Интенсивное луча необыкновенного

Если на одноосный кристалл падает естественный свет, то интенсивность обыкновенного и необыкновенного лучей на входе в кристалл одинакова и равна половине интенсивности естественного света. Если поглощение света обыкновенного и необыкновенного лучей различно, то на выходе из кристалла интенсивности лучей будут разными. Это явление называется дихроизмом. [c.223]

Призма Глана—Фуко (рис. 9.10). Она состоит из двух прямоугольных призм, изготовленных из кристалла исландского шпата, оптические оси которых перпендикулярны плоскости чертежа. Призмы разъединены тонкой воздушной прослойкой. Обыкновенный луч претерпевает полное внутреннее отражение, а необыкновенный проходит через обе призмы. Из-за двукратного прохождения необыкновенного луча через границу раздела воздух—исландский шпат его интенсивность заметно ослабляется. С целью уменьшения этого эффекта в 1948 г. Тейлор предложил другой вариант призмы (рис. 9.11). Оптические оси призмы в новой системе параллельны [c.228]

Если исследовать оба выходящих пучка при помощи турмалина или стеклянного зеркала, то обнаруживается, что оба они вполне поляризованы, и притом во взаимно перпендикулярных плоскостях. Колебания вектора О обыкновенной волны происходят перпендикулярно к главной плоскости, а необыкновенной — в главной плоскости. Свойства обоих лучей по выходе из кристалла, за исключением направления поляризации, конечно, ничем друг от друга не отличаются, так что название необыкновенный имеет смысл только внутри кристалла. Интенсивности обоих лучей одинаковы ), если на кристалл падал естественный свет. [c.383]

Если один из пучков по выходе из первого кристалла заставить упасть нормально на грань второго кристалла, то мы опять получим два пучка, лежащих в главной плоскости второго кристалла и поляризованных так же, как и раньше, по отношению к главной плоскости второго кристалла. Таким образом, направление поляризации зависит только от ориентации кристалла и не зависит от того, поляризован ли падающий на него свет или же он является естественным. Интенсивности обоих пучков будут, однако, в случае поляризованного падающего луча зависеть от угла а между направлением колебаний в падающем поляризованном луче и главной плоскостью второго кристалла. Действительно, во втором кристалле направление колебаний в необыкновенном луче, лежащих в главной плоскости второго кристалла, составит угол а с направлением колебаний в падающем поляризованном свете, а направление колебаний в обыкновенном луче образует с ним угол я/2 — а. Если амплитуда падающей на второй кристалл волны равна А, то амплитуды обеих волн, выходящих из кристалла, будут равны [c.383]

Опыт полностью подтверждает эти расчеты. Если, например, расположить два кристалла один за другим и, задержав один из лучей, рассматривать на экране следы двух пучков и / , на которые разобьется второй, то относительные интенсивности их будут зависеть от взаимной ориентации кристаллов. Поворачивая кристалл относительно обыкновенного луча на 360", мы заставим обойти вокруг него пятнышко от необыкновенного луча, причем отношение их интенсивностей будет меняться в соответствии с формулой /о//е = tg а (см. упражнение 146). [c.384]

Правила Малюса. До сих пор мы считали, что на кристалл исландского шпата падает естественный свет. Возникающие при этом обыкновенный и необыкновенный лучи обладают одинаковой интенсивностью. Допустим, что на кристалл падает линейно поляризованный свет. При этом из кристалла также выйдут два линейно поляризованных луча, но разной интенсивности. [c.32]

Закон Малюса При анализе нормального падения луча на пластинку, вырезанную из кристалла параллельно оптической оси. (рис. 235), необходимо прежде всего определить амплитуды колебаний в обыкновенном и необыкновенном лучах. Ответ на этот - вопрос дается законом Малюса Если р — угол между линией колебаний вектора Е и оптической осью (рис. 240), I — интенсивность падающего луча, то интенсивности обыкновенного и необыкновенного лучей [c.274]

Если луч света падает па кристалл под некоторым углом к оптической оси, то направление колебаний в какой-либо точке. обыкновенного фронта волны будет перпендикулярным плоскости, в которой находятся данный луч и оптическая ось. Направление колебаний в какой-либо точке необыкновенного фронта волны будет лежать в плоскости, в которой находятся необыкновенный луч и оптическая ось. Относительные интенсивности обоих лучей зависят от направления колебаний падающего луча по отношению к оптической оси. Интенсивности обыкновенного и необыкновенного лучей одинаковы, если направление падающего луча составляет 45° по отношению к оптической оси. Коэффициент преломления для необыкновенного луча может быть больше или меньше коэффициента преломления обыкновенного луча По и, следовательно, его скорость в различных кристаллах может быть больше или меньше (1 =с1п) скорости обыкновенного луча. Если скорость обыкновенного луча больше скорости необыкновенного, то кристалл называют положительным в противном случае кристалл называется отрицательным. Согласно такому определению кварц является положительным одноосным кристаллом, а кальцит — отрицательным одноосным кристаллом. Стекло с растяжением аналогично положительному одноосному кристаллу, а стекло со сжатием— отрицательному. [c.42]

Уравнения интенсивностей в (27.1) соответствуют закону Малюса. Этот закон устанавливает количественную зависимость между интенсивностью света для обыкновенного и необыкновенного лучей и направлением а, определяющим угол между направлением колебаний входящего в кристалл поляризованного света и оптической осью кристалла. Зависимость может быть использована для модуляции светового потока, [c.207]

Определим интенсивность пучка лучей, прошедшего через поляризатор, кристалл и анализатор. На рис. 139 амплитуды колебаний обыкновенного и необыкновенного лучей, пропущенных анализатором, равны и Ь . Оба колебания приводятся анализатором в одну плоскость. Они когерентны и поэтому интерферируют [c.213]

В плоскости изображения все такие лучи, испытавшие двойное преломление, соберутся по кругу с одной и той же разностью хода. В данном случае интерференционная фигура состоит следовательно из чередующихся темных и светлых колец (вкл. л., —исландский шпат, вырезанный перпендикулярно к оптич. оси, в монохроматич. свете На, между скрещенными НИКОЛЯМИ). Картина осложняется однако поляризационными явлениями. Каждый луч разбивается вследствие двойного прелом-ления на два один с колебаниями в плоскости главного сечения (то есть в радиальном направлении—фиг. 8), другой с колебаниями, перпендикулярными к этой плоскости (т. е. в тангенциальном направлении—фиг. 8). Амплитуды этого разложения будут зависеть от азимута со. В направлении ОР есть только радиальная компонента, к-рая не будет пропускаться анализатором (пропускающим в разбираемом случае только колебания, перпендикулярные к ОР). В направлении ОА могла бы пройти также только радиальная компонента, но ее нет под этим азимутом в падающем свете. Т. о. по двум направлениям ОР и ОА свет будет полностью погашен, по середине между этими направлениями свет будет максимальным, на круговую интерференционную картину наложится темный крест если направления колебаний падающего и пропускаемого анализатором света параллельны, то крест будет светлым. Интерференционные кольца являются кривыми равной разности хода, зависящей от А, поэтому при освещении белым светом кольца становятся радужными. Кривые равной разности хода назьшаются изохроматами. Распределение интенсивности в темном или светлом кресте зависит только от азимута со и не зависит от А (если только от А не зависит положение оптич. осей), поэтому при освещении белым светом крест не имеет окраски, он черный или белый (интерференционные фигуры такого типа называются и з о г и р а-м и—линиями равного поворота). Для точек интерференционной картины, близких к центру, углы Тг и (фиг. 7) мало отличаются друг от друга, и оптич. разность хода обыкновенного и необыкновенного лу- [c.157]

Ложные полосы. При работе с кварцевыми спектрографами следует обращать специальное внимание на то, чтобы свет источника на пути к спектрографу не испытывал поляризации. Если падающий на щель спектрографа "свет поляризован, то интерференция между обыкновенными и необыкновенными лучами, на которые разделяется каждый луч в кварцевой оптике прибора, может привести к появлению в непрерывном спектре полосатой структуры, похожей на диффузные полосы эти полосы обычно столь правильны, что когда они встречаются отдельно в непрерывном спектре, их легко отличить от истинных молекулярных полос однако если они накладываются на ту или иную молекулярную систему, то могут внести ошибки в измерения длин волн и интенсивности. [c.232]

Если падающий свет естественный или поляризован по кругу, то при вращении николя интенсивность проходящего света меняться не будет. Для отличия одного случая от другого применяется пластинка в четверть волны (короче, /4) или компенсатор. Пластинка в четверть волны есть кристаллическая пластинка, которая вносит дополнительную разность фаз в я/2 между проходящими через нее лучами, поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Эти плоскости определяют в плоскости пластинки два направления, называемые главными направлениями пластинки. Обычно пластинка Я,/4 вырезается из одноосного кристалла (например,-кварца) параллельно его оптической оси. Тогда дополнительная разность фаз в я/2 вносится между обыкновенным и необыкновенным лучами. Но пластинку Я,/4 можно изготовить и из двуосного кристалла, например слюды. В дальнейшем для определенности предполагается, что пластинка /4 вырезана из одноосного кристалла. В свете, поляризованном по кругу, разность фаз между любыми двумя взаимно перпендикулярными колебаниями равна н=я/2. Если на пути такого света поставить пластинку Я./4, то она внесет дополнительную разность фаз =Ья/2. Результирующая разность фаз получится О или я, и свет станет поляризованным линейно. Его можно полностью погасить поворотом николя. Если же падающий свет естественный, то он останется таковым и после прохождения через пластинку Я,/4. В этом случае гашения не будет. [c.472]

Показатель преломления необыкновенного луча п является функцией угла 0. Полная интенсивность второй гармоники, усредненная по всем направлениям, пропорциональна интегралу [c.194]

Если один из лучей (обыкновенный или необыкновенный) направить на двулучепреломляющий одноосный кристалл, то каждый из них удвоится (рис. 9.8). Следовательно, двойное лучепреломление возникает при падении на к 5исталл как естественного, так и линей-1Ю-поляризованного света. Разница заключается в том, что если в первом случае интенсивности обоих лучей равны, то во втором случае [c.231]

Рассмотрим более подробно вопрос об интенсивности плоско-поляризованного света, прошедшего через произвольную кристаллическую пластинку. Обозначим через ВВ направление колебаний вектора Е в обыкновенном луче (рис.3.5). Тогда ОО будет направлением колебаний Е в необыкновенном луче. Очевидно, что ОО 1 ВВ и лежит в плоскости главного сечения кристалла. Пусть на кристалл падает плоская волна, в которой g направление колебаний АЛ вектора Е составляет угол а с ВВ. Тогда, обозначая через (Ro),i и (Ь о, амплитуды колебаний векторов Е в обык1Ювеиной и необык-3.5. К выводу правил новенной волнах, имеем Мал ю [c.118]

Эти соотношения легко проиллюстрировать на опыте. Пусть на кристалл К исландского шпата (рис. 17.5, а) падает узкий пучок линейно поляризованного света, прошедшего через поляризатор П. Два луча, вышедшие из кристалла, дадут на экране два светлых кружка О и . При повороте кристалла вокруг оси, совпадающей с направлением обыкновенного луча, кружок О останется неподвижным, а центр кружка Е будет перемещаться вокруг него ПО окружности, обозначенной на рис. 17.5, б пунктиром. При этом яркость обоих пучков не будет постоянной. Если установить кристалл таким образом, чтобы направление колебаний вектора Е в падающем и обыкновенном лучах совпадали (и=0, см. рис. 17.4), то интенсивность обыкновенного луча будет максимальна, а необыкновенный луч полностью погаснет. При повороте кристалла на некоторый угол появится необыкновенный луч и достигнет наибольшей яркости при а=я/2, а обыкновенный луч исчезнет. При а = я интенсивность обыкновенного луча снова станет максимальной, а ршобыкновенный луч исчезнет и т. д. Однако суммарная яркость обоих лучей останется неизменной (см. область перекрытия кружков на рис. 17.5,6). [c.33]

В некоторых случаях, когда требуется быстрая модуляция интенсивности излучения, используются ячейки Поккельса. Основным элементом ячейки является одноосный кристалл (КДР, АДР и др.). Луч света направляется по оптической оси кристалла при этом оба луча — обыкновенный и необыкновенный — распространяются в кристалле с одной и той же скоростью. При приложении к кристаллу электрического поля вдоль оптической оси кристалл становится двуосным с главными осями ох и оу, составляющими угол 45° с кристаллографическими осями ох и оу (рис. 45). Скорость распространения в нем двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, проходящих через ох и ог/, оказывается различной. Когда на кристалл падает линейно-поляризованный свет, плоскость поляризации которого совпадает с ох, то в кристалле распространяются две взаимно перпендикулярно поляризованные компоненты с различными скоростями v-y и Uj. Пройдя некоторый путь, они приобретают разность фаз, зависящую от приложенного к кристаллу напряжения, вследствие чего на выходе из кристалла свет становится эллипти-чески-поляризованным, причем эксцентриситет эллипса поляризации зависит от разности фаз, т. е. от приложенного напряжения. Пропуская затем модулированный таким образом свет через поляризационную призму, получают лазерный луч, модулированный по амплитуде, т. е. по интенсивности. [c.73]

Существует много способов М. с. на основе физ. аффектов (алектрооптический, магнитооптический, упругооптический и др.), возникающих при распространении света в разл. средах. Для такой М. с. применяют управляемый двулучепреломляющий элемент из материала, обладающего естественной или наведённой анизотропией. Внеш. управляющее поле (напр., электрическое или поле упругих напряжений) приводит к изменению оптич. характеристик среды. В широко распространённых модуляторах на основе Покпельса эффекта фазовый сдвиг между обыкновенным и необыкновенным лучами линейно зависит от величины напряжённости электрич. ноля, а в модуляторах на основе Керра эффекта — зависимость квадратичная. Для получения амплитудной М. с. электрооптич. вещество обычно помещают между скрещенными поляризаторами. Важным свойством электрооптич. эффекта является его малая инерционность, позволяющая осуществлять М, с. вплоть до частот 10 Гц. В электрооптич. модуляторах ослабление модулирующего сигнала не зависит от интенсивности модулируемого света, и потому для увеличения глубины модуляции используют многократное прохождение света через один и тот же модулирующий кристалл. Примером может служить модулятор на основе интерферометра Фабри — Перо, заполненного электрооптич. средой. [c.184]

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ СВЕТОФИЛЬТР — светофильтр, действие к-рого основано на явлении интерференции поляризов, лучей. Простейший П. с, представляет собой хроматин, фазовую пластинку (см. Компея-сатпр оптический), расположенную между Двумя поляризаторами, поляризующие направления к-рых параллельны (перпендикулярны) друг другу и составляют угол 45° с оптич. осью пластинки. Т. к. фазовый сдвиг 6 между обыкновенным ( о) и необыкновенным (п ) лучами, прошедшими через пластинку длиной I, зависит от длины волны Я, (6 = 2п1(пд — n )lX), то состояние поляризации, а следовательно и интенсивность выходящего света (см. Интерференция поляризованных лучей), также имеет спектральную зависимость. При достаточно большой разности показателей преломления фазовой пластинки ( о— п состояние но.ляриаации выходящего из неё света может меняться в зависимости от X от линейной, совпадающей с падающей, через все фазы эллиптической, до линейной, ортогональной исходной. Если поляризация света, прошедшего фазовую пластинку, совпадает с поляризующим направлением поляризатора на выходе, то наблюдается максимум в интенсивности выходящих интерферирующих поляризов. лучей если соответствующие поляризации ортогональны, то наблюдается минимум. Таким образом, П. с. в зависимости от 1 или полностью пропускает свет, или почти полностью поглощает. Это свойство П. с. используется для решения ряда спец, задач спектроскопии, напр, для подавления одной или неск. спектральных линий излучения на фоне др. компонент спектра или для изменения спектрального распределения анергии в источниках сплошного спект-ра. [c.64]

Изменение состояния поляризации света на выходе из кристалла вследствие различной фазовой задержки для обыкновенного и необыкновенного лучей может быть трансформировано в изменение интенсивности света с помощью анализатора поляризации. Так если на входе в кристалл свет поляризован вертикально, а за кристаллом (рис. 1.3) имеется поляризатор с осью пропускания, направленной горизонтально, то в общем случае при произвольном значении Афое интенсивность света на выходе после анализатора описывается выражением [c.17]

При 0 = 20 мкм получаем е = 4 мм. Поскольку в опыте Берча и Токарского регистрируется сумма интенсивностей, в схеме с кварцевой пластинкой не нужен поляризатор. Тогда две спекл-структуры, одна из которых соответствует обыкновенному, а другая необыкновенному лучу, будут складьь ваться по интенсивности. При этом возникнет небольшое продольное смещение между спекл-структурой, соответствующей [c.63]

Вышедший из второго монохроматора неполяризованный пучок света разделяется с помощью линзы 13 и двоякопреломляющей призмы Рошона 14 на два взаимно перпендикулярных плоско-поляризованных пучка, причем один из них (необыкновенный луч е) срезается диафрагмой 15, а другой (обыкновенный луч о), проходя через призму Волластона 16 и линзу 17, снова делится на два пучка (обыкновенный о и необыкновенный е), поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, которые под некоторым углом проходят через две линзы 18, находящиеся внутри барабана-модулятора 19 с окнами. Интенсивность пучков света за призмой Волластона 16 определяется угловым положением призмы Рошона 14, которая может вращаться. Далее пучки света в двух каналах поочередно перекрываются модулятором 19 с частотой 50 Гц и, отклоняясь на 90°, призмой 20 попадают в интегрирующую сферу 21, пройдя предварительно кювету с образцом 22 и кювету сравнения 23. [c.156]

T. о. по углу а м. б. определена степень поляризации. Ур-ие (4) строго справедливо только для параллельных лучей, отвесно падающих на призму Волластона. Во избежание ошибок, проистекающих от неправильности установки призмы Волластона, последняя обычно может поворачиваться, и измерения делаются при различных ее азимутах. Прибор Корню широко применяется при метеорологич. наблюдениях поляризации небесного свода. При наличии вращающейся призмы Волластона прибор может применяться также для определения направления и эллиптичности поляризации. Точность прибора Корню не превышает 1% степени поляризации. Применяя стеклянную стопу в качестве деполяризатора, возможно заменить пластинку Савара другими поляризационными, неинтерференционными пластинками, напр, бикварцем Солей, пластинкой Сенармона (см. Поляриметры), которые функционируют только в случае наличия поляризации в падающем свете. Такие приборы менее чувствительны, чем поляриметры Савара и практически могут с пользою применяться только для малых интенсивностей. Методика количественного изучения поляризации в ультрафиолетовой области спектра до сего времени разработана мало и в большинстве случаев сводится к сравнению почернений, вызываемых на фотографич. пластинке обыкновенным и необыкновенным лучом при двойном лучепреломлении в кристаллах или призмах. [c.168]

Джордмейн [2] исследовал также генерацию второй гармоники в том случае, когда лучи основной частоты идут не по одному направлению. В треугольнике, образованном волновыми векторами, возможно согласование фазовых скоростей двух обыкновенных лучей основной частоты и одного необыкновенного луча гармоники, идущих в направлениях, близких к 6о. При этом наблюдаются интересные картины распределения интенсивности, ксргорые подтверждают выводы, полученные при теоретическом рассмотрении вопроса о согласовании фазовых скоростей. [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...