Кориолиса обобщенная

Так как система имеет одну степень свободы, то обобщенная сила Кориолиса равна нулю, и уравнение (17.Э) с учетом (j) принимает вид [c.481]

Системы координат, отличные от декартовых, будут рассматриваться в общем виде, так что в дальнейшем их можно будет выбирать любым подходящим образом. Координатами обычно будут являться расстояния или углы, но могут быть и другие величины, особенно при последних обобщениях методов классической механики. Уравнения движения, записанные в обобщенных координатах, имеют такой же общий внешний вид, но содержат вместе с тем члены, относительно которых могут возникнуть некоторые споры рассматривать ли их с полным правом как силовые члены или как члены, характеризующие быстроту изменения количества движения . Примерами этого являются центробежная сила и сила Кориолиса обе они связаны с вращающейся системой координат. Ни одна из них не связана ни с каким внешним воздействием они представляют собой фиктивные силы, возникающие при данном методе описания как особенности используемой системы координат. При векторном подходе эти фиктивные силовые члены значительно усложняют выражение уравнений движения. При использовании аналитического метода эти силы появляются сами собой как результат систематически проводимых математических операций в этом и состоит одно из значительных преимуществ аналитического метода. [c.19]

Свободный вихрь играет важную роль во многих потоках, встречающихся в инженерных приложениях. Например, атмосферные течения вдоль криволинейных изобар, показанных на синоптической карте, описываются на основе обобщений уравнения (4.21), которые были сделаны в разд. 2, где дополнительно учтены еще силы Кориолиса. [c.101]

В правые части полученных уравнений входят, кроме проекций силы F, проекции силы Кориолиса и центробежной силы. Как мы видим, метод Лагранжа позволяет вывести уравнения относительного движения, не вводя силы инерции для этого нужно в качестве обобщенных координат взять относительные координаты, а скорости точек вычислять по формуле сложения скоростей. [c.220]

Коэффициенты при ф антисимметричны относительно индексов. Если мы, изменив знаки, перенесем указанные суммы в правые части уравнений, то сможем рассматривать их как некие обобщенные силы, в частности, как обобщенные силы Кориолиса. Мы видели, что в тех случаях, когда формулы преобразования не содержат явно времени, коэффициенты исчезают и, следовательно, указанные обобщенные силы не войдут в уравнения. [c.239]

Б соотношение (46) не вошла часть Т кинетической энергии., линейная относительно обобщенных скоростей это объясняется тем, что соответствующие добавочные члены в уравр1сниях движения системы (37) можно трактовать как действие кориолисо-вых сил, не совершающих работы на действительном перемещении точек системы. [c.432]

Заметим прежде всего, как это было много раз уже указано и использовано выше, что в относительных движениях в различных инерциальных системах отсчета силовые взаимодействия в каждой точке среды, а также и суммарные силы и моменты одинаковы. Если рассмотреть теперь два движения жидкости или газа первое относительно неподвижной инерциальной системы координат и второе относительно неинерциальной системы отсчета, связанной с колесом турбины, вращающимся с постоянной угловой скоростью (О около неподвижной оси, то в последнем случав необходимо ввести в рассмотрение дей-ствуюпще на среду внешние массовые центробежные силы инерции и внешние массовые силы инерции Кориолиса. Наличие массовых сил инерции в относительных движениях связано с появлением обобщенных архимедовых сил и их моментов. [c.109]

Четвертая глава посвящена ускорениям точек движущейся жидкости. Мы начинаем ее общими теоремами об ускорениях, стараясь при этом выставить с возможной ясностью идеи Преображенского ) и теорему Липшица ), которые, на наш взгляд, должны играть высокую роль в гидродинамике. Глава оканчивается приложением найденных общих результатов к исследованию перманентного движения несжимаемой жидкости и движения несжимаемой жидкости, для которой давление равно нулю. В этой главе нам принадлежит обобщение теоремы Кориолиса и многие новые результаты по перманентному движению, которые значительно пополняют теоремы, найденные Клебшем ). [c.11]

Следовательно, главный момент сил инерции в случае регуляр1ной прецессии есть момент гироскопический, а обобщенные силы, создающие гироскопический момент, являются гироскопическими. Компонентами гироскопического момента. в этом случае являются главный момент сил инерции Кориолиса и сил инерции переносного движения. [c.74]

Обобщение исследований Бухвальда и Адамса [97] для океана в приближении р-плоскости с учетом изменения параметра Кориолиса f вдоль меридиана выполнил Райне [553, 554]. Он показал, что движение концентрируется, следует вдоль когерентных и густо расположенных изолиний отношения f/D, где D — глубина океана. Периоды рассматриваемых здесь движений превышают маятниковые сутки (период вращения маятника Фуко), величина которых определяется формулой [c.120]

Упомянутые выше обобщенные силы Кориолиса представляют собой частный вид гироскопических сил. Что касается самого т. рмина гироскопические , то он будет разъяснен в главе VI. [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...