Максимум производства энтропии

То, что здесь должен быть именно минимум, вытекает из следующих простых рассуждений. При выключении факторов, обеспечивающих стационарное состояние системы (например, при прекращении обмена энергией ИЛИ веществом с внешней средой), в ней будет происходить процесс установления равновесия, который всегда сопровождается возрастанием энтропии, большим, чем при стационарном процессе, из-за увеличения действующих в системе градиентов. Если производить выключение этих факторов достаточно медленно, то кривая, вдоль которой меняется во времени величина д8 - Чдт, при установлении равновесия будет сколь угодно мало отклоняться от кривой стационарного состояния, а так как при этом должно быть всегда положительно, то в стационарном состоянии необходимо, чтобы был минимум, а не максимум производства энтропии. [c.338]

Обратим теперь внимание на то, что при конечных значениях е первый член в формуле (5А.18) пропорционален функции (5А.4), для которой уравнения (5А.2) служат условиями экстремума. Таким образом до тех пор, пока остается конечным, точное решение уравнений отклика соответствует максимуму производства энтропии при заданных внешних полях. Это напоминает ситуацию в кинетической теории газов [78], где точное решение интегральных уравнений Чепмена-Энскога дает для коэффициентов переноса значения, которые соответствуют максимальному производству энтропии при заданных градиентах гидродинамических величин (так называемый вариационный принцип Колера). [c.400]

Максимум производства энтропии 400 Матрица перехода в уравнении Фокке-ра-Планка 223, 225 [c.291]

Рис. 3.10. Два эквивалентных способа описания состояния равновесия, а —полное производство энтропии Р = diS/dt как функция разности температур Д н Т — Тг) двух частей системы (см. рис. 3.6). В состоянии равновесия производство энтропии обращается в нуль б—я состоянии равновесия систему можно также охарактеризовать, если сказать, что энтропия системы достигает максимума.

Этот пример иллюстрирует общее утверждение о том, что состояние равновесия характеризуется либо минимумом (нуль) производства энтропии, либо максимумом энтропии. [c.104]

Согласно второму началу термодинамики, в замкнутой изолированной системе энтропия, возрастая, стремится к своему равновесному макс. значению, а производство энтропии — к нулю. Б отличие от замкнутой системы в О. с. возможны стационарные состояния с пост, энтропией при пост, производстве энтропии, к-рая должна при этом отводиться от системы. Стационарное состояние характеризуется постоянством скоростей хим. реакций и переноса реагирующих в-в и энергии. При таком проточном равновесии производство энтропии в О. с. минимально Пригожина теорема). Стационарное неравновесное состояние играет в термодинамике О. с. такую же роль, какую играет термодинамич. равновесие для изолированных систем в термодинамике равновесных процессов. Энтропия О. с. в этом состоянии хотя и удерживается постоянной (производство энтропии компенсируется её отводом), но это стационарное значение энтропии не соответствует её максимуму (в отличие от замкнутой изолированной системы). [c.506]

Первый этап соответствует области температур от начала эндотермического процесса до максимума отмеченного дифференциальной кривой, когда процесс дегидратации идет с нарастающей скоростью (поток энтропии меньше, чем ее производство), что хорошо подтверждается фактически дифференциальной кривой потери веса (рис. 1, кривая 5), максимум которой соответствует 650" С, При втором этапе процесс идет с убывающей скоростью, и поток энтропии больше по сравнению с ее производством. [c.152]

Рав1ювесие ие является it не может быть целью природы. Это выражает введенный лпюю принцип максимума производства энтропии (.максимулга способ(юсти к превращениям), связанный с седловой поверхностью, одно из сечении которой отображает неустойчивость статического равновесия, а перпендикулярное - стабилизирующую роль рас-I унтих потоков. [c.8]

Величины постоянной тонкой структуры, гравнтащюинои постоянной и постоянной сильного взаимодействия (как. характеристик фундаментальных степеней свободы Вселенной) определяются величиной постоянной слабого взаимодействия. Её задаёт приищт максимума производства энтропии - принцип максимума способности к превращениям. Этим же определены численные величины размерных постоянных [c.10]

Процессы синтеза информации с запоминанием на основе критериев типа рис. 1.3 создают "тупики равновесия". Должен существовать такой процесс сннтеза информации, который разрушает их. Это предло-женньн в [2] - [6] принцип максимума производства энтропии. Поясню. [c.28]

Введенный Nuroio принцип максимума производства энтропии материализует смысл энтропии как способности к превращен1шм формирование физическтк объеетов и их взаимодействий происходит так, что гарантирует возможный в данных условиях максимум их способности к превращениям. [c.30]

Принцип максимума производства энтропии-информации становится первичным, самым футщамента/1ьным законом природы. [c.30]

Аксиомы I - П1 определяют энтропию-информацшо как иерархическую переменную, нуль отсчета которой должен определяться допол-ннтельны. н1 условиялги. Их задает принцип максимума производства энтропии. [c.30]

Для каждой ступени иерархии А величина энтропии 5 , определяется на основе принципа максимума производства энтропии. Он задает алиабатнческин инвариант системы Ки дня -го уровня иерархии )1Ттропии-ннформации (рис. 1.6). [c.32]

В Московском Государственном университете им, Ломоносова 10 01стября 1995 г. И.Р. Пригожии читш лекцию "Время, хаос, законы природы". Из аудитории в связи с моими работали ему был задан вопрос "Условия Ляпунова выполняются не только при максимуме энтропии и минимуме производства энтропии, но н при минимуме энтропии и максимуме производства энтропии. Возможнь ли такие состояния в природе " Его ответ - "Нет. При выходе из равновесия производство энтропии минимально. Другого вариационного принципа нет". [c.33]

Переходом по ступеням иерархии в природе управляет принцип максимума производства энтропии (максимума способности к превра-тепиям). Он связан с седловой поверхностью, одно из сечений которой отображает неустойчивость статического равновесия, а парпеидикуляр-пое - стабилизирующую роль растущих потоков. Это главный созидающий принцип во Вселенной, который универсален как для неживой природы, так и для возникновения и эволюции жизни и разума. [c.56]

Известный факт глобальной неопределенности сценариев эволюции Вселен1ЮЙ (расширяющаяся или пульсирующая), зависящей от существования неопределенности в вопросе о массе покоя нейтрино, подчеркивает эту глобальную роль слабого взаимодействия. Конкретно постоянную слабого взаимодействия определяет принцип максимума производства энтропии [2] - [6]. [c.121]

Такие остановки разветия Вселенной при мысленном независимом изменении величины мировых фундамеетальных безразмерных постоянных подтверждают, что величину фундаментальных мировых постоянных определяет второе начало термодинамики с помощью приьщипа максимума производства энтропии, сформулированного в работах [2] -[6] и в главе I. [c.122]

Как именно работает принцип максимума производства энтропии в этих задача, каков кретерий перехода по ступеням иерархии энтропии, почему энтропия есть функция комплексного переменного - расска ку отдельно в продолженш этой книги. [c.122]

Однозначность и величину фундаментальных безразмерных по-сгояипых определяет принцип максимума производства энтропии. В ча- [c.164]

Возможность возрастания энтропии может быть обоснована методами статистич. механики, к-рая приводит к выражению для положительного локального производства энтропии, связанного с внутр. неравновесно-стью системы, что соответствует термодинамике неравновесных процессов. При этом для кинетических коэффициен пов получаются выражения, пропорц. пространственно-временным корреляц. ф-циям потоков энергии, импульса и вещества (Грина — Кубо формулы). Энтропия системы в неравновесном случае определяется через локально-равновесное распределение /лон ф-лой S = — Jfe <1п/лов)- Она соответствует максимуму информац. энтропии при условии, что средние локально-равновесные значения плотности энергии, импульса и числа частиц равны их средним значениям, причём эти средние вычислены с помощью ф-ции распределения, удовлетворяющей ур-нию Лиувилля (хотя /лок не удовлетворяет). Возрастание энтропии связано с отбором запаздывающих решений ур-ния Лиувилля. Опережающие решения должны быть отброшены, т. к. приводили бы к убыванию энтропии [6]. Отбор запаздывающего решения ур-ния Лиувилля осуществляется введением в него бесконечно малого члена, нарушающего его симметрию относительно обращения времени. [c.530]

Термодинамические потенциалы в линейной неравновесной термодинамике, экстремумы которых (минимумы и максимумы) соответствуют состояниям равновесия, к которому стремится термодинамическая эволюция, составляют для изолированной системы энтропию 5 для замкнутой с заданной температурой свободную энергию Р, для слабонеравновесных систем производство энтропии [c.331]

Согласно кретериям устойчивости Ляпунова эта точка. южет стать устойчивой динамически, если в ней производство энтропии имеет максимум. То есть адиабатические инварианты в определении энтропии для реализуемых в природе процессов и объектов должны удовлетворять условиям [c.29]

Если производство энтропии (при динамических процессах) в функции от К будет удовлетворять условиям (1.12), то в силу крнтернев Ляпунова состояние минимума энтропии станет дшкшически устойчивым. Запоминание случайного выбора по отношению к величине К станет возможным, поэтому возможен синтез информации о величине К. Синтез информации на основе (1.12) введен мною в [2] - [6] как принцип максимума производства этропии. [c.29]

Принцип максимума производства эитрошиг утверждает, что постоянная К в определении энтропии (1.1) формируется так, что гарантирует существование устойчивого по Ляпунову потока (в котором возмущения устойчиво нарастают). По определещпо, устойчивость этого потока означает, что его можно описать как последовательность стационарных состояний. Каждое из них должно локально подчиняться прнн- [c.29]

Это возможно потому, что условный экстремум (1.12) связан с седловой поверхностью максимум производства энтропт1 для одной группы условий совместим с ее минимумом для другой (рис. 1.5). Энтропия как функция S(K) имеет минимум. Но в плоскости, которая про- ходит через седловую точку К = onst, выполняются условия рис. 1.3, в частности, условие Пригожина максимума энтропии и лпншмума производства энтропии. [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...