Столкновения упругие, эффективное сечени

Эффективное сечение упругого рассеяния зависит от энергии. Очевидно, что чем больше энергия электрона, тем меньше он будет отклоняться при столкновении от направления своего движения при прочих равных условиях. Это означает, что поперечное сечение упругого рассеяния электрона атомами уменьшается с увеличением энергии электрона. Это уменьшение подтверждается более точными количественными расчетами. [c.54]

Приведем формулы перевода скоростей, энергий, углов и дифференциальных эффективных сечений из лабораторной системы, т. е. системы, в которой мишень покоится, в СЦИ. Для простоты ограничимся случаем упругого рассеяния нерелятивистской частицы. Пусть Mj, Mj — массы сталкивающихся частиц, — скорость налетающей частицы. Скорости частиц в СЦИ до столкновения и после столкновения обозначим соответственно через Vi, щ и [c.693]

После нескольких столкновений с ядрами замедлителя средняя энергия нейтрона оказывается равной энергии тепловых колебаний атомов замедлителя. Распределение энергий нейтрона довольно точно соответствует распределению Максвелла. Сечение упругих столкновений тепловых нейтронов обратно пропорционально их скорости, так что зависимость эффективного сечения o v) для данной скорости V от сечения а(Ур) для наиболее вероятной скорости Up определяется следующим соотношением [c.170]

Эффективное сечение перезарядки а есть отношение вероятности обмена электроном в единицу времени к плотности потока налетающих частиц А при единичной плотности частиц мишени. Сечение резонансной перезарядки обычно превышает сечение упругого рассеяния иона на атоме даже при тепловых энергиях столкновения. [c.425]

В отсутствие веществ с большим эффективным сечением не-упругого рассеяния или захвата, замедление быстрых нейтронов деления (> 1 MeV) происходит преимущественно путем упругих столкновений с окружающими ядрами. Имеет место ряд последовательных упругих столкновений, причем при каждом из столкновений с ядрами замедлителя нейтрон теряет долю своей энергии. На основании приведенного ниже уравнения (1.52) можно показать, что средняя остаточная энергия нейтронов после столкновения, например, с водородом (Н ) равна /е первоначальной энергии. Как будет показано ниже, относительная потеря энергии, приходящаяся на одно столкновение, быстро уменьшается с увеличением атомного веса. Отсюда следует, что тяжелые элементы не могут служить хорошими замедлителями в установках, работающих на медленных нейтронах. [c.61]

Упругие столкновения частиц. Рассеяние частиц в цент-рально-симметричном поле. Дифференциальное и полное эффективное сечения рассеяния. Рассеяние частиц в кулоновском поле. Формула Резерфорда. Теория удара. [c.138]

НЕУПРУГОЕ РАССЕЯНИЕ, столкновение ч-ц, сопровождающееся изменением их внутр. состояния, превращением в др. ч-цы или дополнит, рождением новых ч-ц. Н. р. являются, напр., возбуждение или ионизация атомов при их столкновениях, яд. реакции, превращения элем, ч-ц при соударениях или множеств, рождение ч-ц. Для каждого типа (канала) Н. р. существует своя наименьшая (пороговая) энергия столкновения, начиная с к-рой возможно протекание данного процесса. Полная вероятность рассеяния при столкновении ч-ц (характеризуемая полным эффективным сечением рассеяния) складывается из вероятностей упругого рассеяния и И. р. при этом между упругими и неупругими процессами существует связь, определяемая оптической теоремой. С. С. Герштейн. НИЗКИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ (криогенные температуры), обычно темп-ры, лежащие ниже точки кипения жидкого воздуха (ок. 80 К). Согласно рекомендации, принятой 13-м конгрессом Междунар. ин-та холода (1971), криогенными темп-рами следует называть темп-ры ниже 120 К. [c.467]

В первом приближении число таких дефектов, вызванных смещениями атомов в кристаллической решетке, пропорционально анергии, переданной веществу нейтронами при их замедлении. Действительно, при малых энергиях атомов отдачи их столкновения с другими атомами являются в основном упругими. Однако с ростом их энергии увеличивается вероятность неупругих столкновений, при которых энергия может передаваться в форме электронного возбуждения или ионизации. Таким образом, часть энергии расходуется не на повреждение кристаллической решетки. Кроме того, отклонение энергетической зависимости радиационной эффективности нейтронов от линейного закона обусловлено колебаниями энергетической зависимости сечений рассеяния, наличием анизотропии рассеяния и неупругого рассеяния нейтронов. Результирующая относительная энергетическая зависимость радиационной эффективности нейтронов 2д( ) в образовании элементарных дефектов для энергий Е> >0,1 Мэе приведена на рис. 9.19, кривая 1 (при нормировке [c.70]

Какие законы сохранения имеют место при упругом столкновении 2. Что называется дифференциальным эффективным поперечным сечением рассеяния 3. Что характеризует формула Резерфорда 4. Каковы границы применимости классической теории рассеяния частиц 5. Каковы основные положения теории удара Как исследуется в теоретической механике частично упругие соударения [c.149]

Д. с. п. заряженных частиц (электронов и ионов). При класспч, рассмотрении понятия полного эффективного сечения и Д. с. п. по отношению к упругим столкновениям ааряж. частиц теряют смысл, поскольку за-ряж. частицы взаимодействуют между собой на сколь угодно бо,1ьших расстояниях г. Квантован механика, основываясь на соотношениях неопределенностей, даёт конечное значение для о и если взаимодействие убывает быстрее, чем 1/г . В плазме существен эффект экранирования кулоновского поля заряда на расстояниях, определяемых дебаеоспи.ч радиусом экранирования. [c.704]

Известно [1], что интегралы столкновения полностью характе-изуют динамику упругих столкновений пары нейтральных частиц, олную статистическую характеристику процесса столкновения астиц можно дать с помощью эффективного сечения рассеяния Q. [c.233]

Теоретические вычисления эффективных сечений и параметров переноса наиболее легко выполняются в системе координат, связанной с центром масс. Однако многие экспериментальные измерения производятся в лабораторной системе координат, в которой частица В находится в состоянии покоя. Правило перехода между этими системами дается в приложении Г [уравнение (Г.21)] для упругих столкновений, т. е. для столкновений без изменения внутренней энергии. Для случая неупругих столкновений, при которых некоторое количество энергии Q преобразуется из внутренней энергии в кинетическую, Шифф [5] получил следующее выражение [c.136]

Д. с. п. заряженных частиц (электронов и ионов). При классическом рассмотрении понятия эффективного сечения и Д. с. п. по отношению к упругим столкновениям заряж. ч-ц теряют смысл, т. к. вз-ствие ионов (эл-нов) с атомами (молекулами) может происходить и на расстоянии. В рамках квант, механики, рассматривая упругие вз-ствия заряж. ч-п, получают конечные значения для эфф. поперечного сечения и, следовательно, для Д. с. п., если вз-ствие убывает быстрее, чем 1/г . В плазме можно определить Д. с. п. для упругих вз-ствий, считая, что радиус действия поля рассеивающих центров не превышает дебаевского радиуса экранирования. По отношению к неупругим процессам Д. с. л. определяется ср. расстоянием, к-рое проходит ион (эл-н) при данной скорости, прежде чем примет участие в процессе. ДЛИННЫЕ ЛЙНИИ, см. в ст. Линии передачи. .. [c.180]

Представленный выше расчет является довольно грубым, поскольку он основан на предположении о том, что электрон теряет при столкновении часть своей энергии, равную б. Хотя данное условие выполняется при упругих столкновениях с атомами (в этом случае b = 2mfM), для неупругих столкновений это неочевидно [электрон-электронные столкновения не играют никакой роли в уравнении энергетического баланса (3.36), поскольку они просто перераспределяют скорости электронов без изменения их средней энергии]. Следует заметить, что упругие столкновения в действительности происходят намного чаш,е, чем неупругие (сечение упругих столкновений обычно много больше сечения неупругих столкновений). Однако доля энергии, теряемая при упругих столкновениях, очень мала. В самом деле, если бы упругие столкновения были основным механизмом охлаждения электронов, то основная часть энергии разряда тратилась бы на нагрев атомов, а не на их возбуждение, и разряд не был бы столь эффективным для накачки лазера. Другая причина, почему наши вычисления нельзя считать адекватными, состоит в предположении о максвелловском характере распределения, что не выполняется на практике [14]. Тем не менее в лазерах на нейтральных атомах и в ионных газовых лазерах отклонение от максвелловского распределения невелико, и в этих случаях в расчетах нередко используют максвелловское распределение. Однако в молекулярных лазерах, генерируюш,их на колебательных переходах, газ ионизован очень слабо и средняя энергия электронов мала Е ж 1 эВ, поскольку необходимо возбудить только колебательные состояния) по сравнению с энергией (10—30 эВ), необходимой для лазеров на нейтральных атомах и ионных газовых лазеров. Соответственно следует ожидать. [c.145]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...