Двойной импульс вероятность

Нелинейная фаза (область II) начинается тогда, когда наибольший флуктуационный выброс поля излучения достигает интенсивности, при которой начинает проявляться нелинейность поглотителя или усилителя. Насыщение поглощения в очень быстро релаксирующем поглотителе благоприятствует росту максимального выброса по сравнению с другими, так как этот выброс испытывает меньшие потери, чем остальные с меньшей интенсивностью. Выделение максимального выброса из других флуктуаций усиливается еще вследствие того, что при малом уменьшении усиления за счет снятия инверсии населенностей в усилителе менее интенсивные флуктуационные выбросы с большой вероятностью могут оказаться ниже порога возбуждения. Это существенно уменьшает вероятность образования двойных импульсов. Одновременно это требует превышения [c.229]

Рис. 7.4. Зависимости вероятностей срыва режима формирования импульсов (кривые а) и установления режима двойных импульсов (кривые б) от времени прохода резонатора ц. Штриховые линии (кривые в) показывают вероятность образования режима двойных импульсов, рассчитанную без учета насыщения усилителя. Штрихпунктирной линией отмечен минимум вероятности срыва режима формирования импульсов.

Рис. 7.3 показывает, что вероятность срыва режима формирования импульсов в значительно большей степени зависит от скорости накачки Р, чем вероятность образования режима двойных импульсов. Очень быстрое уменьшение вероятности срыва режима формирования импульсов, особенно при больших сечениях усиления и малых сечениях поглощения (см. рис. 7.3), в какой-то степени позволяет предполагать наличие второго порога. Лазер начинает генерировать при превышении интенсивностью накачки первого порога. При этом режим синхронизации мод еще не достигается. Короткие импульсы могут образовываться только при превышении второго порога, обозначаемого через Р, выше которого вероятность срыва режима формирования импульсов резко снижается. Как мы, однако, установили, в отличие от первого второй порог не может быть определен однозначно, так как каждое значение скорости накачки Р связано лишь с определенной вероятностью образования импульсов. При меньших потерях на поглощение эта вероятность уменьшается менее резко (см. рис. 7.3, а), что затрудняет точное введение второго порога. [c.252]

В отличие от вероятности срыва режима формирования импульсов вероятность установления режима двойных импульсов растет с увеличением скорости накачки. Величину Р следует выбирать так, чтобы обе вероятности были возможно меньшими. Увеличение потерь на поглощение снижает вероятность установления режима двойных импульсов, а в лазере на стекле с неодимом — и вероятность срыва режима формирования импульсов. [c.252]

Следующим условием осуществления хорошей синхронизации мод является тщательный выбор уровня интенсивности накачки, который должен лишь немного превосходить второй порог лазера. Это условие также непосредственно следует из принципа синхронизации мод в соответствии с теоретическим анализом в разд. 7.2. Более высокая интенсивность накачки является причиной быстрого нарастания вероятности образования импульсов-сателлитов. Коэффициент передачи насыщающегося поглотителя для слабого сигнала должен при этом быть по возможности меньшим (от 50 до 80%). Во многих случаях для уменьшения вероятности установления режима двойных импульсов целесообразно использовать помещенные в резонатор телескопические расширители пучка, снижающие интенсивность в красителе по сравнению с интенсивностью в усилителе. Это эквивалентно увеличению эффективного отношения поперечных сечений q°-, — площади сечения пучков соот- [c.258]

При незначительном превышении энергией накачки первого порога вероятность того, что пик импульса превысит этот уровень, близка к единице. С другой стороны, уменьшается также селективное действие, обусловленное снятием усиления, что повышает вероятность образования двойных импульсов. [c.267]

Наконец, при соотношении сечений пучков 2 1 наблюдались лишь сателлиты очень малой интенсивности. Удалось четко разделить два порога. Очевидно, что в этом случае влияние насыщения усиления обеспечивает более благоприятный режим, отличающийся малыми вероятностями срыва режима формирования импульсов и установления режима двойных импульсов. Таким образом, экспериментально были показаны сильная зависимость синхронизации мод от отношения действующих сечений активной среды и поглотителя, а также благоприятная роль насыщения усилителя при селекции основного импульса. При этом оказалось, что режим, при котором разность между двумя порогами по интенсивности максимальна, оптимален с точки зрения повторяемости формы пикосекундных импульсов и обеспечения высокого контраста. Этот режим может быть реализован лишь в том случае, когда потери для моды ТЕМоо существенно ниже потерь для поперечных мод более высокого порядка. [c.267]

Никакого надежного способа предсказания двойного зигзага не существует. Однако если первый зигзаг откатился менее чем на 50% от последнего импульса, и если при этом предполагаемая волна X откатилась не далее 61.8% от первой последовательности АВС (смотрите рисунок выше), то высока вероятность формирования двойного зигзага. [c.1143]

Волна е Расширяющегося Горизонтального Треугольника возможно (но не очень вероятно), что волна-е будет волной-5 Расширяющегося Терминального Импульса Волна Может быть первой коррективной фазой Двойной Плоской, которая, вероятно, будет целой стороной Горизонтального Треугольника или Терминального Импульса. [c.253]

П. р. составляет примерно Рх Х/йсо 10" пар фотонов в секунду. Эта оценка показывает, что П. р, является эфф. источником двухфотонного света, т. е. излучения с парной корреляцией фотонов. Формально это свойство поля спонтанного П. р. выражается в необычной статистике фотонов, а именно корреляция чисел фотонов в модах, связапыых условием синхронизма, совпадает со ср. числами фотонов в каждой моде (т. е, в объёме когерентности) пп — пи = я = и 1 при этом относит, корреляция пп /пп много больше единицы (т. н. эффект группировки фотонов или сверхпуассоновской статистики ). Двухфотоеный характер поля П. р. может быть использован в фотометрии для абсолютного (безэталонного) измерения эффективности фото детекторов. Действительно, если априори известно, что фотоны попадают на счётчик фотонов (ФЭУ) только парами, по два, то вероятность появления на выходе счётчика двойного импульса ц , где г — квантовый выход счётчика, а вероятность одиночного импульса р, равна, очевидно, 2г[ (1 ц). Отсюда т] [c.544]

Наряду с возможно меньшей вероятностью срыва процесса формирования импульсов другим важным параметром, характеризующим качество синхронизации мод в лазере, является возможно меньшее значение вероятности образования двойных импульсов. Для оценки этой вероятности надо рассчитать вероятностное распределение отношения Z интенсивности. максимального импульса к интенсивности второго по величине импульса Z = /i (/()//2 (/(). Эту функцию распределения мы рассчитаем сначала для конца линейной фазы. Поле излучения в течение этой фазы содержит М=и1хс Ко) флуктуационных выбросов. Вероятность того, что относительная интенсивность максимального выброса находится в интервале (Pi, Pi + dPi) (Pi = /i (/(o)/), a относительная интенсивность ближайшего по интенсивности выброса находится в интервале (Рг, Р2 + Ф2), в то время как интенсивности всех остальных (М — 2) импульсов лежат в интервале (О, Рг), определяется следующим выражением [7.11] [c.249]

Рис. 7.3. Зависимости вероятностей срыва режима формирования импульсов (кривые а) н установления режима двойных импульсов (кривые б), рассчитанные с учетом насыщения усиления от скорости накачки Р. Штриховые линии (кривые в) представляют вероятность установления режима двойных импульсов, рассчитанные без учета насыщения усиления. Параметры м=6 не кривая 1-. апор=0,5, Хо=0,3 кривая 2 апор=0,9, щ=0,7. В расчете были использованы параметры рубинового лазера (а) и лазера на стекле с неодимом (б). Параметры лазеров и поглотителей см. в табл. 7.1. (По [7.13].)

В конце нелинейной фазы составим на основании (7.59) обратную функцию Y=Y Z) и подставим Y (Z) в функцию распределения F ). На заключительном этапе усиления (область III), в течение которого поглотитель уже насыщен, а усилитель достигает насыщения, отношение интенсивностей обоих импульсов остается постоянным (см. п. 7.2.4). Поэтому в конце процесса усиления функция распределения определяет вероятность установления режима двойных импульсов. Два наиболее интенсивных импульса можно считать двойными импульсами, если отношение Z интенсивностей обоих импульсов в конце процесса усиления лежит в интервале KZdO. Вероятность установления режима двойных импульсов равна F(Z=10). [c.250]

Рассчитанные в соответствии с изложенным зависимости вероятности образования режима двойных импульсов от скорости накачки Р и времени прохода резонатора для лазера на стекле с неодимом и рубинового лазера показаны соответственно на рис. 7.3 и 7.4 [7.13]. На рисунках одновременно отло- [c.251]

Сравнение кривых б и в на рис. 7.3 показывает, что вероятность выделения из шума в конце линейной фазы наиболее интенсивного импульса увеличивается при снятии инверсии населенностей. В результате этого вероятность установления режима двойных импульсов уменьшается в оптимальной области примерно на один порядок. Следовательно, и в твердотельных лазерах снятие инверсии в активной среде способствует синхронизации мод, хотя механизм этого процесса полностью отличается от такового в лазерах на красителях и активная среда во время формирования моноимпульса в резонаторе еще далека от насыщения. На рис. 7,4 показаны результаты, полученные при изменении времени прохода резонатора и. Параметром кривых является р = Р1и. Кривые зависимости вероятности срыва режима формирования импульсов от времени прохода резонатора имеют четкий минимум, глубина которого растет с увеличением интенсивности накачки. Образование минимума можно объяснить тем, что с ростом времени прохода резонатора число флуктуационных выбросов в конце линейной фазы [c.252]

Выше численные примеры приводились только для лазера на стекле с неодимом и рубинового лазера. Лазер на АИГ Нс1 мы сознательно не рассматривали. Как это следует из табл. 7.1, сечение для вынужденного излучения в лазере на АИГ примерно в 20 раз больше, чем в обоих рассмотренных типах лазеров. В результате этого инверсия населенностей снимается значительно быстрее и предположение, сделанное при получении уравнения (7.46) (й< апор), больше не выполняется, что не позволяет использовать примененный выше приближенный метод расчета. Поэтому мы ограничимся лишь качественным анализом влияния на синхронизацию мод большого значения эффективного сечения. Обусловленное им более быстрое снятие инверсии повышает вероятность срыва режима формирования импульсов, в результате чего требуемые для синхронизации мод скорости накачки также растут. С другой стороны, однако, более быстрое снятие инверсии населенностей благоприятным образом сказывается на снижении вероятности установления режима двойных импульсов, которая поэтому при не слишком больших скоростях накачки оказывается суш,ественно меньшей. Обеспечение малой вероятности установления режима двойных импульсов, как следует из предыдуш,его рассмотрения, в большей степени сужает диапазон допустимых изменений параметров установки, чем обеспечение малой вероятности срыва режима установления импульсов. Поэтому большее значение сечения излучения повышает при оптимальных условиях стабильность режима генерации коротких импульсов, что подтверждается экспериментом. [c.253]

Участок записи, подлежащий обработке (обычно до 5 м кинопленки), отмечается ограничителями, вставленными в перфорации. Счет пересечений происходит при перемотке ленты до упора последовательно на каждом уровне после соответствующей установки каретки. Направление перемотки не имеет зна--чения. С помощью переменного резистора устанавливается чувствительность прибора, необходимая для четкого разделения импульсов и электрического шума, возникающего при протяжке ленты на участках, свободных от записи. Эта регулировка очень проста и стабильна. Надежный счет импульсов обеспечивается в достаточно широком диапазоне скоростей безостановочной протяжки ленты (от 30 до 1500 мм1сек.). Так как числа отсчетов обычно релики и вероятная ошибка второго отсчета незначительна, триггерные ячейки не имеют индикаторов состояния. Прибор обеспечивает высокую производительность и автоматизацию обработки, а также точность счета при удовлетворительном качестве осциллограммы (отсутствуют двойные линии записи и нет затемнений фона). [c.49]

Если длительность т1 меньше либо равна длительности волны тО и/или волны т2, постгшьте у конечной точки волны щ1 обозначение сЗ . Если длины и/или длительности волн т(-1) и т1 примерно равны (или соотносятся с коэффициентом 61,8%) и т(-1) короче, чем тО, и при сравнении длин волн щ(-2), тО и т2 длина тО не оказывается кратчайшей и длина каждой большей волны из этой тройки не превышает 161,8% длины следующей за ней по величине, то т1 может быть частью Сложного Двойного Зигзага (с одной или двумя х-волнами) поставьте х перед обозначением сЗ . Если самая длинная волна вышеупомянутой тройки не тО, высока вероятность, что х-волна будет располагаться вблизи конца т1, но в случае наличия в Структурном списке т1 каких-либо других обозначений (помимо сЗ ) х-волна может находиться в конце т(-1) или т(-3). Если самой длинной волной этой тройки является тО, х-волна может пропадать в центре тО в этом случае поставьте в середине волны тО точку и справа от нее напишите х сЗ , а слева - з5 в данной ситуации ценовая фигура Эллиота должна начинаться волной т(-2) и заканчиваться волной т2. Если группа волн т(-2)-т2 составляет Сложную Коррекцию с пропгшшей х-волной, то до начала следующей группы волн (такого же порядка, что и эта Сложная Коррекция) рынок должен пройти 61,8-100% ценового расстояния этой группы. Если следующая за х-волной Сложной Коррекции волна не достигает 61,8% ее длины, а затем конечный уровень Сложной Коррекции пересекается, то либо группа волн щ(-2)-т2 не образует данную ценовую фигуру (имеется в виду Сложная Коррекция), либо Сложная Коррекция часть Терминального Импульса. [c.101]

Понятие Энергии Коррекции играет чрезвычайно важную роль в логической интеграции процесса. Энергия Коррекции указывает, будет, должен, может, не должен или не будет ее начальный уровень достигнут волной последующей (т.е. с какой вероятностью последует полный откат). Некоторые Коррекции так слабы (или сильны), что не могут завершать более крупные волны. Начальный уровень любой волны, завершаюшейся в восходящем направлении и обладающей положительным рейтингом (от -Ы до Ч-З), не может быть достигнут следующей за ней волной такой же степени. Предупреждение автору удалось выяснить, что компоненты Треугольников и Терминалов не влияют (не вызывают постэффектов) на следующие за ними сегменты (из каждого правила формирования всегда есть одно исключение). Это значит, что, если Двойной Зигзаг отдельный сегмент Треугольника или Терминального Импульса, следующий сегмент может откатиться до его (Зигзага ) начального уровня, более того, может быть того же самого Порядка . Из этого можно извлечь важное Правило. Если начальный уровень котировок волны с ненулевым рейтингом ((- -1, - -2, - -3) или (-1, -2, -3)) достигнут следующей за ней волной того же Порядка, но с более близкой к нулю оценкой энергичности, значит, формируется Треугольник или Терминальная фигура (в любой из своих разновидностей, т.е. Треугольник может быть и Сужающимся, и Расширяющимся, а Терминальный Импульс - как с первой, так и с третьей или с пятой Растянутой). [c.230]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...