Линейная моноатомная

Моноатомная линейная решетка. Рассмотрим продольную волну [c.208]

Фиг. 22,8. Дисперсионная кривая для моноатомной линейной цепочки с взаимодействием

Для одномерной моноатомной решетки Бравэ мы нашли, что при малых к величина со (к) стремится к нулю по линейному закону. В трехмерной моноатомной решетке Бравэ это остается справедливым для каждой из трех ветвей. Сказанное следует из выражения (22.59). Действительно, когда величина к-К мала для всех векторов К, соединяющих узлы, где находятся достаточно сильно взаимодействующие между собой ионы, мы можем воспользоваться приближенным выражением для синуса ) [c.68]

Обратите внимание на аналогию с моделью почти свободных электронов, изложенную в гл. 9, — газу свободных электронов соответствует моноатомная линейная цепочка, слабому периодическому потенциалу соответствует малое изменение в силе связи между чередующимися парами ближайших соседей. [c.77]

Это противоречит полученному в гл. 22 выводу, согласно которому в пределе больших длин волн частоты нормальных мод моноатомной решетки Бравэ должны стремиться к нулю линейно по к. Прежний результат неприменим вранном случае потому, что приближение (22.64), приводящее к линейному выражению для О) (к) при малых к, справедливо только в том случае, когда сипы взаимодействия между ионами, расположенными на расстоянии К друг от друга, пренебрежимо малы при Я порядка 1/й . Но сила, пропорциональная обратному квадрату расстояния, столь медленно спадает с расстоянием, что, каким бы малым ни был волновой вектор к, взаимодействие ионов, находящихся на расстоянии К Пк, может вносить существенный вклад в динамическую матрицу (22.59) ). И тем не менее совершенно ясно, что фононный спектр металлов содержит ветви, в которых ш стремится к нулю линейно по к. Это непосредственно видно из данных по рассеянию нейтронов и следует из того, что в удельной теплоемкости металлов ) имеется член, пропорциональный Г , который характерен для подобной линейной зависимости ). [c.139]

В предыдущем разделе были определены моды нормальных колебаний одномерной моноатомной решетки Бравэ. Рассмотрим теперь продольные колебания атомов одномерной решетки с базисом, когда на линейную элементарную ячейку Бравэ с параметром 2а приходится два атома. Предположим, что вдоль пря-Moi i линии располагается /V ячеек. Такая система обладает 2.V степенями свободы. При решении задачи о колебаниях атомов В такой системе возможны две модели цепочки, использование каждой из которых, в конечном итоге, приводит к с)дним и тем же результатам. Первая модель — двухатомная линейная цепочка [c.151]

При малых k фазовая и групповая скорости совпадают Vф = = Угр = изв. Если М,=М2, то выражение (5.56) переходит в выражение для скорости звука и = а = ]/ С/р моноатомной цепочки с линейной плотностью р = М/а. [c.155]

Работа выхода электронов. Эмиссия электронов с поверхности кристалла является чувствительным критерием для доказательства наличия адсорбционных слоев. Каждый кристалл обладает характерным потенциалом выхода электронов, определяющим энергию, необходимую для эмиссии электронов, которая может быть фотоэлектронной или термоэлектронной. Так как потенциал выхода электронов с поверхности металла сильно зависит от присутствия адатомов, то можно этим методом измерять степень покрытия 0 поверхности адатомами, причем можно обнаружить степени покрытия, начиная от долей моноатомного адсорбированного слоя. При малых степенях покрытия 0<1 (0=1 соответствует моноатомному покрытию). Для различных комбинаций металл — адатомы получается линейное соотношение между разностью интегрально измерен1н.1х потенциалов выхода ДФ и степенью покрытия 0 [c.363]

Рпс. 9.2. а) График зависимости энергии е от волнового вектора к для свободны.х электронов, б) График зависимости энергии от волнового вектора электрона в моноатомной линейной цепочке (одномерной решетке) с расстся-Н11ем между атомами (постоянной решетки), равным а. Показана энергетическая щель (запрещенная зона) Ед, обусловленная первым брэгговским отражением при к = я/а. Другие энергетические щели образуются при — пп1а (здесь п — целые числа, п> 1). Аналогичная схе.ма для рентгеновских лучей дана в Приложении А (рис. А.1). [c.309]

Эта функция описывает скопление отрицательного заряда на положительных ионах или вблизи ни.ч ), т. е. в областях X = О, а, 2а,. .., где потенциальная энергия — наименьшая. На рис. 9.3, а с.хематически изображен ход изменения электростатической потенциальной энергии электрона проводимости в периодическом поле положительных ионных остовов в. моноатомной линейной цепочке. Ионные остовы несут положительный заряд, поскольку цепочка состоит из атомов металла, каждый из которых потерял один или более валентных электронов, которые занимают уровни зоны проводимости. Потенциальная энергия любого электрона в поле положительного иона отрицательна, т. е. соответствует притяжению. На рис. 9.3,6 схематически [c.312]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...