на ней, то (р2 —pi)/ V2—Vi) =—р есть не что иное, как тангенс угла наклона этой хорды к оси абсцисс (к ее положительному направлению). Таким образом, значение j, а с ним и скорости ударной волны, определяется в каждой точке ударной адиабаты углом наклона хорды, проведенной в эту точку из начальной точки. [c.459]

Величина определяет наклон хорды, проведенной из начальной точки ударной адиабаты 1 в произвольную точку 2 (—р есть тангенс угла наклона этой хорды к оси К). Покажем, прежде всего, что направление изменения этой величины при перемещении точки 2 вдоль адиабаты однозначно связано с направлением изменения энтропии sa при том же перемещении. [c.463]

Дальнейшие рассуждения имеют своей следующей целью показать, что на ударной адиабате не мол<ет быть точек, в которых бы она касалась проведенной из точки I прямой (как это имело бы место в точке О на рис. 56. [c.464]

Далее, вычислим производную d f)/dp2 в произвольной точке ударной адиабаты. Подставив в соотношение (87,5) дифференциал dV2 в виде [c.464]

Имея в виду доказанную таким образом невозможность существования звуковых точек, можно заключить непосредственно из графика ударной адиабаты, что угол наклона хорды/2 уменьшается при передвижении точки 2 вверх по кривой, а р соот- [c.465]

Легко, далее, убедиться в том, что на верхней части ударной адиабаты справедливы также и неравенства V2 С Са, Vi > l. Первое следует прямо из того, что оно справедливо вблизи точки J, а сделаться равным единице отношение tis/ a нигде не может. Второе следует из того, что ввиду невозможности такого перегиба адиабаты, какой изображен на рис. 56, всякая хорда из точки 1 в находящуюся над ней точку 2 расположена более круто, чем касательная к ударной адиабате в точке 1. [c.466]

Таким образом, на верхней части ударной адиабаты выполняются условие S2 > S] и все три неравенства (87,1—2). Наоборот, на нижней части адиабаты все эти условия не выполняются. Следовательно, все эти условия оказываются эквивалентными друг другу и выполнение одного из них автоматически влечет за собой также и выполнение всех остальных. [c.466]

По этой формуле можно определить по трем из величин pi, V], р2, V2 четвертую. Отношение V a/V i является монотонно убывающей функцией отношения рг/рь стремящейся к конечному пределу (Y—1)/(7+1). Кривая, изображающая зависимость между р2 и Уа при заданных pi, Vi (ударная адиабата), представлена на рис. 58.. Это — равнобочная гипербола с асимптотами [c.469]

Скажем несколько слов о некоторых возможных, в принципе, типах ударных адиабат, содержащих области рассмотренных неустойчивостей ). [c.477]

По-видимому, область неоднозначности простирается на ударной адиабате несколько за пределы области неустойчивости, определяемой этими условиями. См, об этом указанную выше статью Н. М. Кузнецова, [c.478]

На рнс. 67 сплошной линией изображена ударная адиабата, проведенная через заданную начальную точку /, в предположении полной равновесности конеч-—)/ ных состояний газа наклон касательной к этой кривой в точке I определяется равновесной скоростью звука, которую мы обозначали в 81 посредством Со- Пунктиром же изображена ударная адиабата, проведенная через ту же точку I, в предположении, что релаксационные процессы заморожены и не происходят вовсе наклон касательной к этой кривой в точке 1 определяется значением скорости звука, которое было обозначено в 81 как с=о. [c.496]

Если равновесная и неравновесная ударные адиабаты пересекаются (рис. [c.497]

Гис, 3.1.2. Эпюры скоростей и давлений (а) п ри-диаграмма (б) при ударе со скоростью Vo ударника о мишень Л У —ударная адиабата ударннка, ОМ — прямая линия, описываемая уравнением р = роОу и соответствующая возможным состояниям за ударной волной, движущейся со скоростью [c.246]

Автомодельность 390 Адиабата ударная 123 Анализ размерностей 376. 378 Аналогия газогндравлическая 396 [c.408]

Абляция тепловой защиты 361 Авангард ( Vanguard ) 85 Адиабата ударная Гюгонио 431 Акселерометр 657 [c.721]

При заданных ри Vi уравнение (85,9) или (85,10) определяет зависимость между рг и V 2- Об этой зависимости говорят как об ударной адиабате или адиабате Гюгонио (W. J. Rankine, 1870 Н. Hugoniot, 1885). Графически она изображается (рис. 53) в плоскости р, V кривой, проходящей через заданную точку р, Vi, отвечающую состоянию газа 1 перед ударной волной эту точку ударной адиабаты мы будем называть ее начальной точкой. Отметим, что ударная адиабата не может пересечь вертикальной прямой V =i/ нигде, кроме только начальной точки. Действительно, наличие такого пересечения означало бы, что одному и тому же объему соответствуют два различных давления, удовлетворяющих уравнению (85,10). Между тем, при V[==V2 имеем из (85,10) также и 61=62, а при одинаковых объемах и энергиях давления тоже должны быть одинаковыми. Таким образом, прямая V = Vi делит ударную адиабату на две части, из которых каждая находится целиком по одну сторону от этой прямой. По аналогичной причине ударная адиабата пересекает только в одной точке pi, Vi) также и горизонтальную прямую р — р. [c.457]

Это обстоятельство является одним из следствий того факта, что уравнение ударной адиабаты не может быть написано в виде Др. V) = onst, где f есть некоторая функция своих аргументов, как это, например, имеет место для адиабаты Пуассона (уравнение которой есть s(p, 1/) = onst). В то время как адиабаты Пуассона (для заданного газа) составляют однопараметрическое семейство кривых, ударная адиабата определяется заданием двух параметров начальных значений pi, Vi. С этим л<е связано и следующее важное обстоятельство если две (или более) последовательные ударные волны переводят газ соответственно из состояния 1 в состояние 2 к из 2 в 3, то переход из состояния 1 в 3 путем прохоладення какой-либо одной ударной волны, вообще говоря, невозможен. [c.458]

Проведем через точку / (pi, l/j) на р, 1/-днаграмме две кривые— ударнз о адиабату и адиабату Пуассона. Уравнеь ие адиабаты Пуассона есть S2 — Si = 0. Из сравнения этого уравнения с уравнением (86,1) ударной адиабаты вблизи точки / видно, что обе кривые касаются в этой точке, причем имеет место касание второго порядка — совпадают не только первые, но и вторые производные. Для того чтобы выяснить взаимное расположение обеих кривых вблизи точки /, воспользуемся тем, что согласно [c.461]

Так, это может иметь место в области вблизи критической точки жидкость — газ. Ситуация с нарушением условия (86,2) может быть также имитирована на ударной адиабате для среды, допускающей фазовый переход fB результате чего на адиабате возникает излом). См. об этом в книге Зельдович Я. Б., Райэер Ю. П. Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений. — Изд. 2-е. — М. Наука, 1966, гл. 1, 19 гл. XI, 20. [c.461]

Последняя аргументация применима только вблизи точки 1, где тангенс угла наклона касательной к ударной адиабате в точке 2 отличается от прон.чводной лишь на величину второго порядка малости. [c.462]

Теперь уже легко доказать невозможность существования звуковой точки на ударной адиабате. В точках, лежащих вблизи начальной точки I над ней, имеем Уг < Сг (см. конец предыдущего параграфа). Поэтому равенство V2 — 2 может быть достигнуто лишь при увеличении Vij i, другими словами, в звуковой точке должно было бы быть d v2l 2)Idp2> О, между тем как согласно (87,10) мы имеем как раз обратное неравенство. Аналогичным образом можно убедиться в невозможности обращения V2/ 2 в единицу и на нижней части ударной адиабаты, под точкой 1. [c.465]

Условие (90,12) требует отрицательной производной dpijdV , причем ударная адиабата должна быть наклонена (к оси абсцисс) в точке 2 менее круто, чем проведенная в нее хорда 12 (т. е. обратно тому, что имеет место в обычных случаях — рис. 53). Для этого адиабата должна перегнуться, как показано на рис. 60 условие неустойчивости (90,12) выполняется на участке аЬ. [c.477]

Существенно, что скачки различных величи[ в разрывах начальных условий (или, как мы будем говорить, в начальных разрывах) могут быть соверщенно произвольными между ними не должно существовать никаких соотношений. Между тем, мы знаем, что на поверхности разрывов, которые могут существовать в газе в качестве устойчивых образований, должны соблюдаться определенные условия так, скачки плотности и давления в ударной волне связаны друг с другом ударной адиабатой. Поэтому ясно, что если в начальном разрыве эти необходимые условия не соблюдаются, то з дальнейшем он во всяком случае не сможет продолжать существовать как таковой. Вместо этого начальный разрыв, вообще говоря, распадается на несколько разрывов, каждый из которых является каким-нибудь из возможных типов разрывов (ударная волна, тангенциальный разрыв, слабый разрыв) с течением времени эти возникшие разрывы будут отходить друг от друга ). [c.519]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.122 , c.123 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.123 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.694 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.132 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.63 ]

Газовая динамика (1988) -- [ c.75 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.79 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.153 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...