Циркуляция напряжений

Стоящий слева интеграл представляет собой циркуляцию напряженности магнитного поля. Ее называют магнитодвижущей силой и обозначают . Название это связано с упомянутой выше ошибочной аналогией между напряженностью электрического поля и напряженностью магнитного поля. Циркуляция по замкнутому контуру напряженности электрического поля, обусловленная действием сторонних сил неэлектрического происхождения, представляет собой электродвижущую силу в данном контуре. Она равна работе перемещения по контуру единицы заряда. Циркуляция напряженности магнитного поля ни с каким перемещением и ни с какой работой не связана, так что название магнитодвижущая сила является таким же анахронизмом, как и некоторые другие сохранившиеся названия (живая сила, лошадиная сила и Т.П.). [c.252]

Магнитодвижущая сила. Циркуляция напряженности магнитного поля записывается в СИ в виде [c.271]

Магнитодвижущая сила (циркуляция напряженности магнитного поля) [c.222]

Циркуляция напряженности Е магнитного 1 оля вдоль замкнутого контура L проводника [c.103]

Магнитодвижущая сила (циркуляция напряженности магнитного поля). Согласно закону полного тока интеграл по замкнутому контуру скалярного произведения Н М, где М — элемент контура, пропорционален алгебраической сумме всех токов, охватываемых контуром [c.206]

Стоящий слева интеграл представляет собой циркуляцию напряженности магнитного поля. Ее принято называть магнитодвижущей силой Название это связано с упомянутой выше ошибочной аналогией между напряженностью электрического поля и напряженностью магнитного поля. Циркуляция по замкнутому контуру напряженности электрического поля, обусловленная действием сторонних сил неэлектрического происхождения, представляет собой электродвижущую силу в данном контуре. Она равна работе перемещения по контуру [c.206]

Единицей магнитодвижущей силы является циркуляция напряженности магнитного поля при однократном обходе тока силой один ампер. Размерность магнитодвижущей силы совпадает с размерностью силы тока, и единица ее также называется ампер. Поскольку при расчете магнитных цепей полная магнитодвижущая сила равна силе тока в каждом проводнике, умноженной на число витков, часто выражают магнитодвижущую силу в ампер-витках (А-в). Связь между единицами систем СИ и СГС [c.223]

Циркуляция напряженности магнитного поля 206 [c.335]

Магнитодвижущая сила. Магнитодвижущая сила Р — величина, характеризующая намагничивающее действие электрического тока и равная циркуляции напряженности магнитного поля вдоль замкнутого контура, т. е. [c.93]

Циркуляция напряжений 237 Число Пуассона 69 [c.364]

Положительными сторонами цилиндрического котла являются малая чувствительность его к кратковременным изменениям нагрузки и относительно сухой пар. Наряду с этим у него имеется много отрицательных сторон. Циркуляция у цилиндрического котла протекает неудовлетворительно. Основной поток воды движется от задней части котла к части, проходящей над топкой, так как здесь происходит наиболее усиленное испарение воды. Этот поток нарушается восходящими токами воды по всей длине котла, идущими от поверхности нагрева к зеркалу испарения. Из-за плохой циркуляции напряжение поверхности нагрева у цилиндрических котлов не превышает 12 кг м час, что влечет за собой большой расход металла, высокую стоимость и значительную площадь на 1 т вырабатываемого пара в час. Для увеличения поверхности нагрева строили очень длинные котлы— до 15 Л1 и более, но достаточной поверхности все же не получалось. Неравномерный обогрев таких котлов по длине вызывает неравномерное расширение их от нагрева и, как следствие, нарушение плотности заклепочных швов, трещины в них и другие повреждения. Грязь, шлам, отскочившие куски накипи скопляются 80 [c.80]

Если содержание примесей невелико и требуется только удалить избыток меди, часть электролита подвергают электролизу в ваннах с нерастворимыми свинцовыми анодами. Медь при этом осаждается на катодах, а на анодах выделяется кислород (42), в растворе накапливается свободная серная кислота. После некоторого обеднения раствор можно возвратить в систему циркуляции. Напряжение при электролизе с нерастворимым анодом около 2,0 В, а расход энергии почти в 10 раз больше. [c.123]

Граничные условия в обеих задачах одни и те же в одной задаче касательные напряжения, в другой — скорости движения жидкости должны быть направлены по касательной к контуру. Таким образом, решение задачи циркуляции жидкости в сосуде определенной формы аналогично решению задачи кручения призматического стержня с поперечным сечением той же формы. [c.89]

Составим выражение для циркуляции вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру I. Если проводник распо-ложен от элемента контура на расстоянии г (рис. 13.6), то длину элемента контура можно выразить через уго.л, под которым он виден с линии электрического тока 11 = гйф. Произведение длины элемента контура на тангенциальную к нему составляющую вектора напряженности составляет [c.187]

Рис. 13.6. К определению циркуляции вектора магнитной напряженности по замкнутому контуру I

Соотношением (58), которое связывает циркуляцию вектора напряженности магнитного поля Н по замкнутому контуру I с суммарной силой постоянного тока, протекающего через площадь 8, охватываемую этим контуром [c.192]

Соотношением (59), связывающим циркуляцию вектора напряженности электрического поля Е по замкнутому контуру I со скоростью изменения по времени потока вектора магнитной индукции через площадь, охватываемую этим контуром [c.193]

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля 187 [c.301]

Циркуляция вектора напряженности злектрического поля 180 [c.301]

Теорема о циркуляции касательного напряжения [c.181]

Формула (7.29) справедлива как для односвязных, так н для многосвязных сечений, причем линия интегрирования может охватывать одну или несколько внутренних контуров сечения или вовсе не охватывать их. Эта формула представляет теорему о циркуляции касательных напряжений. [c.181]

Циркуляцию касательных напряжений выразим через функцию Ф х, Х2) с этой целью подставим (7.14) в подынтегральное выражение (7.27), тогда [c.181]

Интеграл в левой части равенства (7.39) называется циркуляцией касательного напряжения при кручении. Равенство (7.39) выражает содержание теоремы Р. Б р е д т а, которую можно сформулировать так для всякого замкнутого контура, расположенного в пределах поперечного сечения бруса и не пересекающего его границ, циркуляция касательного напряжения при кручении равна плоили, ограниченной этим контуром, умноженной на 2G0. [c.140]

Ф (xi, Xi) осевых перемещений при кручении бруса. Циркуляцию касательного напряжения можно выразить непосредственно через функцию напряжений Ф. Действительно, имеем [c.141]

На основании теоремы о циркуляции касательного напряжения [c.188]

Г — циркуляция скорости (напряжение вихря) [c.6]

Составим выражение для циркуляции напряженности электрического поля Е по бесконечно малому контуру ab d (рис. 13.7), вызванного изменением по времени вектора магнитной индукции дВ1д1, перпендикулярного вектору Е [c.194]

Переходя к описанию свойств электрического тока, сформулируем основной закон о зависимости напряженности магнитного поля от силы породивплего его тока. Этот закон обычно связывают с именами Био, Савара и Лапласа. Запишем его в виде, который называют теоремой о циркуляции вектора Н [c.17]

Физический смысл напряженности магнитного поля ясен из теоремы о циркуляции вектора напряженности циркуляция вектора ггапряженности магнитного поля по некоторому контуру равна алгебраической сумме макроскопических токов, охватываемых этим контуром [c.132]

Так как линии напряженности магнитного поля лежат в плоскости, перпендикулярной к направлению тока, то проекция плотности тока /г (рис. 13.7) связана только с проекциями и Н напряженностей магнитного поля в той же точке пространства. Циркуляция вектора напряженности по бесконечно малому контуру abed состоит из следующих слагаемых (обход против часовой стрелки) [c.193]

Циркуляция вектора напряжения 1. ам + /2СТ32 вдоль замкнутой линии I, целиком лежащей в сечении, равна [c.181]

Если поперечное сечение бруса представляет собой многосвязную область, т. е. брус -имеет продольные цилиндрические полости и, следовательно, граница поперечного сечения будет состоять из нескольких замкнутых контуров Li, La, L3,. .., L , охваченных внешним контуром La (рис. 7,3), то в этом случае функция напряжений Ф (j i, Х2) на контурах Lh k = О, 1, 2,. .., п) принимает постоянные, но на каждом контуре, вообще говоря, различные значения (к = = 0, 1,2, п). При этом постоянные Фь наг контрах Lh не могут быть выбраны произвоЛБНо. Можно произвольно выбрать лишь одну постоянную, например, принять постоянную Фо на внешнем контуре Lo равной нулю, а остальные постоянные Ф (j I, 2,. .., /г) на внутренних контурах получат конкретн .1е значения, которьи определяются на основании теоремы Бредта О циркуляции касательного напряжения, изложенной ниже в 2 этой главы. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...